Работа расширения идеального газа

Рис. 19. Работа расширения идеального газа в изобарном (/), изотермном (2), адиабатном ( ) и изохорном (4) процессах

Рис. 2. Графическое изображение работы расширения идеального газа при различных процесса.х. Процессы 1 — изотермический, 2 — изобарический, 3 — адиабатический, 4 — изохорический

Рис. 2.5. Обратимая изотермическая работа расширения идеального газа определяется площадью ниже изотермы. Отметим, что она больше, чем необратимая работа против постоянного дапления.

Рис. 66. Работа расширения идеального газа.

Рис. 4. Термодинамические процессы и работа расширения идеального газа от объема до объема 1 2

Рассмотрим выражения для максимальной работы расширения идеального газа в пяти процессах изобарном, изотермном, адиабатном, изохорном и изобарно-изотерм-ном. [c.88]

Работа расширения идеального газа в разных процессах [c.87]

Отношение д Т называется приведенным теплом. Следует подчеркнуть, что использованное в уравнении (11.5) выражение для изотермической работы расширения идеального газа справедливо только в том случае, если этот процесс происходит в условиях равновесия, так как при выводе уравнения (1.9) принималось, что во всех промежуточных состояниях выполняется равенство рУ == пКТ. Поэтому уравнение (11.5) справедливо лишь для обратимого расширения идеального газа. [c.32]

Легко установить связь газовой постоянной с работой расширения идеальных газов, если ур. (III, 2) написать один раз для температуры Т, другой раз — для температуры 7+1 оба раза для одинакового давления р. Вычитая первое из второго и обозначая изменение объема через AV, получаем R = pAV, т. е. универсальная газовая постоянная R равна работе расширения одного моля идеального газа при повышении температуры на Г при постоянном давлении. [c.94]

Механическая работа представляется произведением силы на перемещение. Электрическая работа рассматривается как произведение заряда на разность потенциалов. Работа расширения идеального газа равна произведению давления на изменение объема. Здесь сила, давление, разность потенциалов — обобщенная сила, а перемещение, изменение объема, заряд — обобщенная координата. [c.4]

Работа расширения идеальных газов. При расширении газа может быть получено то или другое количество работы А. В зависимости от условий и формы ведения процесса это количество при данном изменении объема, например от У] до может различаться от нуля до некоторой конечной величины. При расширении газа в пустоту он не преодолевает никакого сопротивления и, следовательно, никакой работы не совершает ( =0). Чем больше сопротивление приходится преодолевать газу при расширении, тем большую работу он совершает. [c.184]

Работа расширения идеального газа. С молекулярно-кинетической точки зрения работа, которую производит газ при расширении, осуществляется за счет того, что молекулы газа, ударяясь об удаляющийся от них поршень, передают ему часть своей кинетической энергии. При сжатии газа, наоборот, молекулы получают некоторое количество кинетической энергии от движущегося им навстречу поршня. Таким образом, [c.21]

Рис. 25. График работы расширения идеального газа для четырех процессов

Работа расширения идеального газа [c.65]

Для многих систем единственный вид работы — работа расширения. Практическое значение имеет обычно работа расширения газа, причем многие газы при достаточно низких давлениях и сравнительно высоких температурах приближенно подчиняются законам идеальных газов. Рассмотрим математические соотношения для вычисления работы расширения идеального газа в разных процессах. При расширении газа совершается работа, которая вычисляется по уравнению [c.87]

Рассмотрим работу расширения идеального газа для четырех процессов изобарического, изотермического, изохорического и адиабатического (рис. 25). [c.97]

Значение работы расширения идеального газа зависит от условий. При расширении идеального газа в вакуум (р = 0) газ не совершает работы (А =0). Наибольшая работа получится тогда, когда в процессе расширения внешнее давление все время лишь на бесконечно малую величину меньше собственного давления газа, и расширение происходит очень медленно. [c.12]

Отношение Q/T называется приведенным теплом. Следует напомнить, что использованное в уравнении (П.5) вырал ение для изотермической работы расширения идеального газа справедливо только в том случае, если этот процесс происходит в условиях равновесия, так как при выводе уравнения (1.9) принималось, что во всех промежуточных состояниях выполняется равенство pV=nRT. Поэтому уравнение (II.5) справедливо лишь для обратимого расширения идеального газа. Энтропия в отличие от тепла и работы является функцией состояния и поэтому ее изменение Д5 не зависит от характера процесса, переводящего систему из данного начального состояния в данное конечное. Б силу меньшей эффективности необратимых процессов алгебраическая сумма приведенных теплот будет меньше, чем в обратимых, и не будет равна Д5, Поэтому для необратимых процессов [c.42]

РАБОТА РАСШИРЕНИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА. [c.13]

Значение работы расширения идеального газа зависит от условий. При расширении идеального газа в ваку- [c.13]

Рис. 6. Графическое изображение работы расширения идеального газа от объема V до объема У г

В то же время работа расширения идеального газа от объема к объему Уг в изотермических условиях (см. 1.20) равна Ш = <3 = КТ п . [c.27]

Работа при. постоянной температуре. Величина работы, которую можно получить при проведении того или иного процесса, является его важной характеристикой. Особенно это относится к работе расширения идеального газа при постоянной температуре (изотермический процесс). Эта величина необходима для вывода и понимания важнейших термодинамических соотношений, поэтому остановимся на ее рассмотрении. [c.31]

Работа расширения идеального газа зависит от того, каким образом это расширение происходит. Три случая имеют для нас особенный интерес [c.245]

Из всех видов работ особое значение в термодинамике получила работа расширения идеальных газов. [c.58]

Работа расширения идеального газа для рассмотренных выше четырех частных случаев изображена графически на рис. 2 в виде плошадей на диаграммах в координатах р и v. [c.19]

Рис. 3. Графическое Изображение работы расширения идеального газа в р — у-координатах

Процесс, протекающий при постоянной температуре изотермический процесс, Г=сопз1). Работа расширения идеального газа, для которого ро—пНТ [c.42]

Простую форму это уравнение приобретает при вычислении работы расширения идеального газа. Состояние идеального газа характеризуется уравнениш [c.82]

Вьфазим работу расширения идеального газа через параметры системы. Для бесконечно малого элемента работы имеем [c.22]

Чтобы приблизить расширение газа к обратимому, надо нагрузку поршня изменять бесконечно малыми порциями. Тогда ступеньки ломаных линий 2 и 3 (см. рис. 1) станут очень малыми, и работы А кА по численному значению будут сближаться и стремиться к работе, выражаемой площадью под плавной кривой 1 NM) в пределах объема от Vi до V 2.. Эта кривая равновесных состояний выражается уравнением pV = onst. В этом случае работа А i, совершаемая газом при изотермическом расширении, достигает максимального значения и становится численно равной А g. Процесс будет обратимым. Аналитическое выражение максимальной работы расширения идеального газа при обратимых изотермических условиях может быть выведено из (1,4). Если подставить в (1,4) значение р из (В, 5), то [c.13]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология