Идеальный газ расширение

Универсальная газовая постоянная численно равна работе расширения 1 моль идеального газа при обратимом изобарном нагревании его на 1 К она не зависит от химической природы газа. Численные значения универсальной газовой постоянной (далее слово универсальная опускается) в различных единицах измерения приведены ниже [c.108]

Идеальным называется раствор, общее давление паров которого является линейной функцией его мольного состава в жидкой фазе и при смешении компонентов которого не происходит сжатия или расширения объема, не выделяется и не поглощается теплота. Другое определение идеального раствора будет дано на основе уравнения (1.40). [c.11]

Известно, что отклонение реальных газов от законов идеальных газов осуществляется посредством включения в уравнение Клайперона в качестве поправки на сжатие и расширение газов коэффициента сжимаемости 2 [c.20]

Как следует из первого закона термодинамики, все тепло, сообщенное газу при изобарическом процессе, идет на изменение его внутренней энергии или, что то же, на повышение его температуры (для идеальных газов) и на производство работы расширения газа. При этом более детальное исследование уравнения (35) показывает, что на повышение температуры газа при [c.79]

В идеальной форме, как показано на рис. 3.25, простой (т. е. без промежуточного охлаждения воздуха и регенерации тепла) цикл ГТД (цикл Брайтона) состоит из обратимого адиабатического (изоэнтропийного) сжатия (линия 1—2), подвода тепла при постоянном давлении (линия 2—< ), адиабатического расширения (линия 3—4) и охлаждения при постоянном давлении до начального состояния (линия 4—1). На практике охлаждение достигается непрерывным выпуском отработавших газов и замещением их воздухом из окружающей среды. [c.160]

Указать знаки ДЯ, Д5 и ДО для следующих процессов а) расширение идеального газа в вакуум [c.86]

Для идеальных газов при изотермическом расширении Л/ = 0. [c.166]

Уравнение работы адиабатического расширения идеального газа было получено ранее [см. уравнение (I, 28)1. Подставляя в [c.54]

На таких диаграммах можно легко проследить ход тех изменений, которым подвергается вещество (испарение, конденсация, сжатие, расширение, охлаждение, изменения адиабатические, изотермические, изоэнтальпные и другие). Для любой точки линии изменения можно быстро найти на диаграмме параметры, характеризующие состояние вещества (энтропию, энтальпию, давление, объем, температуру). В работе, связанной с развитием технологического метода, когда обязателен, например, выбор оптимального варианта процесса, проходящего при рассмотренных нами изменениях системы, энтропийные диаграммы незаменимы. Кроме того, следует помнить, что, особенно в областях низких температур и высоких давлений, поведение реальных газов резко отличается от поведения идеального газа, и расчеты по рассмотренным выше уравнениям требуют внесения поправок, трудно поддающихся вычислению, а иногда и не очень точных. Проведение расчетов с использованием энтропийных диаграмм, составленных по экспериментальным данным, обеспечивает получение значительно более точных результатов в короткое время. [c.142]

Такое широкое применение криогенных жидкостей объясняется следующими обстоятельствами. В ракетном двигателе кинетическая энергия струи вытекающих газов создает реактивную силу тяги Р. Для сопла с идеальным расширением сила в н [c.251]

Однако этот способ может претендовать не больше, как только на первое, грубое приближение к истине. Если бы даже поведение каждого из компонентов в стекле было идеальным, расширение стекла не могло бы подчиняться правилу аддитивности при выражении состава в вес.%. Расширение тела есть функция его объема, но не функция веса. [c.304]

В каналах колеса происходит его дальнейшее расширение от давления pi до противодавления р2 с одновременной отдачей работы и соответственным уменьшением температуры, теплосодержания и абсолютной скорости. При идеальном расширении процесс в каналах колеса соответствует изоэнтропе AxA f Теоретическое теплосодержание газа на выходе из каналов рабочего колеса — г г/, а теоретическая относительная скорость [c.22]

В то время как при адиабатическом расширении любого газа, происходящем с совершением внешней работы, его температура сильно меняется, температура идеального газа при расширении без совершения внешней работы остается постоянной в течение всего процесса. Однако опыт показывает, что при адиабатическом расширении без совершения внешней работы температура реальных газов хотя и незначительна, но снижается снижение его происходит за счет работы внутримолекулярных, так называемых ван-дер-ваальсовых, сил. Это явление носит название холодильного эффекта, для подсчета которого существует ряд эмпирических формул [c.74]

АБ - участок фильтрации Г - участок идеального расширения [c.29]

Цикл Карно (стр. 43) является простейшим круговым процессом. Он был рассмотрен как сочетание процессов сжатия и расширения идеального газа, дающее механическую работу. [c.80]

Цикл Карно — это идеальный цикл. Его невозможно в точности осуществить в реальной тепловой машине, потому что нельзя обеспечить изотермический подвод п отвод теплоты, а также расширение и сжатие рабочего тела без теплообмена с окружающей средой. Тем не менее исследования Карно имеют большое значение. Они показали, в частности, что для повышения экономичности тепловых двигателей надо осуществлять подвод теплоты к рабочему телу при возможно более высокой температуре, а отвод — при возможно более низкой. [c.32]

Зависимости для определения параметров идеального газа при политропных процессах относительно просты и универсальны, так как дают возможность выполнять расчеты для процессов как сжатия, так и расширения. [c.54]

Таким образом выражения для определения политропного КПД адиабатных процессов сжатия и расширения с потерями полученные в предположении постоянства теплоемкости поли-тропного процесса, являются универсальными для любых газов, включая идеальный как частный случай [c.59]

Термодинамические процессы в гипотетическом идеальном газе с показателем изоэнтропы Ау < 1. Вещества, у которых в состоянии идеального газа показатель изоэнтропы ку 1, в природе неизвестны. Действительно, из формул (3.41) и (3.42) следует, что для такого газа теплоемкости Ср и J отрицательны, а значит, подвод теплоты в изобарном или изохорном процессе сопровождается не повышением, как обычно, а понижением термодинамической температуры. Поэтому идеальный газ, у которого / у <Г 1, является, по существу, гипотетическим веществом, а расчеты процессов в таком газе имеют смысл только в рамках метода условных температур и служат для определения давлений, удельных объемов, перепадов энтальпий, в том числе удельных работ политропного сжатия или расширения и удельных работ, затраченных на преодоление сопротивлений. Отсюда непосредственно следует довольно существенное ограничение области применения метода [c.119]

Рассмотрим наиболее характерные для лопаточных машин поли тройные процессы сжатия и расширения, соответствующие адиа батным течениям с внутренне необратимыми потерями. На рис. 3.I и 3.10 для сравнения изображены эти процессы в идеальном газе у которого ку > 1 (рис. 3.9, а и 3.10, а), и в идеальном газе у которого ку < 1 (рис. 3.9, б и 3.10, б). Одноименные точки для обоих газов обозначены одинаково. Так как при ку > 1 характер изменения параметров в этих процессах хорошо известен, все пояснения будут относиться к газу с /г, < 1. [c.120]

Обобщая полученные результаты и опираясь на многочисленные расчеты, следует сказать, что, заменяя в некоторой области диаграммы реальный газ идеальным, у которого / у < I, мы получаем значения КПД, удовлетворяющие нас по точности совпадения с действительными значениями. То обстоятельство, что при йу < 1 в процессе сжатия i) o < ( ,, а в процессе расширения 1]пол > 4s. > огя в реальном рабочем веществе все будет наоборот, может быть препятствием к применению метода условных температур только при ky <<С 1. Однако, как показывает опыт, даже для такого вещества как R12, обладающего высокой сжимаемостью, средние значения показателя изоэнтропы ky, определенные по формулам (3.47) и (3.48) для конечных интервалов давлений, становятся меньше единицы только в области, близкой к критической точке, и отличаются от нее не более чем на 2—4 %. При таких близких к единице значениях ky изоэнтропный и политропный КПД практически совпадают независимо от того, будет k , больше единицы или меньше ее. [c.123]

Как известно, изменение свободной энергии при сжатии или расширении идеального газа (или пара) может быть найдено при помощи уравнения ) [c.106]

Цикл Отто, используемый в бензиновых двигателях, представляет собой в идеальном случае — цикл постоянного объема. В цикле Отто сгорание происходит мгновенно в момент воспламенения от искры, а требуемая энергия вырабатывается при расширении горячих газов. В практике мгновенное воспламенение никогда не удается осуществить фронт пламени постепенно проходит через несгоревшую часть сырья. [c.435]

Уравнения (III, 19) и (III, 20) неточны даже для идеальных газов, так как и Ср не являются постоянными величинами. Использование указанных зависимостей в форме (III, 19) или (III, 19а) с логарифмами температур возможно лишь в небольших интервалах температуры и при небольших давлениях. При расширении температурных интервалов необходимо заменить последний член в уравнении (III, 19а) интегралом переменной теплоемкости. [c.92]

Большое влияние плотности твердых частиц на свойства псевдоожиженной системы является хорошо известным фактором при увеличении плотности обычно образуется менее однородная система. На первый взгляд, однако, неожиданно, что уменьшение размеров частиц также приводит к отклонениям от идеальной системы. Из рис. П-4 видно, что в широком диапазоне скоростей жидкости средняя порозность слоя меньше, чем вычисленная по уравнению (11,9). Дело в том, что часть жидкости проходит через зоны слоя, обладающие меньшим гидравлическим сопротивлением при этом среднее время пребывания жидкости в слое сокращается, так что она не полностью участвует в расширении слоя. Эффект частичного каналообразования более отчетливо проявляется в случае мелких частиц, так как отношение сопротивлений слоя и канала здесь больше, нежели в слое крупных частиц, и через сравнительно небольшие каналы проходит соответственно большее количество жидкости. [c.51]

Исходя из определения идеальных растворов, данного выше, можно показать (методами термодинамики), что при образовании идеальных растворов из чистых жидких компонентов теплота не поглощается и не выделяется, а объем раствора равен сумме объемов жидких компонентов (при растворении нет сжатия или расширения). Иначе говоря, энтальпия Н и объем V идеальных растворов являются аддитивными свойствами [c.190]

Обратимся теперь к третьему виду энергии тело обладает им вследствие того, что его атомы и молекулы находятся в состоянии движения, хотя само тело может оставаться неподвижным. Проявлением этого молекулярного движения является теплота, а его интенсивность измеряется температурой тела. Как было изложено в гл. 3, применяемая нами температурная шкала основана на закономерности расширения идеального газа, а теплота измеряется в тех же единицах, что и работа или энергия. Количество теплоты, необходимое для повышения температуры 1 моля вещества на 1 К, называется теплоемкостью этого вещества и измеряется в джоулях на кельвин и на моль (Дж К моль ). [c.53]

Когда вода совсем не давит на нефть, добыча нефти может идти при режимах, называемых газовыми. Движущей силой служит расширение находящегося в нефтяной залежи газа. Но так как количество газа в нефтяной залежи всегда ограничено, режим этот обычно считают мало эффективным. Мечтой нефтяников всегда остается идеальный водонапорный режим. Поскольку в природе такой идеальный режим — редкий случай, то решили так если давления воды в пласте не хватает, надо закачивать туда воду искусственно. [c.61]

Объем Уа определим из уравнения политропы расширения с показателем Пр (газ идеальный) [c.232]

Рн, ниже — р> Ра- Легко видеть, что точка пересечения кривой 3 с кривой 1 р = Ра) указывает параметры газа при идеальном расширении от fa до Ра в сопле Лаваля точка с даег параметры свободной струи в изобарическом сечешш. Диаграмма состояния непосредственно показывает качественные соотношения между параметрами газа в точках с, т, d а а. В частности, отметим, что площадь максимального и изобарического сечений свободной струи при > 1 получается всегда большей, чем площадь выходного сечения расчетного соила Лаваля. Чем меньше участок свободного расширения газа, тем блпже между собой параметры газа в состояниях с, d, т и а. [c.419]

Гад — некоторая условная скорость, соответствующая идеальному расширению в стуиеип, [c.93]

Чем меньше величина Т1ад данного детандера, тем меиьпге охлаждение воздуха. Величина современных детандеров находи гея в пределах 0,65—0,85. Охлаждение воздуха в результате его расширения в детандере значительно больше, чем при дросселировании. Определим для примера по диаграмме s—Т величину охлаждения воздуха при расширении его от pi = 16 MhIm (160 ат) и Г1=290°К до ра=0,6 Л1н/л (6 ат) для трех случаев 1) дросселирования 2) идеального расширения в детандере 3) расширения в детандере при =0,7. [c.37]

Идеальным или простейшим называется раствор, обп ая упругость паров кото )ого является линейной функцие его молярного состава в игидкой фазе и при смешении компонентов которого не происходит сжатия или расширении объема, не выделяется и не поглощается теплота растпорення. [c.11]

При идеальном расширении в детандере конечная точка процесса 2 находится на пересечении линии s = idem, проходящей через точку 1, с изобарой Рг. По диаграмме определяем 2 = 7690 кдж1кмоль (1840 ккал моль)] 7 г=107°К [c.37]

Идеальный процесс расширения рассматривается как непрерывная цепь равновесных состояний рабочего тела от начальных условий на входе в сопло до его выходного сечения. Условия проведения идеального расширения изоэнтропийность, однородность состава и параметров по поперечному сечению, одномерность потока. [c.10]

Сравнение действительной кривой щроцессов, происходящих с гаэом в детандере, с кривой идеального расширения (адиабатой) ярко характеризует влияние внутреннего теплообмена, дросселирования при впуске и выпуске и пр. на процесс. [c.62]

Отклонения от идеального поведения обусловлены эффектами на входе (профиль скорости в выпускном отверстии не ровный), гравитационными эффектами (вертикальная струя ускоряется и сокращает- о Профиль ся действием силы тяжести) и эффек- скоростей тами на выходе (рябь и поверхностная < щ. в застойность, вызванные расширением струи). Первые два эффекта были изучены теоретически Скривеном и Пигфордом [4], а также Биком [5]. Последний эффект во многих случаях незначителен, но иногда может быть значительным [6]. [c.93]

В дроссельных холодильных циклах используется эффект Джоуля — Томсона. Эти циклы достаточно эффективны при больших перепадах на дросселе. Со снижением перепада их эффективность резко падает. В условиях небольших перепадов шачительно более эффективно расширение газа в детандерах. Однако для получения очень низких температур, приближающихся к началу сжижения газа, эффективность детандеров тювь снижается. Это объясняется резким отклонением свойств реальных газов от идеальных при температурах, близких к температуре сжижения. В этих условиях резко падает способность газа к расширению, растут потери холода и возникает опасность гидравлических ударов. Современш ш конструкции детандеров допускают конденсацию жидкости в детандере до 20 мае. 7о- [c.134]

Если система способна к тепловому взрыву, можно ожидать следующих результатов. В пределах рассматриваемого элементарного объема температура будет расти экспоненциально по мере выделения тепла в результате реакции. Однако с ростом температуры элементарный объем расширяется, так 1сак давление поддерживается постоянным. Охлаждение может идти вследствие двух процессов. Первый — уменьшение скорости реакции вследствие уменьшения концентрации (для идеального газа с = P/RT) при тепловом расширении. Второй процесс возникает в результате затраты энергии на расширение (против постоянного давления окружающей среды). Оба этих процесса охлаждения влияют на условия взрыва внутри рассматриваемого элементарного объема [см. уравнение (XIV.3.1)1. [c.398]

Сжатие и расширение газа (считающегося идеальным) в технических устройствах не будут строго изотермическими и адиабатическими процессами (система обменивается некоторым количеством теплоты с окружающей средой, а Т Ф onst). Для таких процессов, называемых политропными [c.131]

Процесс, протекающий при постоянной температуре изотермический процесс, Г=сопз1). Работа расширения идеального газа, для которого ро—пНТ [c.42]

Распределители ожижающего агента в основании слоя оказывают весьма существенное влияние на его структуру в целом. В идеальном случае распределительные устройства должны иметь пористую структуру, чтобы ожижающнй агент поступал че]рез множество мелких отверстий. Распределительные устройства с малым числом крупных отверстий характеризуются высокими скоростями в отдельных точках основания слоя, что приводит к значительному каналообразованию в слое. Если слой склонен к каналообразованию, то более равномерное псевдоожижение достигается при использовании распределительных устройств с высоким сопротивлением газовому потоку, при котором ожижающий агент почти равномерно вводится в нижнюю часть слоя, независимо от каких-либо нарушений равномерности структуры самого слоя. Для мелкодисперсного слоя перепад давления в распределительном устройстве должен иметь тот же порядок, что и перепад давления в слое. Установлено что наилучшая воспроизводимость скорости начала псевдоожижения достигается при использовании плоских пористых распределительных устройств расширение слоя в этом случае также происходит более равномерно. [c.41]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология