Работа расширения идеальных газов, адиабатного

Рис. 19. Работа расширения идеального газа в изобарном (/), изотермном (2), адиабатном ( ) и изохорном (4) процессах

Так как таз не получает теплоты извне, то работа расширения производится им за счет внутренней энергии, а газ охлаждается. Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. Следовательно, ли равно произведению теплоемкости газа Су на изменение температуры. Отсюда понижение температуры при адиабатном расширении газа связывается с работой, произведенной газом,соотношением [c.186]

Рассмотрим выражения для максимальной работы расширения идеального газа в пяти процессах изобарном, изотермном, адиабатном, изохорном и изобарно-изотерм-ном. [c.88]

Когда расширение газа происходит при одновременном изменении температуры и давления, т. е. при адиабатном процессе, система не обменивается теплотой с окружающей средой. Работа расширения совершается газом за счет внутренней энергии. Газ при этом охлаждается. Внутренняя энергия идеального газа зави- [c.46]

Адиабатное расширение газа происходит при одновременном изменении и температуры и давления. Оно отвечает условию q = 0. Так как газ не получает теплоты извне, то работа расширения производится нм за счет внутренней энергии Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. [c.183]

Работа А при обратимом адиабатном сжатии или расширении 1 моль идеального газа при начальном давлении Р [c.176]

Когда расширение газа происходит при одновременном изменении температуры и давления, т. е. при адиабатическом процессе, система не обменивается теплотой с окружающей средой. Работа расширения газа совершается за счет внутренней энергии. Газ при этом охлаждается. Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. Следовательно, изменение внутренней энергии равно произведению теплоемкости газа Су на изменение температуры. Таким образом,работа, произведенная газом, связана с понижением температуры при адиабатном расширении газа соотношением [c.59]

Вычислить работу адиабатного расширения 1 моль одноатомного идеального газа при понижении температуры от 100 до 25°С. Начальное давление 10,13-10 н1м , конечное 2,026-10 м/ж . [c.12]

В справедливости этого положения можно убедиться и иначе при изотермическом расширении (идеального газа) вся полученная от теплоотдатчика теплота переходит в работу, убыль энергии при адиабатном расширении также дает только работу, т. е. оба процесса, если они к тому же обратимы, являются наиболее экономичными. Поэтому обратимое сжатие по изотерме и адиабате связано с затратой минимальной работы. [c.80]

Адиабатное расширение газа происходит при одновременном изменении и тем- пературы и давления. Оно отвечает условию д=0. Так как газ не получает теплоты извне, то работа расширения производится им за счет внутренней энергии, а газ охлаждается. Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. Следовательно, М/ равно произведению теплоемкости газа С на изменение температуры. Отсюда понижение температуры при адиабатном расширении газа связывается с работой. [c.168]

Так как > а, то ЛL p> q -p, т. е. работа сил трения больше соответствующей потери теплоперепада. Достаточно наглядно это видно из фиг. 14, на которой дано изображение адиабатного процесса расширения идеального газа в диаграмме S — Т. На этой схеме линия I—lit изображает изоэнтропийный, а линия /—II — действительный процессы расширения (скорости l и с,1 приняты равными нулю) [c.251]

Эти формулы справедливы для идеального газа. На практике их применяют и к реальным газам и вычисляют по ним работу быстрого (значит, неравновесного) адиабатного расширения или сжатия, достигая согласия с опытом путем подбора константы и. Этими формулами широко пользуются, например, при расчете газомоторов. [c.31]

Сравнение эффекта охлаждения при обратимом и необратимом расширении. Падение температуры в результате обратимого расширения, при котором совершается полезная внешняя работа, например в цилиндре машины, легко вычисляется по уравнению (23) при допущении идеальности газа. Так, если азот при 20° С и 4 атм адиабатно и обратимо расширяется до 1 атм, то [c.362]

При адиабатном расширении 1 кмоль идеального газа работа может быть вычислена по одному из следующих уравнений [c.53]

Расширение газа с отдачей внешней работы осуществляется в расширительной машине, называемой детандером. В отличие от дросселирования, при котором отсутствует обмен энергией с окружающей средой и в виде тепла и в виде работы, расширение в детандере ведется с отдачей в окружающую среду некоторого количества работы. Обмен энергией с окружающей средой в виде тепла в идеальном случае отсутствует. Следовательно, процесс расширения газа в детандере является адиабатным и в идеальном случае должен характеризоваться равенством энтропии газа в начале и в конце процесса [c.43]

Изотермическая работа является абсолютным минимальным количеством работы, которую в данном интервале давлений следует затратить для сжатия газа (или, наоборот, максимальной работой, которую можно получить при расширении газа в том же интервале давлений). На практике изотермическое сжатие не реализуется, потому что практически невозможно достаточно быстро удалять теплоту сжатия. В действительности, в компрессорах удаляется только относительно небольшой процент тепла, и сжатие скорее приближается к другому идеальному случаю, именно — к адиабатному сжатию. [c.324]

Во второй адиабатной стадии расширения (рис. 7, кривая 2—3 ) работа производится за счет убыли внутренн ей энергии газа, т. е. за счет падения температуры газа от уровня теплоисточника (Г) до уровня холодильника (Го). При этом газ не получает и не отдает тепла. Затем идеальный газ сжимается изотермически от объема до объема г, определяемого пересечением изотермы холодильника с начальной адиабатой. На это сжатие газа (рис. 7, кривая 5—i) должна быть затрачена работа, которая вследствие изотермично-сти процесса окажется целиком превращенной в теплоту Qo. отдаваемую газом холодильнику [c.63]

Адиабатное расширение газа произведем следующим образом. Отъединим газ от теплоотдатчика, полностью изолируем от теплообмена с окружающей средой и предоставим ему в этих условиях обратимо расщиряться. Работа, соверщаемая газом при таком расщирепии, происходит целиком за счет уменьшения его внутренней энергии, т. е. за счет понижения его температуры. Пусть она достигнет некоторого значения Т . Объем газа в этих условиях обозначим через Уз. Ограничиваясь небольшим изменением температуры, мы можем считать теплоемкость для небольшого температурного участка постоянной и, зная, что изменение внутренней энергии Д[/ идеального газа равно в этом случае С (Г1—Гг), можем определить, что и работа, произведенная газом в этом процессе [c.148]

Работа адиабатного процесса равна изменению внутренней энергии. Графически опа изображается площадью EF"V2V (рис. 37). Интегрированием уравнения (У,9) может быть получено соотношение между объелюм и температурой идеального газа при адиабатном расширении газа [c.68]

Поскольку в реальных условиях невозможно осуществить изотермическое сжатие, его обычно заменяют процессом, близким к адиабатному сжатию, и проводят в несколько ступеней с охлаждением после каждой ступени. Расширение 11—6 обычно заменяют дросселированием. Это приводит к 01КЛ0нению от идеального процесса и дополнительной затрате работы сверх /min, расходуемой на компенсацию потерь. Для осуществления холодильного процесса используют циркуляцию части са.мого ожижаемого газа (воздуха) иногда используют вспомогательные холодильные циклы (аммиачные или фреоновые). Эти циклы также не являются идеальными, и затрата работы Б них превышает /min [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология