Излучатель Больцмана

Коэффициент излучения. Законы Кирхгофа, Стефана-Больцмана и Вина. Ламбертовский излучатель. [c.376]

Исходя из закона Стефана — Больцмана и вводя коэффициенты, учитывающие взаимное расположение и неидеальность излучателей, получаем следующее уравнение лучистого теплообмена [c.42]

Принцип работы. Радиационные пирометры измеряют интенсивность радиации, излучаемой горячим телом в некотором диапазоне длин волн. Уравнение Стефана — Больцмана показывает, что количество энергии, излучаемой абсолютно черным телом с единицы поверхности, является функцией разности четвертых степеней абсолютных температур горячего источника и приемника. Таким образом, температура приемника (радиационного пирометра) теоретически связана с температурой горячего излучателя. [c.382]

При сжигании газового топлива в топке происходит передача тепла (прямая отдача) от раскаленных излучающих поверхностей (керамических стенок, туннелей и т. п.), факела и горячих продуктов сгорания к тепловоспринимающим экранам или нагреваемым предметам. Чем больше разница между температурой излучателя и воспринимающего лучи тела, тем больше тепла будет передано за счет радиации. При этом в соответствии с законом Стефана — Больцмана количество переданного тепла пропорционально четвертой степени разности этих температур. [c.144]

Поскольку для теплового движения = кТ, где к — постоянная Больцмана, Т — температура, т — масса излучателей и поглоти- [c.11]

На рис. 2 графически представлен в логарифмических координатах закон Стефана — Больцмана. Заметим, что тепловой поток излучением примерно 3-10 ег/ж соответствует температуре черного излучателя около 3 000 К. Однако средняя температура струи плазмы в упомянутом выще эксперименте при том же значении теплового потока должна быть существенно выше 3 000° К, так как в противном случае низкая электропроводность газа не позволила бы достигнуть токов в несколько сотен ампер. [c.72]

Количество тепла, излучаемое в единицу времени единицей поверхности идеального излучателя-поглотителя, находящегося при абсолютной температуре Т, выражается известным уравнением Стефана — Больцмана [c.177]

Иногда под больцмановским излучателем подразумевается излучатель, в котором лишь атомы распределены по энергетическим уровням по формуле Больцмана, в то время как энергия поступательного движения частиц (например, электронов) не находится в равновесии с атомами. Однако такое состояние если и может быть осуществлено, то лишь приближенно, и поэтому Мы будем рассматривать равновесие в указанном в тексте виде. [c.428]

Таблица 3.8. Формулы для расчета теплоотдачи при высокой скорости потока 77 Таблица 3.9. Теплообмен тел вращения 79 Таблица 4.1. Излучательиые свойства абсолютно черного тела 89 Таблица 4.2. Константы излучения в уравнениях Планка, Стефана-Больцмана и Вина 92 Таблица 4.3. Угловые коэффициенты излучеиия для двух диффузно отражающих поверхностей 94

Температура детектора зависит не только от излучателя, температура которого измеряется, но также от теплового равновесия, установивщегося между детектором и окружающей его средой. Таким образом, поглощая энергию горячего объекта, детектор одновременно теряет тепловую энергию за счет излучения, теплопроводности и конвекции, нагревая кожух, окружающую атмосферу и опоры прибора. Равновесие зависит также от температуры кожуха и, следовательно, от окружающей температуры. Значит, необходимо, чтобы температура кожуха была стабилизирована илн чтобы имелось устройство, компенсирующее изменения его температуры. Как следствие всех этих факторов, в промышленных радиационных пирометрах закон Стефана — Больцмана обычно не соблюдается, и их градуировочные уравнения являются эмпирическими. [c.382]

По закону Стефана — Больцмана зависимость общего излучения от температуры выражается уравнением S = о-Т. Однако точное определение температуры на основании этого закона возможно только для так называемых черных излучателей. Черное тело испускает при данной температуре максимальную энергию излучения и представляет собой почти замкнутое находящееся при той же температуре пространство, равновесие в котором заметно не нарушается отверстием, через которое производится пирометрирование. Пирометром общего излучения в каждом случае измеряется только так называемая черная температура, т. е температура, которую имело бы черное тело с равной лучеиспускающей способностью. Поэтому черную температуру определяют при закрытом пространстве печи и при отсутствии излучающего пламени или дыма [185] черная температура очень близка к истинной температуре твердых тел при данных условиях. В твердом теле можно высверлить отверстие [186, 187], которое потом визируется. [c.107]

При тех режимах разряда, когда число элементарных актов тушения данного возбуждённого уровня, вызванных неупругими соударениями второго рода, возрастает настолько, что этими соударениями определяется продолжительность пребывания атома на данном энергетическом уровне, а следовательно, и концентрация Пц возбуждённых атомов, мы имеем дело с состоянием, очень близким к статистическому микроравновесию между соударениями первого и второго рода, по отношению к данному энергетическому уровню. Светящийся газ в таком состоянии получил название болъцмановского излучателя. Расчёт интенсивности излучения какой-либо спектральной линии, для верхнего энергетического уровня которой такое микроравновесие имеет место, вновь упрощается, так как концентрация возбуждённых атомов на верхнем уровне может быть определена по формуле Больцмана, и становится равным [c.439]

Законом Стефана-Больцмана в случае селективных излучателей пользуются в видоизменённой полуэмпириче-ской форме [c.318]

Необходимо отметить некоторые недоразумения, которые встречались по поводу этого случая возбуждения в более старых литературных источниках, а именно иногда считалось, что термический характер возбуждения специфически связан с возбуждением при столкновениях нейтральных атомов и молекул, совершающих тепловое движение. Наличие в светящемся объеме свободных электронов или других заряженных частиц, как предполагалось, нарушает тепловой характер возбуждения. В действительности он обусловливается лишь наличием термодинамического равновесия независимо от того, при столкновении с какими частицами происходит возбуждение атомов. При этом обычно рассматриваются случаи неполного равновесия, в том смысле, что в источнике света отсутствует равновесие с излучением. Равновесие считается выполненным лишь по отношению к движению частиц всех сортов и их распределению по энергетическим уровням. Другими словами, считается, что частицы всех сортов движутся со скоростями, распределенными по закону Максвелла с одним и тем же значением температуры Г, и что они распределены по энергетическим уровням по закону Больцмана с той же температурой Т. Тогда, при одновременном отсутствии равновесия с излучением, интенсивность линий, для которых самопоглощение не играет заметной роли, выражается формулой (2). Излучатель, удовлетворяющий формуле (2), называется больцмановским излучателем. При возрастании оптической плотности, когда сказывается самопоглощение света, больцманов-ский излучатель начинает переходить в планковский излучатель. ) [c.428]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология