Больцмана формула

Введем еще одно свойство вещества — его энтропию 8. Между энтропией и вероятностью существует простая связь, выражаемая формулой Больцмана [c.34]

Э. Закон распределения энергии Больцмана. Формулу (43) Максвелла можно представить в несколько ином виде, заменив [c.132]

Кирхгофа и Стефана-Больцмана и Вина. Квантовая гипотеза и формула Планка. Пирометрия. [c.166]

Лучеиспускательная способность любого тела определяется законом Стефана — Больцмана, который выражается формулой [c.458]

Общая формула теплообмена излучением между двумя непрозрачными телами, написанная на основании закона Стефана — Больцмана, имеет вид [c.29]

Соотношение (90.11) называется формулой Больцмана или формулой Больцмана — Планка. [c.291]

Большим значением у соответствуют и большие значения X. При повышении влажности X сильно увеличивается. Лучеиспускание. Количество тепла ккал, излучаемого телом, определяется по закону Стефана Больцмана формулой [c.42]

Больцмана формула (соотношение) 120, 125, 132, 133 [c.3]

По условию электронейтральности можно написать, что 7м = —< ь. Для того чтобы найти величину <71, как функцию потенциала, необходимо сделать определенные предположения о законе ее изменения с расстоянием от электрода. Гуи и Чапман считают, что ионы можно рассматривать как материальные точки, не имеющие собственного объема, но обладающие определенным зарядом, и что их распределение в поле заряда, равномерно размазанного по поверхности электрода, подчиняется формуле Больцмана (рис. 12.2). Величина /ь определяется при этом суммированием всех избыточных зарядов ионов (положительных при отрицательно заряженной поверхности металла и отрицательных при ее положительном заряде), находящихся в столбе жидкости, перпендикулярном поверхности электрода и имеющем сечение 1 см . [c.264]

Введем понятие о свойстве вещества — энтропии S. Эта величина определяется формулой Больцмана [c.176]

Согласно воззрениям Больцмана и Планка второй закон термодинамики — закон возрастания энтропии в замкнутой системе — является не абсолютным законом, но законом статистическим. Возрастание энтропии или приблизительное ее постоянство при достижении состояния термодинамического равновесия — выражение статистических закономерностей, проявляющихся в системах, состоящих из очень большого числа частиц. Наиболее вероятным будет состояние термодинамического равновесия в замкнутой системе, но и при достижении этого состояния возможны небольшие флуктуации — отклонения энтропии и других термодинамических величин от их значений в состоянии термодинамического равновесия. Но эти флуктуации, вычисляемые по формуле [c.291]

Формулы (91.14) или (91.16) и являются ответом на поставленный вопрос (см. с. 293) и называются формулами канонического распределения Гиббса для дискретных квантовых состояний. Это достаточно общие формулы. Из них следует и квантовый закон распределения Больцмана и закон распределения скоростей Максвелла. Каноническое распределение в форме (91.14) или (91.16) определяет вероятность одного квантового состояния I. Возникает вопрос, какова вероятность рп п) реализации одного энергетического состояния с энергией Еп- Эта вероятность будет больше в раз вероятности реализации [c.294]

Из распределения Больцмана вытекает и закон распределения молекул по скорости (закон Максвелла). Энергия поступательного движения молекул строго отделяется от энергии остальных ее движений, а поэтому можно из общей формулы распределения Больцмана выделить множитель, соответствующий энергии поступательного движения [c.306]

Из распределения (96.16) получают формулы для средней арифметической, среднеквадратичной и среднеарифметической скоростей. Вычисление средней арифметической скорости проще всего разобрать на примере одномерного движения. Для одномерного движения, аналогично (96.12), на основании закона Больцмана можно написать [c.307]

На основании распределения Больцмана можно получить и другую, важную для химической кинетики формулу, определяющую, какая часть молекул а двухмерного газа имеет энергию, больше некоторой заданной величины е. Для двухмерного газа распределение молекул по компонентам скоростей, аналогично распределению (96.12), примет вид [c.308]

В термодинамически равновесной системе распределение электронов по энергетическим уровням (населенность уровней) следует формуле Больцмана [c.23]

Таким образом, согласно Фольмеру (при х = 0), работа образования зародыша на твердой подложке отличается от для полной сферы [формула (4.23) в гл. 4] постоянным множителем 4 (2—3 os боо + os 0 ) вместо J6. Это различие исчезает при 0ОО = 180°, когда смачивающая капля обраш,ается в полную сферу Л = О при полном смачивании. [В формуле (30) v употреблено в смысле объема молекулы вместо объема моля вещества в формуле (4.23) и соответственно в уравнение входит постоянная Больцмана k вместо газовой постоянной R. ] [c.271]

Возбуждение частиц в пламени, распределение Больцмана. Как показано в уравнении (3), интенсивность излучения атомов или молекул зависит от числа свободных атомов или молекул Мт- Так как методом эмиссионной фотометрии пламени определяют элементы в зоне пламени, где достигается равномерное распределение энергии по отдельным степеням свободы, т. е. имеет место локальное термическое равновесие (ЛТР), то количество атомов (молекул), находящихся в состоянии с энергией Е, может быть рассчитано в этом случае по формуле Больцмана [c.13]

Следовательно, в соответствии с формулой Больцмана VI [c.156]

Рассмотрим дисперсную систему, содержащую Я молей растворителя и 2 молей частиц диспергированной фазы. Очевидно, что при смещении растворителя и частиц диспергированной фазы должно произойти увеличение энтропии системы. Ребиндер и Щукин сделали сильно упрощенное, но отражающее суть явления предположение, что для смеси частиц сильно различающегося размера энтропию смешения можно оценить по формуле Больцмана через увеличение термодинамической вероятности системы (см. разд. 9.9) [c.279]

Сопоставляя формулу (19.1) с формулой Больцмана для системы с тем же числом микросостояний О, легко обнаружить формальную связь между энтропией и информацией [c.398]

Потеря на лучеиспускание и конвекцию с зеркала ванны определяется по формуле Больцмана, но статистика показывает, что на это затрачивается количество тепла, равное 11 % от затраты на испарение [c.483]

В отличие от иптеграла столкновений Больцмана, формула [c.289]

Закон Стефана — Больцмана. 1 оличество тепла, излучаемого единицей поверхности тела в единицу времени, называется лучеиспускательной способностью тела. Е( ли обозначить количество энергин, излучаемо1 [ телом в течение 1 ч, через Q ккал/ч, а поверхность тела через Р м , то лучеиспускательная способность тела выразится формулой [c.127]

В формулах (106) и (107) и — коэффициенты трансмиссии, учитывающие возможность обратного распада активированных комплексов до исходных веществ, Ео — энергия активации, Рл, Qв—полные статистические суммы состояний исходных веществ и Q — сумма состояний активированного комплекса, Т—абсолютная температура, Я, к, Л — газовая, Больцмана и Планка постоянные. При адиабатических реакциях и уг равны единице и формулы (106—107) упрощаются. Теоретическое рассмотрение неадиабатических процессов было дано в работах Л. Д. Ландау и других [233, 234]. Реакции, происходящие неадиабатическим путем,. хара1к-теризуются низкими величинами у (порядка 10 и меньше). [c.172]

Если в уравнениях (IV. 59) и (IV. 60) вместо частичной концентрации V дисперсной фазы записать давление газа, то получается известная в молекулярно-кинетической теории барометрическая формула Лапласа, характеризуюш,ая распределение давления газа по высоте. Вывод формулы (IV. 60) дан, исходя из чисто методических соображен1И1, хотя теиерь, когда уже известно, что коллоидные системы (золи) подчиняются законам молекулярно-кинетической теории, можно было написать ее сразу ио аналогии с формулой для давления газа. Вывод уравнения Лапласа можно сделать и исходя из распределения Больцмана прн равновесном состоянии системы число частиц, обладающих энергией Е, пропорционально фактору Больцмана [c.214]

Исследованы при комнатной температуре и температуре жидкого азота эффект Холла и электросопротивление пироуглерода с температурой осаждения 2100°С, содержащего различное количество бора. Полученные данные обработаны с использованием электронно-энергетической модели Херинга—Уоллеса в предположении применимости кинетического уравнения Больцмана. Сделан вывод о существовании двух основных механизмов рассеяния носителей заряда в исследованных материалах — на ионизированных атомах бора и на собственных дефектах структуры. Оценены соответствующие им длины свободного пробега. Предложена формула, описывающая зависимость электросопротивления пироуглерода от содержания в нем растворенного в решетке бора. Ил. 1. Табл. 2. Список лит. 3 назв. [c.267]

При оптимизации условий возбуждения спектров тех или иных эле.мсшии необходимо уметь измерять температуру плазмы используемого источника света. В случае электрической дуги, горящей при атмосферном давлении, между частицами плазмы устанавливается локальное термодинамическое равновесие (температуры атомов и свободных электронов одинаковы), и засе-ленноб Гь энергетических уровней атомов определяется формулой Больцмана] [c.130]

Стремясь устранить недостатки теории Гельмгольца, Гуи и Чапмен предположили, что двойной электрический слой в растворе имеет диффузное строение, причем расположение ионов подчиняется статистической формуле Больцмана. Средняя плотность заряда в растворе, как и в теории Гельмгольца, принимается равной по величине и обратной по знаку удельному поверхностному заряду со стороны металла [c.101]

Физическая химия (1987) -- [ c.302 ]

Современная аналитическая химия (1977) -- [ c.191 ]

Физическая и коллоидная химия (1964) -- [ c.39 , c.223 ]

Физическая и коллоидная химия Учебное пособие для вузов (1976) -- [ c.32 ]

Физическая и коллоидная химия (1960) -- [ c.89 , c.90 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология