Излучатель идеальный

Идеальным источником для ИК-спектроскопии был бы монохроматический излучатель высокой интенсивности, непрерывно перестраиваемый в широком интервале длин волн. Хотя лазеры с перестраиваемой частотой отчасти приближаются к идеальному источнику (стр. 32), их использование в обычных спектрофотометрах кажется довольно отдаленным будущим. Обычно применяются источники, излучающие непрерывный спектр, приближающийся к излучению абсолютно черного тела. Мощность излучения И абсолютно черного тела выражается через его температуру Т и длину волны X законом Планка [c.18]

Полный излучатель, называемый также абсолютно черным телом или излучателем Планка, является идеальным тепловым излучателем, спектральное распределение знергии которого зависит только от его температуры. Лучистая знергия генерируется [c.137]

В табл. 2.13 приведены координаты цветности х, у) цветовых стимулов в системе МКО 1931 г., создаваемых идеальными (полными или планковскими) излучателями, поддерживаемыми при различных температурах (К) по абсолютной температурной шкале. Спектральное распределение лучистого потока было рассчитано по формуле Планка (см. Обсуждение стандартного излучения А МКО) и распространено на случай более высоких температур излучений, которые могут быть реально достигнуты. [c.195]

Яркость поверхностного излучения идеального (ламбертовского) излучателя в любом направлении [c.390]

Одним из простых случаев является звуковое поле круглого плоского пьезоэлектрического излучателя (раздел 7.2), Он колеблется с одинаковой фазой и амплитудой по всей поверхности и передает частицам граничащего с ним вещества свое собственное движение в виде колебаний (продольная волна) или сдвиговых колебаний (поперечная волна). Такой источник звука называется идеальным поршневым излучателем, поскольку в случае жесткой стенки он действует как колеблющийся поршень. В остальном он создает такое же звуковое поле, как и диафрагма того же размера, через которую проходит плоская волна (теорема Бабине, рис. 4.1), поскольку движение частиц в отверстии аналогично их движению на генераторе колебаний. [c.76]

Наряду с электромеханическим коэффициентом связи кг для колебаний пластин по толщине особое значение имеет также коэффициент связи к для радиальных колебаний, так как его велн иша определяет обычно нежелательные колебания помех. Значение кр должно быть возможно меньшим по сравнению с к/, так как иначе часть энергии, приложенной для возбуждения излучателя, будет потеряна илп даже появится в виде нежелательной формы колебаний в пластине как помеха. Чем больше коэффициент кр, тем сильнее отклоняется излучатель от первоначально принятого идеального поведения излучателя, колеблющегося только по толщине. [c.145]

В идеальном случае звук доходит от излучателя к приемнику только через изделие, так что можно работать без мешающих показаний из входного участка. На практике все же не удаётся избежать некоторого незначительного прямого перехода звука между излучателем и приемником. Это обусловливается тем, [c.243]

Можно показать, что абсолютно черное тело является не только идеальным поглотителем, но и идеальным излучателем электромагнитных колебаний. Из всех тел, нагретых до данной температуры, абсолютно черное тело будет излучать максимальное количество энергии, которое зависит от температуры и не зависит от материала тела. Свойства излучения черного тела изложены в работе [9, с. 252]. [c.18]

Абсолютно черное тело является идеальным телом, которое способно полностью поглощать падающее на него излучение. Это положение справедливо для излучения в диапазоне всех длин волн и при всех углах падения. Абсолютно черное тело считается абсолютным поглотителем падающего излучения и также абсолютным излучателем. Поэтому его используют в качестве эталона сравнения для поглощения и излучения реальных тел. [c.88]

Вводится понятие идеального излучателя с температурой Г,К, излучающего во всем диапазоне длин волн в соответствии с законом распределения Планка. Этот закон определяет спектральную (монохроматическую) плотность потока энергии, излучаемой идеальной поверхностью. [c.35]

Определяется лучистый теплообмен между двумя телами —идеальными излучателями при полном взаимном облучении. [c.35]

Вносятся поправки, учитывающие, что одно или оба тела не являются идеальными излучателями. [c.36]

Зависимость спектральной (монохроматической) плотности потока излучения идеального излучателя от длины волны X была в конце [c.36]

Плотность полного (полусферического) потока излучения идеального излучателя при определенной температуре, Вт/м , можно получить, проинтегрировав зависимость Планка по всем длинам волн [c.36]

Назовем теперь идеальный излучатель абсолютно черным телом , т. е. телом, которое поглощает все падающее на него излучение, ничего не отражая и не пропуская. Понятие черного тела весьма полезно, поскольку законы излучения таких тел просты, и многие реальные тела можно приближенно считать черными. Этот термин связан с тем, что [c.37]

Тепловой поток между идеальными излучателями [c.40]

В предшествующем разделе рассматривался лучистый теплообмен между двумя идеальными излучателями и было показано, что передаваемый тепловой поток зависит от взаимного расположения поверхно- [c.41]

Практически степень черноты излучателя будет ниже, так как формула (2.4) справедлива только для идеально полированной поверхности, реальный же излучатель при длительном нагреве становится шероховатым и часть лучей в результате диффузного излучения может выходить из полости без предварительного отражения от стенок в пределах угла Q (рис. 2.4). [c.47]

Количество тепла, излучаемое в единицу времени единицей поверхности идеального излучателя-поглотителя, находящегося при абсолютной температуре Т, выражается известным уравнением Стефана — Больцмана [c.177]

Для входного сечения концентратора, присоединенного к излучателю, в случае идеального согласования, [c.104]

Идеальным с точки зрения спектрального распределения энергии излучения для аналитических приборов целевого назначения был бы излучатель, спектр которого содержит полосы в требуемых участках. Это исключало бы необходимость применения фильтрующих элементов. В качестве монохроматических излучателей для работы в ближней ИК-области можно применять лазеры, однако они излучают только при одной длине волны и поэтому могут использоваться лишь в одноканальных анализаторах. Перспективно применение лазеров с перестраивающейся длиной волны излучения в широком диапазоне. [c.32]

Для получения на пленке отпечатка хорошего качества применяется объектив, передающий изображение с плоскости фосфора ка фотопленку (рис. 2,а). При этом происходит большие потери света. На основании расчета установлено, что для фронтального стекла с п = 1,5 крайний луч, проходящий через объектив с d/f = — 1, составит с его осью угол около 9°. При этом, если считать фосфор идеально диффузным излучателем, объектив захватит [c.10]

Недеструктивные способы разбавления позволяют проводить определения любых гетероэлементов, входящих в рабочий диапазон спектрометра, а также выполнять их одновременные определения. Набор одновременно определяемых элементов зависит от состава ЭОС. Эти методы используют для РФ-определений гетероэлементов в растворимых и хорошо растираемых пробах. Применяют способы разбавления путем механического мокрого перемешивания вещества с твердым разбавителем [437, 442]. В качестве разбавителя выбирают мелкодисперсное, хорошо прессующееся, вещество, не содержащее определяемых элементов. Возможности гомогенизации ограничены размерами крупинок смешиваемых порошков, поэтому применяют сплавление [447]. Эффекты гетерогенности уменьшаются при измельчении, а их влияние может быть исключено подбором разбавителя и вещества сравнения [454]. В качестве разбавителя авторы используют эмульсионный полистирол (ЭПС) с размером крупинок 4—5 мкм. При измельчении ЭОС до размеров крупинок ЭПС эффекты гетерогенности незначительны, если калибровочные параметры найденны с помощью органических соединений определяемых гетероэлементов [454]. Анализ растворимых ЭОС целесообразно проводить в растворах, идеальных по гомогенности образцах-излучателях. Поэтому часто вещество из раствора переводят в твердый наполнитель, готовя образцы по способу пропитки. Пропитывают диски из фильтровальной и другой бумаги [438—440 используют брикеты из таких пропитанных дисков или пропитанную раствором целлюлозу. [c.260]

Образец готовят из расплава высщих карбоновых кислот (ВКК) фракции i7—-С22, содержащего определяемый металл, после его экстракции с помощью специального реагента. Застывший в форме расплав представляет собой идеально гомогенный излучатель для РФ-спектрометрии. [c.268]

Согласно закону Кирхгофа идеально черное тело, которому свойственна наибольшая поглош,ательная способность (а=1), одновременно является идеальным излучателем , т. е. идеальным источником излучения, так как оно испускает максимум энергии (е=1). Идеально белое тело (а = 0), которое совершенно не поглощает излучения, также и не излучает энергии. Идеально прозрачное тело, совершенно не обладающее поглощательной способностью, не может служить источником энергии. [c.469]

Наблюдаемая ширина спектральных линий атомов и молекулы обычно больше значения, приведенного в (В-3). Уширение обусловлено тремя факторами. Во-первых, вследствие эффекта Допплера тепловое движение излучающих частиц вдоль линии наблюдения изменяет длины волн испускаемого света, воспринимаемого неподвижным наблюдателем. Поскольку некоторые из атомов двигаются по направлению к наблюдателю, а другие — от наблюдателя и поскольку имеется непрерывный набор скоростей, даже идеально монохроматический излучатель, двигающийся таким образом, будет казаться излучающим целый интервал частот. Это известно под названием допплеровского уширения спектральных линий. [c.429]

Все измерительные инструменты следует периодически проверять, желательно ежедневно. В идеальном случае излучение стандартного образца должно быть идентично излучению исследуемого активного препарата. Для счетчиков, которые используются при исследовании различных изотопов, этот метод калибровки нерационален. В этом случае выбор эталонного образца может быть продиктован другими соображениями продолжительностью периода полураспада или механической устойчивостью. При серийных определениях активностей -излучателей очень удобно использовать стандартные образцы С1 (период полураспада 3-10 лет, тах = 0,7 Мэв), вплавленного в металлическую подложку и покрытого слоем золота методом напыления. Величину фона необходимо измерять по крайней мере один раз в день. Для снижения уровня фона, обусловленного космическим излучением или соседством высокоактивных образцов, большинство счетчиков и стоек для образцов окружают свинцовой оболочкой толщиной несколько сантиметров. Рабочее напряжение счетчика также необходимо проверять систематически. Для сцинтилляционных счетчиков у-лучей время от времени необходимо определять энергетическую разрешающую способность путем сопоставления с каким-либо известным фотопиком (например, от у-лучей s - с энергией 0,66 Мэв). Калибровку одного измерительного прибора в случае необходимости можно осуществить с помощью другого прибора, однако такой метод недостаточно точен. В ряде случаев полезно располагать сведениями об относительных значениях геометрических коэффициентов четности для различных положений образца в стойке. [c.384]

Электрический нагреватель площадью 10 ст имеет температуру 800°К. Сколько калорий лучистой энергии испускается в 1 мин, если рассматривается идеальный излучатель [c.512]

Таким образом, светлые ИК-излучатели идеальны для обогрева цехов с высокими пролетами. Ограничения по применению могуг бьггь связаны с чрезмерной запыленностью и пожароопасностью производства. [c.247]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

Источники излучения. Все используемые в оптической спектроскопии источники излучения являются излучателями непрерывного спектра. Для инфракрасной спектроскопии, а также для спектроскопии в видимой области, используют раскаленные излучатели для ультрафиолетовой спектроскопии — специальные газоразрядные лампы. Распределение интенсивности излучения по спектру для идеального термического излучателя описывается законом Планка для излучения энергии абсолютно черным телом. В широком диапазоне частот интенсивность излучения различна. Особенно мала она в самом конце длинноволновой области после прохождения максимума, ближе к концу коротковолновой области, интенсивность излучения быстро падает. Радиационные свойства излучателя и положение максимума интенсивности определяются температурой, химическим составом и состоянием поверхности этого излучателя. Испольчуемые в ультрафиолетовой области водородная и аейтериевая лампы характеризуются почти равномерным спектральным распределением энергии в интервале частот 33 ООО—50 ООО см ( 300—200 нм) [401. Сведения о наиболее часто используемых излучателях непрерывного спектра приведены в табл. 5.18. [c.235]

Лучистый поток люминесценции имеет однородное пространственное распределение во всех направлениях над поверхностью люминесцирующего объекта. Это означает, что яркость люминесцентной компоненты, измеренная под различными углами к поверхности, постоянна такая поверхность называется равноярким пли ламбертовским излучателем. Следует напомнить, что такие характеристики имеет лишь идеальный отражающий рассеиватель ни одна реальная отражающая поверхность ими не обладает. [c.263]

Рис. 4.4. Ближнее поле перед идеальным поршневым излучателем или за круглой диафрагмой в плоской волне и распределения звукового давления в поперечном ссчении на расстояниях г =0,Л /2 и N для отношения 16 внизу — комбинированные фото-

Однако, строго говоря, пьезоэлектрическая пластина не является таким идеальным излучателем, потому что она испытывает и другие деформации (см. рис. 7,3, бив). Даже в случае обычного твердого и упругого материала только такая деформация, как на рис. 7.3, а, невозможна, потому что она всегда связана с изменением поперечных размеров. В случае титаната бария ВаТ10з и всех других пьезоэлектрических веществ условия намного более сложны и могут быть различными в зависимости от их кристаллического строения. Их нельзя описать без применения сложного математического аппарата. Дополнительные деформации пластины наглядно показаны на рис. 7.3, б и в. В направлении оси У происходит либо сильное растяжение, либо укорочение. Сюда добавляется сдвиг, из-за которого пластина, первоначально имевшая форму прямоугольника, приобретает форму ромба. Здесь перечислены только те деформации, которые вызваны непосредственно действием электрического напряжения. К ним добавляются и другие деформации, вызванные чисто механической связью, например сжатие в направлении оси Z, которым мы здесь пренебрегаем. [c.141]

Черное тело можно считать как идеальным излучателем, так и идеальным поглощателем энергии излучения. [c.39]

Это обобщение, заключающееся в том, что в условиях термического равновесия отношение полного излучения поверхности к ее поглощательной способности одинаково для всех тел, известно под названием закона Кирхгофа. Так как поглощательная способность А не может превышать единицы, то закон Кирхгофа определяет верхний предел для величины обозначаемый Ш,,. Поверхность, обладающая максимальной излучательной способностью, называется идеальным излучателем. Тгло с такой поверхностью должно иметь поглощательную способность, равную единице, и, следовательно, отражательную способность, равную нулю. Такое тело называют абсолютно черным. Отношение энергии полного излучения данной поверхности к энергии полного излучения абсолютно черного тела называется степенью черноты поверхности в. Возможна, фугая формулировка закона Кирхгофа в условиях тер.мического равновесия степень черноты поверхности равна ее поглощательной способности. [c.228]

Детектор электронного захвата. Вторым типом ионизационного детектора является детектор электронного захвата. В нем газ-носитель, выходящий из хроматографической колонки, ионизуется под воздействием потока частиц от некоторого радиоактивного источника обычно это либо Т1Н2, содержащий некоторое количество Н, либо никелевая фольга, содержащая f Ni (оба изотопа — р-излучатели, хотя могут быть использованы и а-излучатели). Образующиеся ионы собирают и измеряют их концентрацию с помощью электродов, усилительная же система подобна той, которую используют в пламенно-ионизацион-ном детекторе. Однако принцип действия в этом случае значительно отличается тем, что зоны растворенного анализируемого вещества обнаруживают по вызываемому ими уменьшению постоянного ионного тока. Это уменьшение связано с тем, что степень ионизации резко зависит от концентрации свободных электронов в детекторе, а некоторые химические частицы чрезвычайно эффективно захватывают свободные электроны. Минимально обнаруживаемый поток пробы для веществ с высоким сродством к электрону, например для галогензамещенных соединений, около, 10- з г/с, и этот детектор, таким образом, значительно более чувствителен для таких частиц, чем пламенно-ионизационный детектор. Детекторы электронного захвата чувствительны к соединениям, содержащим галогены, фосфор, свинец или кремний, а также к полиядерным ароматическим соединениям, нитросоединениям и некоторым кетонам. Пестициды, например, содержат фосфор или хлор, поэтому этот детектор идеально подходит для измерения низких уровней этих соединений. Можно также вводить атомы галогенов в соединения, к которым зтот детектор не чувствителен. Например, кислоты можно этерифицировать фторированными спиртами, а спирты и амины обработать фторангидридами кислот. [c.583]

По характеру траектории раснространен1вд различают плоские, цилиндрические и сферические волны. В идеальном случае сферическая (шаровая) волна имеет место, когда излучатель звука выполнен в виде точечного источника. Однако практически считают, что если радиус излучателя (Гд) мал по сравнению с длиной волны (X) излучаемого им звука, т. е. [c.19]

Чувствительность ультразвуковой дефектоскопии и нормальная работа дефектоскопов любого стипа в значительной степени зависят от плотности, надежности контакта между излучателем или приемником и поверхностью исследуемой детали. Любая деталь не имеет идеально гладкой и ровной поверхности, не имеют такой поверхности и пьезоэлектрические пластины излучателей или приемников ультразвуковых колебаний. Поэтому при наложении пьезоэлектрической пластинки на исследуемый материал не произойдет контакта по всей плоскости пьезопластинки. Контакт будет осуществляться только в отдельных точках, между которыми будут находиться воздушные промежутки, отражающие ультразвуковые волны. Будет происходить значительное рассеивание и поглощение энергии ультразвука на неровностях поверхности. Для улучшения акустического контакта между поверхностью изделия и пьезоэлектрической пластинкой применяются переходные среды — пастьи или жидкости. Обычно в качестве переходной среды используется машинное, трансформаторное и касторовое масло, которыми предварительно смачивают исследуемую поверхность изделия. Кроме того, как отмечалось выше, для нормальной работы пьезоэлектрической пластинки ее нужно укрепить в держателе-щупе таким образом, чтобы обеспечивался надежный электрический контакт с обкладками и в то же время не затормаживались механические колебания пластинки. Для выполнения этих условий применяются различные конструкции щупов открытого и закрытого, щупы с гидравлической подушкой (мягкие) и призматические щупы с различными углами наклонов. На рис. 9-1,а показано устройство прямого жесткого открытого щупа. Пьезоэлектрическая пластинка в этом щупе соприкасается непосредственно с поверхностью исследуемой [c.195]

Чувствительность ультразвуковой дефектоскопии и нормальная работа дефектоскопов любого типа в значительной степени зависят от плотности и надежности контакта между излучателем или приемником и поверхностью исследуемой детали. Любая деталь не имеет идеально гладкой и ровной поверхности не имеют такой поверхности и пьезоэлектрические пластины излучателей или приемников ультразвуковых колебаний. Поэтому при наложении пьезоэлектрической пластинки на исследуемый материал не произойдет контакта по всей плоскости пьезопластинки. Контакт будет осуществляться только в отдельных точках, между которыми будут находиться воздушные промежутки, от1ражающие ультразвуковые волны. Будет происходить значительное рассеивание и поглощение энергии ультразвука на неровностях поверхности. Для улучшения акустического контакта между поверхностью изделия и пьезоэлектрической пластинкой применяются переходные среды — пасты или жидкости. Обычно в качестве переходной среды используются машинное, трансформаторное и касторовое масла, которыми предварительно смачивают исследуемую поверхность изделий. В последнее время начали применять иммерсионные методы дефектоскопии. В этом случае исследуемый объект (деталь) погружается в жидкость или между де- [c.191]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология