Жидкий гелий второй звук

Рис. 4-61. Скорости обычного и второго звука в жидком гелии [А-94].

Наконец, следует упомянуть, что в НеН, помимо распространения обычных звуковых волн, существует второй звук, представляющий периодическое колебание концентраций сверхтекучей и нормальной компонент, сопровождаемое температурными изменениями. Второй звук может быть вызван нагревателем, работающим в импульсном режиме. Существуют и другие виды распространения колебаний в НеП. Многообразие и необычность явлений, свойственных жидкому гелию, поведение которого определяется [c.139]

Б. Если Т = О, то и = О, т. е. при температуре абсолютного нуля поступательное движение молекул любого вещества прекращается, При этом выступают такие эффекты, как сверхтекучесть (т. е. потеря вязкости) и распространение незатухающих тепловых волн (называемых вторым звуком) у жидкого гелия (при температурах от 2,18 до 0° К) и сверхпроводимость у ряда других веществ (при температурах от 0,3 до 30° К). [c.12]

Эта теория привела к открытию другого замечательного явления—так называемого второго звука в жидком гелии, который был затем обнаружен экспериментально. [c.6]

В жидком сверхтекучем гелии помимо--обычного звука может возникнуть так называемый второй звук. [c.189]

В жидком гелии П в соответствии с георией может возникнуть и распространиться, помимо обычного звука, так называемый второй звук. Этот второй звук воз- [c.145]

Удельная теплоемкость. Скорость звука. Рассматривая результаты измерений удельной теплоемкости газообразного гелия при температурах жидкого водорода, проведенных Эйкеном (см. 5), мы видим, что они не согласуются с приведенными в табл. 2 непосредственными экспериментальными значениями второго вириального коэфициента В для этих температур. Чтобы устранить эти расхождения, мы попробовали видоизменить кривую зависимости В от <Р, приняв линейный ход В- Т в интервале температур между 5 и 50°К. При линейной зависимости В от Т мы получаем значительно более плавный ход В VI С с температурой. Кроме того, достигается хотя бы частичное согласие с опытами Эйкена. Учитывая это, мы принимаем для В и С значения, полученные указанным путем. Значения для В уже приведены в табл. 3. Они согласуются с формулой [c.44]

Подобное сравнение было проведено первоначально для скоростей звука в жидких азоте, водороде и гелии [148]. При подобном расчёте большое значение имеет величина среднего расстояния между ближайшими соседними молекулами, для определения которой необходимо сделать некоторые предположения о структуре жидкости. В упомянутом расчёте принималось, что частицы простых жидкостей образуют кубическую гранецентрированную решётку. В таблице 13 сопоставлены вычисленные по уравнению (4.10) и наблюдаемые на опыте скорости звука в жидком азоте. Наличие во второй графе двух вычисленных значений скорости звука объясняется расхождением приведённых в литературе данных о плотности жидкого азота. [c.163]

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ — свойство жидкого гелия протекать без заметной вязкости через узкие капилляры. Сверхтекучее состояние изотопа Не возникает в результате перехода второго рода (Я-перехода) при критической т-ре 2,172 К. Если т-ры низки, изотоп He представляет собой квантовую Бозе-жидкость, слабо возбужденное состояние которой можно представить как совокупность элементарных возбуждений (квазичастиц) — фононов и ротонов. Тепловое движение в нем описывается в основном фононами (квантами звука) с энергией е = ср, где с — скорость звука р — импульс фонона. Влияние ротонов проявляется при т-ре более 0,6 К. Их энергия е = Д + + (Р — Ро) /2(л, где Д — минимальная энергия ротона = 1,92 X X 10 смг - — импульс, при котором энергия ротона равна Д = 8,65 К л = 0,16 — эффективная масса ротона ( 4 — масса атома Не). Из такого энергетического спектра следует, что существует отличная от нуля критическая скорость течения, ниже которой жидкость движется без трения, и появление в ней новых возбуждений энергетически невыгодно. Сверхтекучий гелий условно разделяют на два не взаимодействующих между собой компонента — нормальный, связанный с фононами и ротонами, и сверхтекучий. Движение нормального компонента, как и обычного газа, носит вязкий характер. Свертекучий компонент движется без трения и без переноса тепла. С явле- [c.349]

Из уравнения (2.82) видно, что данные, касающиеся зависимости скорости звука от давления, могут быть использованы для определения зависимости второго вириального коэфициента В от температуры. Это уравнение было использовано Ван Иттер-бееком для вычисления значений В для области температур между те.мпературами жидкого водорода и жидкого гелия. [c.113]

Попытки обнаружить конверсию первого звука во второй, сделанные Лейном, X. Фэйрбенком, Шульцем и У. Фэйрбен-ком [33], не привели вначале к положительным результатам. Однако в экспериментах Пешкова и Беликовой [34] был наблюден переход обычного звука, возбуждаемого в парах, во второй звук, распространяющийся в гелии II. Первый звук генерировался в парах гелия мембраной, второй звук детектировался в жидкой фазе термометром из фосфористой бронзы. [c.513]

Второй звук ПОД давлением. Для измерения скорости второго звука под давлением Пешковым и Зиновьевой [36] был использован медный толстостенный цилиндр, соединявшийся системой коммуникаций с баллонами, содержавшими газообраз ный гелий под давлением в 150 ат. Цилиндр помещался в гелиевую ванну и заполнялся жидким гелием путем конденсации его из баллона. Температура внутри цилиндра регулировалась скоростью откачки паров из окружавшего ее криостата. Внутри цилиндра размещался цилиндрический стеклянный резонатор, на торцах которого были укреплены константановый нагреватель и бронзовый термометр. Частота тока, питающего нагреватель, подбиралась с таким расчетом, чтобы внутри стеклянной трубки устанавливалась стоячая волна. Измерение скорости второго звука облегчалось тем, что на торцах резонатора образовывались пучности колебаний температуры, т. е. термометр находился в наиболее выгодных условиях. Потенциальные концы от бронзового термометра, по которому пропускался постоянный ток, выводились через тонкую стейбритовую трубку с уплотнением и подавались через усилитель на пластины катодного осциллографа. На другую пару пластин подавались колебания непосредственно от генератора звуковой частоты, питавшего нагреватель. [c.514]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология