Скорость течения критическая

На рис. 5.34 видно, что для неньютоновской жидкости с п = = 0,4 турбулентность не развивается до тех пор, пока число Рейнольдса не станет равным 2900, в то время как для ньютоновской жидкости критическое значение равно 2100. Это различие весьма существенно, поскольку при прочих равных условиях скорость течения неньютоновской жидкости должна быть на 38 % выше. Эти цифры свидетельствуют о важности использования обобщенного числа Рейнольдса вне зависимости от зежима течения неньютоновской жидкости. Обобщенное число ейнольдса для системы может быть определено из уравнения (5.54) или (5.55), его критическое значение — из рис. 5.34 при известном значении п для конкретной жидкости. [c.204]

Для того чтобы выяснить, какое расстояние должно быть между наружными краями колпачков, необходимо ясно представить картину барботажа. При малых скоростях пара при прохождении пара в жидкости возникает пузырьковый режим барботажа, характеризующийся тем, что сквозь щели колпачков выходят отдельные пузыри пара. При увеличении скорости отдельные пузыри сливаются и образуют струи. Эти струи, вытекая в среду, обладающую значительно большей плотностью, распадаются на п ыри. Участок сплошной струи получил наименование факела, а этот режим барботажа назван струйным. Скорость течения пара, при которой пузырьковый режим барботажа переходит в струйный, носит название критического. Для случая истечения газа в жидкость через круглые отверстия Аксельрод и Дильман [7 ] предложили формулу [c.152]

Если скорость эжектируемого газа в сечении запирания равна скорости звука (критические режимы работы эжектора), то> увеличение площади сечения приводит к тому, что поток эжектируемого газа становится сверхзвуковым, и скорость его продолжает увеличиваться. В результате переноса механической энергии из сверхзвукового эжектирующего потока в сверхзвуковой эжектируемый первый поток тормозится, второй ускоряется, скорости потоков сравниваются по величине и могут остаться сверхзвуковыми в выходном сечении камеры, если не возникнет скачок уплотнения. Таким образом, сверхзвуковой режим течения смеси становится возможным только при критическом режиме работы эжектора. [c.530]

Скорость течения в каналах двигателя (в частности, перед компрессором и перед камерой сгорания) обычно должна быть значительно ниже скорости звука, вследствие чего внутренний канал сверхзвукового диффузора, куда воздух попадает из входного отверстия, делается расширяющимся. Но если во входном отверстии скорость равна критической, то такой канал может работать и как расширяющаяся часть сопла Лаваля с образованием сверхзвукового течения, завершаемого дополнительным скачком уплотнения. [c.471]

Модель гомогенного равновесного течения. Критическую массовую скорость рассчитывают из уравнений (139), (140) дифференцированием по частям. Удобно связать критическую массовую скорость с производными, которые можно получить из стандартных таблиц для водяного пара. Особенно удобный вид зависимости для модели гомогенного равновесного течения дан в [62], который имеет вид [c.203]

В. Пределы применимости феноменологических законов, определяемые турбулентностью. Другое ограничение применимости уравнений для потоков (4)—(6), содержащих молекулярные коэффициенты переноса Л, Й и т], обусловлено явлением турбулентности. Турбулентность в газах и жидкостях является результатом хаотического движения так называемых турбулентных вихрей, размер которых около нескольких процентов размера всей системы. Этот размер может быть порядка миллиметров в трубах теплообменника, сантиметров — в больн1их градирнях или даже метров — в атмосфере. В жидкостях и газах вихри возникают при больших скоростях течения, в трубах большого диаметра, позади препятствий и т. д. Критерием возникновения турбулентности служит критическое число Рейнольдса [c.72]

С приближением к критическому режиму увеличение скорости течения на выходе из камеры не происходит непрерывно при достижении Яа = 1 скорость смеси изменяется скачкообразно от дозвуковой (Яз) до сверхзвуковой (1/Яз), минуя некоторую область околозвуковых режимов, подобно тому как изменяется скорость потока на выходе из сопла Лаваля при постепенном увеличении перепада давлений. Это можно видеть на фотографиях потока в начальной части смесительной камеры (рис. 9.9 и [c.530]

Опыты показали, что для песчинок радиусом большим 50 мкм критическая скорость течения по поверхности песка пропорциональна квадратному корню из радиуса песчинок. Для песчинок радиусом меньшим 50 мкм критическая скорость возрастает при переходе к более мелким частицам благодаря молекулярным силам, действующим между частицами. [c.351]

Об особенностях проведения эксперимента и наиболее распространенном варианте статической хроматографии на короткой и широкой колонке было достаточно сказано выше. Подчеркнем еще раз необходимость ограничивать скорость течения жидкости но колонке. Для веществ, относительно слабо связывающихся с лигандом, критическим этапом является посадка вещества на сорбент, а для сильно связывающихся — пх элюция. На этих этапах скорость течения не должна превышать 3—5 мл,Ъг-ч, а иногда течение даже временно прекращают в интересах достижения полноты сорбции или десорбции. [c.409]

Пусть поджигающий источник, за который держится пламя, характеризуется некоторой критической скоростью течения о, при которой прекращается горение смеси, набегающей на поджигающий источник. Тогда в моменты времени, когда > г , пламя будет [c.315]

Райан и Джонсон ввели альтернативный критерий — параметр стабильности Z, определяющий точку, в которой возникает турбулентность. Главное преимущество такого подхода заключается в постоянстве критического значения, независимо от п. По теории Райана и Джонсона турбулентное течение возникает в точке r R, в которой параметр Z максимален, а локальное число Рейнольдса составляет 2100. Максимальное значение Z для всех жидкостей равно 808. Для ньютоновских жидкостей при максимальном Z г// — для неньютоновских жидкостей r R возрастает с уменьшением п. Таким образом критическое значение Z, равное 808, не зависит от п, но средняя скорость течения, необходимая для возникновения турбулентности, возрастает со снижением п, что не противоречит выводам Доджа и Метц-нера. Райан и Джонсон подтвердили свою теорию экспериментальными данными. [c.204]

Критической скоростью течения называется такая, которая равна скорости звука самого потока а . По (33,10) и [c.139]

Равенство (44,5) играет в данной задаче примерно такую же роль, как и аналогичное соотношение, входящее в систему уравнений (33,1) для одномерных адиабатических течений. Поэтому и для рассматриваемого течения можно ввести понятие максимальной скорости течения и критической скорости звука а , определив их так же, как и раньше, т. е. положив = — скорости течения и г , —скорости потока, которую он имел бы при скорости звука о = 0. Примем далее, что скорость течения до начала поворота потока = Тогда по (44,5) и в согласии с (33,12) [c.203]

Для расчета значения критической скорости течения газовой фазы в щелевых зазорах уголковой насадки, отвечающей наступлению режима струйно-противоточного взаимодействия, предлагается использовать уравнение следующего вида [c.8]

Главным достоинством такого способа подачи сырья в слой катализатора является возможность организации пенного режима течения - наиболее эффективного с точки зрения массопереноса. Пенный режим реализуется при определенных критических значениях скорости подачи газа. При увеличении скорости выше критических значений режим течения становится пульсирующим, что приводит к снижшню наблюдаемых скоростей преврашения гетероатомных соединений. Таким образом, преимущества восходящего потока исчезают только при высоких скоростях газа, при которых режим течения становится подобным режиму течения, характерному для нисходящего потока. Критические значения скорости течения газа обычно мевее 0,11 кг/(м > с), т. е. на уровне типичных для процессов гидрооблагораживання остатков, осуществляемых в реакторах со стационарным слоем и нисходящим направлением подачи водородсырьевой смеси (64). [c.93]

Р. Критические двухфазные потоки. Как н в однофазных течениях, критическую массовую скорость для двухфазного течения, проходящего через систему, можно определить как массовую скорость, соответствующую условию, при котором дальнейшее уменьшение давления вниз по потоку не приводит к увеличению массового расхода. В однофазных системах это условие соответствует состоянию, в котором скорость потока станоьится равной скорости звук (число Млха Ма 1). Взаимосвязь мел<ду скоростью зиука и критической массовой скоростью в двухфазных системах проявляется менее наглядно, так как скорость звука в этих системах является функцией режима двухфазного течения и звуковой частоты. [c.202]

Пусть в пробирку налиты две жидкости с плотностями pi и рз (Ра Pi)- Пробирку энергично встряхивают в течение некоторого времени. Образуется эмульсия, которая в зависимости от обстоятельств может быть стабильной или нестабильной. Вопрос состоит в том, почему и как большой объем жидкости распадается на отдельные капли. Ответ заключается в анализе устойчивости данного движения. Очевидно, в этом случае скорости течения будут не очень большими (в отличие от нестабильности Толмина — Шлихтинга), отсутствуют сколько-нибудь значительные тангенциальные составляющие скорости (в отличие от нестабильности Кельвина — Гельмгольца), нет неблагоприятных градиентов плотности (в отличие от нестабильности Бенарда). Преобладающим видом течения будет колебательное движение вверх и вниз, что соответствует нестабильности Рэлея — Тейлора. Если ручным встряхиванием удастся достичь движения, близкого к синусоидальному с частотой 3 кол/сек и амплитудой -—10 см, то максимальное ускорение составит 3,6-103 см1сек . В определенные моменты движения алгебраическая сумма этого переменного ускорения и ускорения силы тяжести (0,98-Ю см1сек ) может достичь величины, являющейся критической для нестабильности Рэлея — Тейлора. Более подробно этот вопрос рассмотрен в работе Гопала (1963). Здесь ограничимся анализом принципа расчета. [c.31]

При низких скоростях течения, соответствующих матовой или гладкой поверхности экструдата, устойчивые линии тока образуют очень большой угол входа, примерно равный 180°. В области критических значений напряжений сдвига Бэгли и Бирке [33] наблюдали возникновение в капилляре колебаний очень высокой частоты, в то время как Уайт [34], Оянаги [45], Бергем [46] сообщают о появлении спиральных линий тока в канале задолго до наступления искажений экструдата. Место и механизм возникновения больших искажений экструдата в настоящее время не выявлены. [c.477]

В жидкости, текущей в турбулентном режиме, происходят беспорядочные локальные флуктуации как по скорости, так и по направлению в то же время сохраняется средняя скорость, параллельная направлению потока. Средняя локальная скорость возрастает от нуля у стенки трубы до максимума у ее оси. Поскольку турбулизация течения начинается при превышении определенной критической скорости, в сечении трубы наблюдаются три разных режима, а именно, лам 1нарный в непосредственной близости к стенке, где скорость ниже критического значения, центральное ядро турбулентного потока и переходная зона, располагающаяся между ними. [c.197]

Так, по крайней мере, для ПЭВП течение при формовании заготовки происходит при скоростях, превышающих критические, при которых наблюдается дробление экструдата (см. рис. 15.16). На это указывает помутнение части заготовки, отформованной на той стадии цикла формования, на которой происходит уменьшение скорости течения. Формование заготовок (особенно больших размеров) с высокими скоростями уменьшает вероятность их деформации (вытяжки) под действием собственного веса, а также вероятность снижения [c.494]

Это соотношение было установлено Л. А. Вулис.ом ) и получило название условия обращения воздействия. Особенность этого соотношения состоит в том, что знак его левой части изменяется при переходе значения скорости через критическое. Поэтому характер влияния отдельных физических воздействий на газовое течение противоположен при дозвуковом и сверхзвуковом режимах. Воздействия, вызывающие ускорение в дозвуковом потоке (сужение канала, подвод дополнительной массы газа, совершение газом работы, трение и подвод тепла йР <0, йС> О, Ь > О, dQвliv > 0), приводят к замедлению сверхзвукового потока воздействия обратного знака (расширение канала, отсос газа, сообщение газу механической энергии и отвод тепла йР > О, йС < О, Ь < О, й нар < 0) приводят к замедлению дозвукового и ускорению сверхзвукового потоков. Отсюда следует важный вывод, что под влиянием одностороннего воздействия величину скорости газового потока можно довести только до критической, но нельзя перевести через нее. Например, путем подвода тепла можно ускорять дозвуковой поток, но только до тех пор, пока не получится М = 1. Для того, чтобы перевести дозвуковой поток в сверхзвуковой, нужно переменить знак воздействия, т. е. в зоне М = 1 начать отводить тепло. Таково обоснование описанного в предыдущем параграфе явления теплового кризиса в камере сгорания. Подогрев газа в сверхзвуковом течении вызывает торможение потока, но переход к дозвуковому течению и дальнейшее торможение станут возможными только в том случае, если, начиная с М = 1, мы переключимся на охлаждение газа. [c.203]

График газодинамической функции 2 (Я) приведен на рис. 5.22. Минимальное значение функции 2(Х)=2 соответствует критической скорости течения (1=1). Как в дозвуковых, так и в сверхзвуковых потоках % Х)>2 значениям 2(Я)<2 не соответствуют какие-либо реальные режимы течения. Легко видеть, что при замене величины X обратной ей величиной X = 1/Я значение функции г (Я) не изменяется. Таким образом, одному значению 2 (Я) могут соответствовать два взаимно обратных значения приведенной скорости X — одно из них определяет дозвуковое, а другое — сверхзвуковое течение газа. Отметим также, что функция 2(Я), в отличие от всех остальных газодинамических функцдй, не зависит от величины показателя адиабаты к. [c.241]

Для оценки скорости течения газов в конечном сечении трубопровода дополнительно к выражению (1.51) используется уравнение (1.49). Необходимо отметить, что скорость и течения газов в выходном сечении однородного трубопровода не может превышать критическую м р [30, 411. Для каждого трубопровода критическая скорость в выходном сечении наступает при определенном критическом отношении давлений р р = (р/ро)кр- Дальнейшее уменьшение давления за конечным сечением трубопровода при постоянном давлении ро в начальном сечении не изменяет давления в трубопроводе, поэтому скорость течения и расход газов в трубопроводе при ро = onst и достижении р = Ркр стабилизируются. [c.41]

Уже давно было установлено, что при течении жидкостей и газов в трубах или при обтекании тел с увеличением числа Рейнольдса характер течения существенно меняется. При некотором значении этого числа Rj., называемого критическим, слоистое или ламинарное течение переходит в пульсирующее или турбулентное. Явление перехода ламинарного течения в турбулентное качественно можно наблюдать, например, в случае движения воды в стеклянных трубках, в которые вводится подкращивающее воду вещество. При малых скоростях потока подкрашенная струйка располагается параллельно оси трубки, что свидетельствует о течении жидкости концентрическими слоями с общей осью, совпадающей с осью трубки. При увеличении скорости окрашенные струйки приобретают волнистый характер. Таким образом, в потоке возникают пульсационные движения частиц жидкости к стенке и обратно. При больших скоростях течения наблюдается уже значительное перемешивание частиц жидкости, что проявляется в переплетении окрашенных струек между собой. [c.75]

Выше было оговорено, что приведенный анализ течения через расходомерные устройства действителен только для скоростей, не превышающих скорости звука. Поскольку скорости в расходомерных устройствах иа практике могут иметь сверхзвуковые значения, следует рассмотреть условия движения газов и паров прн скоростях, превышающих скорость распространения звука, так как при таких скоростях коэффициент расширения е меняет свою величину. Характерной величиной здесь является критическое отношение давлений Рй1Р )кр при котором скорость течения в наиболее узком проходном сечении становится равной скорости звука. При дальнейшем понижении давления 2 расход среды не увеличивается, так как состояние потока в наиболее узком (критическом) сечении не изменяется, а происходит расширение газа с появлением сверхзвуковых скоростей за критическим сечением. Такая картина течения получается, например, при истечении газа в вакуум. При сверхкрнтическом перепаде давления следует измерять давление и температуру протекающей среды только перед дросселирующим органом, так как именно этими величинами определяется состояние среды в критическом сечении. Следовательно, отпадает необходимость измерений перепада давлений Рг—Р[. Изменение условий протекания обусловливается изменением начального Давления Рь [c.71]

ИЛИ второй критической скоростью псевдоожижения Wyв, превышающей в десятки р . Если скорость ожижающего агента больше скороста витания самых крупных частиц, слой полностью увлекается потоком. Если после достижения полной флуидизации порошка постепенно уменьшать скорость течения, то при полной остановке тока газа слой порошка останется в расширенном состоянии, для возвращения в первоначальное состояние его надо утрясти. Отсюда следует, что в расширенном слое контакт между частицами сохраняется. [c.319]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость течения критическая: [c.56] [c.232] [c.578] [c.244] [c.355] [c.165] [c.219] [c.204] [c.39] [c.39] [c.211] [c.270] [c.87] [c.358] [c.295] [c.340] [c.353] [c.45] [c.81] [c.8] [c.247]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология