Скорость звука зависимость от давления

Рис. 7.16. Зависимость скорости звука в воде от давления при различной температуре (/=12 Шц) [33а].

Рис. 7.17. Зависимость скорости звука в воде от температуры при различных давлениях (/ = 12 Мгц) [33а .

Рис.14.7.2. Зависимость отношения давления газа в зоне вершины бегущей трещины р к начальному давлению от отношения скорости распространения трешэны в газопроводе к скорости звука в транспортируемой среде а

Рис. 7.1. Зависимость скорости звука в аргоне от давления [9].

Рис. 7.4. Зависимость скорости звука в водороде (Г = 90,3° К) от давления [И]

Зависимость скорости звука от давления (372] [c.308]

По сравнению с системой пограничного слоя для несжимаемой жидкости в этом случае к уравнениям движения (5.1.32) и неразрывности (5.1.33) добавляется еще уравнение энергии (5.1.34) и уравненне состояния (5.1.35), а также задается зависимость коэффициента вязкости ц. от энтальпии (температуры). В уравнениях (5.1.32) — (5.1.34) введены следующие обозначения к = ср/с — отношение коэффициентов теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме = 11 1 — число Маха, характеризующее отношение скорости набегающего потока к скорости звука в нем а Рг = = 1Ср/Х — число Прандтля О. — коэффициент теплопроводности). [c.115]

Результаты, полученные Б. Б. Кудрявцевым [16], показывают, что измерение скорости звука в жидкостях может служить методом изучения силового поля молекул. Кудрявцев [15, 16] показал, что, измеряя зависимость между скоростью звука и молекулярным объемом жидкости при постоянной температуре, можно определить внутреннее давление жидкости. Автор отмечает, что приближенно те же вычисления можно произвести, если известны зависимость скорости звука и плотности жидкости от температуры. Акустические измерения в жидкостях, но мнению Б. Б. Кудрявцева, можно использовать для вычисления постоянной а в уравнении Ван-дер-Ваальса и зависимости этой величины от температуры. [c.452]

В табл. 5-11 представлено сравнение вычисленных значений скорости звука по формуле (5-50) с имеющимися в литературе экспериментальными данными для толуола и бензола. Как видно из этой таблицы, предложенная формула достаточно точно описывает зависимость скорости звука от давления и температуры и среднее отклонение вычисленных значений от экопериментальных составляет около 1,3%- [c.212]

Чрезвычайно интересным и перспективным оказалось то, что, несмотря на кратковременность сжатия (10 ...10 с), во многих веществах могут протекать различные процессы полиморфные превращения, химические реакции, изменение дефектности структуры и др. Эти превращения в зависимости от условий опыта и строения вещества могут быть как обратимыми, так и необратимыми. Возникновение ударной волны в среде обусловлено тем, что при больших давлениях скорость звука растет с увеличением сжатия. В результате звуковая волна становится все более крутой, пока не возникнет разрывность состояния вещества перед волной и за ней. Область, где имеет место такая разрывность, называется фронтом ударной волны, который представляет собой узкий слой [для ионных кристаллов и металлов, например, ширина фронта равна около (2...3) X Х10 нм], в котором скачком меняются давление, тем- [c.212]

Другая особенность характеристик компрессора — их зависимость от начальной температуры Т и физических свойств газа. С изменением начальной температуры и состава газа и, следовательно, его плотности пропорционально последней изменяются давление и мощность компрессора. Кроме того, от температуры и состава газа зависит скорость звука а = ]/ kRT), а при обтекании лопастей вследствие неравномерного распределения скоростей в потоке газа местная скорость может возрасти до звуковой или сверхзвуковой. При этом появляется дополнительное волновое сопротивление, связанное с возникновением скачков уплотнений и с отрывом потока в связи с неустойчивостью его и обратным переходом к течению газа с дозвуковой скоростью. [c.203]

Зависимость скорости звука от температуры и давления. При изменепии температуры среды изменяется и скорость распространения в ней звука. Для всех жидкостей, кроме воды, скорость звука уменьшается с повышением температуры. Для воды при увеличении температуры скорость звука увеличивается [15], причем ряд авторов указывают на существование максимума скорости при температурах в интервале от 75° до 85°С. Из табл. 4, в которой приведены данные, характеризующие зависимость скорости звука в воде от температуры [16], следует, что при изменении температуры воды на 1°С скорость звука изменяется на - 2,5 м сек, т. е. составляет сравнительно большую величину ), с которой следует считаться при измерениях. [c.27]

Это равенство справедливо для значений скоростей, меньших скорости звука. При больших скоростях может значительно возрасти сжимаемость воздуха (или любого другого газа). На рис. 12.4 представлена зависимость между скоростью и давлением воздуха при скоростях, меньших скорости звука. [c.283]

Значение скорости звука для идеально-газового состояния при температуре эксперимента определялось следующим образом. Методом наименьших квадратов вычислялось несколько наборов коэффициентов аналитических соотношений описывающих зависимость скорости звука от давления [c.132]

Действие поплавковых, или ареометрических, П. основано на законе Архимеда погрешность приборов этой группы 0,2-2% от диапазона значений плотности, охватываемого шкалой прибора. Массовые П. основаны на непрерывном взвешивании определенных объемов жидкости (пикнометрические, приборы для гидростатич. взвешивания, автоматич. приборы) и имеют погрешность 0,5-1%. С помощью гидростатических П. измеряют давление столба жидкости постоянной высоты погрешность 2-4%. Действие радиоизотопных П. основано на определении ослабления пучка у-излучения в результате его поглощения или рассеяния слоем жидкости погрешность ок. 2%. Вибрационные П. основаны па зависимости резонансной частоты колебаний, возбуждаемых в жидкости, от ее плотности погрешность (1-2)-Ю г/см . В ультразвуковых П. используют зависи.мость скорости звука в среде от ее плотности погрешность 2-5%. Существуют П., действие к-рых основано и на др. принципах. [c.577]

Зависимость скорости звука от давления в жидком нормальном водороде [c.98]

В этом уравнении с° и —мольные теплоемкости при постоянном давлении и постоянном объеме для идеального газа. Таким образом, измерение скорости звука в зависимости от давления дает сведения о 5 и его двух производных, если известна с [c.112]

Зависимость скорости звука в парах топлив а от давления описывается уравнением [c.75]

Газообразный водород. Данные о скорости звука в газообразном водороде в зависимости от температуры и давления приведены в табл. 3.42 и 3.46, а также на рис. 3.8 и 3.9. При повышенных температурах скорость звука равна [250, 251] [c.153]

Результаты, полученные методом ЯМР, хорошо согласуются с температурной зависимостью динамического модуля Юнга для этих полимеров [18]. Было экспериментально показано, что при низких температурах динамический модуль Юнга и скорость звука в менее закристаллизованном полиэтилене высокого давления превышают соответствующие значения для более закристаллизованного линейного полиэтилена. Установлено [18], что аномальное влияние кристалличности на модуль упругости и скорость звука (при котором эти. параметры убывают с ростом к] связано с изменением эффективности межмолекулярного взаимодействия в аморфных областях и является типичным для тех кристаллических полимеров, для которых справедлива структурная модель Хоземанна — Бонара. Если эта аналогия между влиянием к на акустические свойства и ширину линии ЯМР при низких температурах является правильной, то можно ожидать, что результаты, подобные приведенным на рис. 51, должны наблюдаться при низких температурах для полиэтилентерефталата, но-ликапроамида, полиамида 68. [c.218]

В табл. 40 представлены данные относительно скорости звука, сдвиговой вязкости и поглощения звука в зависимости ОТ давления в воде для двух температур 0° и 30°С. Как видно из табл. 40 (данные Литовца, 1955), коэффициент поглощения звука уменьшается как с ростом давления, так и с ростом температуры. Процессы поглощения звука при малых давлениях и малых температурах определяются динамикой водородных связей. [c.133]

Собственно теплопередача с помощью тепловой трубки состоит в переносе теплоты, отбираемой от какого-либо внешнего теплоносителя испарительным концом трубки и затрачиваемой на парообразование рабочей жидкости, переносе этой теплоты быстро движущимся (со скоростью, близкой к скорости звука) паром на другой конец трубки, где эта теплота выделяется при фазовом переходе пар— жидкость (конденсации). Рабочая жидкость, обладающая необходимыми свойствами в зависимости от требуемого внешнего температурного уровня, циркулирует в герметичной трубке по замкнутому контуру. Для диапазона 200-500 К в тепловых трубках используются под повышенным давлением обычные жидкости, среди которых вода обладает наибольшей теплотой фазового перехода, что существенно для тепловой производительности трубки. При низких температурах (до 200 К) в криогенной технике используются низкокипящие вещества, такие как фреоны, азот, гелий и т. п. В интервале 550-750 К используются расплавы щелочных металлов. [c.358]

Особенностью эрозионного разгорания трещины является наличие высоких скоростей газового потока (вплоть до звуковой) и больших давлений. При высоких давлениях эрозионный эффект является существенным, поскольку, как показали специально проведенные опыты, имеет место усиление зависимости эрозионной скорости горения й от давления. Так, например, в звуковом потоке, когда скорость газа равна скорости звука в продуктах, зависимость и (р) (рис. 55) имеет вид [c.127]

Гк — критическая температура, измеренная по абсолютной шкале), то можно в удовлетворительном согласии с опытом рассчитать зависимость скорости звука в жидкости от температуры и давления (рис. 6). [c.76]

С ростом давления ро скорость истечения растет, но она может достичь лишь значения местной скорости звука, определяемой совместным решением уравнений (2.5.1.11) и (2.5.1.3) зависимостью [c.125]

Интервал давлений от 7 до 15 кбар соответствует участку слабой зависимости ( плато ) на кривой О (р), при этом волна распространяется со скоростью, близкой к продольной скорости звука, и имеет ударный профиль. Изменение амплитуды ударной волны в этом диапазоне практически не влияет на скорость волны. [c.159]

Для многих приложений, в первую очередь для систем аварийной защиты АЭС, требуется рассчитывать скорость истечения двухфазного потока через отверстия или насадки. Наиболее важной является задача об истечении насыщенной или не до-гретой до температуры насыщения жидкости. Истечение такой жидкости сопровождается падением давления ниже локального давления насыщения, что приводит к парообразованию внутри канала. Наличие в потоке сжимаемой фазы создает возможность появления критического режима. Критические режимы истечения двухфазных потоков значительно отличаются от аналогичных режимов при истечении однофазной сжимаемой среды, где наступление критического режима связано с достижением в критическом сечении локальной скорости звука (см. п. 1.10.5). Так, если при однофазном критическом истечении в критическом сечении устанавливается давление, отличное от противодавления рпр и не изменяющееся при дальнейшем снижении противодавления, то в двухфазном потоке достижение максимального критического расхода смеси не обязательно сопряжено с установлением в критическом сечении давления, не зависящего от противодавления [46]. При достижении максимального расхода /ыакс хотя и устанавливается давление рср, отличное от противодавления, но оно зависит от последнего в некотором диапазоне его изменения (рис.1.100). Само определение скорости звука в двухфазном потоке не является однозначным, ибо оно зависит как от действительной структуры потока, так и от принятой физической модели процесса распространения волйьг возмущения, причем согласно [46] расчетные значения скорости звука в зависимости от принятой модели могут отличаться на порядок. [c.111]

Предположим сначала, что речь идет об идеальном газе, состояние и свойства которого можно характеризовать следующими величинами начальным давлением Рн. температурой газовой постоянной Я и показателем адиабаты к. Заметим, что в термодинамических зависимостях абсолютная температура входит только в виде группы РТ или в виде отношения температур. Поэтому вместо температуры будем рассматривать группу ЯТ, имеющую ту же размерность, что и удельная работа. Скорость звука в условиях всасывания определяется посредством уже названных величин a = УкЯТ ) и может заменять одну из них, например, к в функциональных связях. Точно так же для расчетов легко привлечь начальную плотность газа (Рн = Рн/РТ п) вместо другой величины (например, НТ, ). [c.204]

Рис. 3.9. Зависимость скорости звука а в жидком пара-водороде от давления Р (а) и от плотности р (б) при различных температурах Т (ркр — плотность в критической точке)

Жидкий водород. Данные о скорости звука в жидком водороде в характерных точках в зависимости от давления и температуры по изотермам. [c.143]

Из уравнения (2.82) видно, что данные, касающиеся зависимости скорости звука от давления, могут быть использованы для определения зависимости второго вириального коэфициента В от температуры. Это уравнение было использовано Ван Иттер-бееком для вычисления значений В для области температур между те.мпературами жидкого водорода и жидкого гелия. [c.113]

Тогда минимальное время открытия вентиля составляет Aimin==Aib—Ais. Авторы этих работ иоказали, что в рамках рассматриваемой модели минимальное время открытия вентиля составляет от 0,5 до 10 мкс в зависимости от природы газа и давления торможения. Приближенная оценка времени Aimin может быть определена как 4/)/ао, где D — диаметр сопла и UQ — скорость Звука при давлении торможения. [c.142]

Из природных каменных пород однородными и приблизительно одинаковыми во всех местах можно считать только плавленые камни вулканического происхождения. Все остальные породы резко различаются по затуханию и скорости звука. Например, по Мелецкому [819], гранит в зависимости от размеров его зерен может иметь скорость звука от 1,7 до 5 км/с в этом же диапазоне располагаются и показатели для многих других каменных пород. Кроме того, на образцах получают другие значения, чем в пласте под землей, что объясняется горным давлением. Однако измерение давления по скорости звука слишком ненадежно, потому что оно колеблется в различных местах. [c.621]

Здесь же мы приводим данные Клинга, Николини и Тиссо [561 по зависимости скорости ультразвука от давления для трех температур в пределах 20—160° С. Указанные выше авторы оптическим диффракционным методом измерили скорость звука в углеводородах и в некоторых видах моторного топлива в интервале температур 20—210° С ( 0,1°) и давлений от О до 484 ат. [c.466]

Для получения кривых зависимости скорости ультразвука от давления можно воспользоваться данными завпсимостп скорости ультразвука от температуры при постоянном давлении. Ноздрев приводит полученную таким образом графическую зависимость для лi-гeк aнa (см. [241). Вывод с ростом давления скорость звука в перегретых парах падает. [c.472]

Зависимость скорости звука в водных растворах этиленгликоля от теи1пературы, концентрации и давления показана на рис. 14 [22]. [c.51]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология