Тодеса скорости начала псевдоожижения

Это утверждение вряд ли можно считать бесспорным. Выражения для скорости начала псевдоожижения обычно получают исходя из внутренней задачи гидродинамики, для скорости витания — из внепшей. Но в обоих случаях рассматриваются взвешенные в потоке твердые частицы (на границах псевдоожиженного состояния), так что силы трения потока и твердых частиц в обоих случаях равны и пропорциональны эффективному суммарному весу последних. Изменение выражения для сил т репия может быть отражено в виде функции порозности, как это удалось сделать Тодесу с соавт. 1] (см. Доп. ред. на стр. 46). Таким образом, выражение для сопротивления неподвижного слоя может быть использовано как отправная точка для составления уравнения, описывающего расширение псевдоожиженных систем. [c.670]

Скорость начала псевдоожижения. Имеется два подхода к определению скорости начала псевдоожижения. В первом случае за скорость начала псевдоожижения принимается скорость, соответствующая состоянию, когда гидравлическое сопротивление уравновешено весом ожижаемых твердых частиц. Этот подход разработан М. Лева [17]. В широком диапазоне изменения скорости газа для частиц округлой формы О. М. Тодесом [18] получена следующая зависимость в безразмерном виде [c.169]

Необходимый расход воздуха определяем по известной методике [6]. По формуле Тодеса определяем скорость начала, псевдоожижения [c.38]

Для практических раочетов с достаточной точностью скорость начала псевдоожижения может быть найдена по приведенной формуле О. М. Тодеса [18]. [c.169]

Решая (1.9) совместно с уравнением зависимости АР = АР(ау) для стационарного слоя, можно определить скорость начала псевдоожижения аУкр. Для определения аУкр имеется большое число корреляций [3—12]. В СС(ЗР наиболее распространенной является формула Тодеса [3] [c.20]

Другой важной гидродинамической характеристикой псевдоожиженного лоя, играющей большую роль в инженерных расчетах и исследованиях, является скорость начала псевдоожижения зернистого материала Ок. В ряде работ при решении этой задачи авторами предлагалось принимать за основной расчетный параметр псевдоожиженного слоя гидравлическую крупность частиц (т. е. скорость свободного осаждения частиц в неподвнжиой среде). Естественно, скорость осаждения позволяет учитывать физические свойства жидкой и твердой фаз, включая пористость частиц и их форму, одвако для получения достаточно надежных результатов гидравлическую крупность зернистого материала следует определить для каждого конкретного случая. Это условие резко снижает ценность полученных расчетных уравнений,и является практически неприемлемым для проектировщиков адсорбционной аппаратуры. Поэтому более целесообразным следует признать подход, продемонстрированный при исследовании гидродинамики псевдоожиженного слоя в монографии М. Э. Аэрова и О. М. Тодеса [21]. В этой работе использовано уравнение (У1-3) для перепада давления в неподвижном слое зернистого материала я получено соотношение Ар [c.173]

Экспериментально установлено, что при псевдоожижении мелких частиц значения vu pt сдвинуты в сторону скоростей витания w , а крупных — в сторону скоростей начала псевдоожижения wq. Поэтому для оценки Wopt оказалось пригодным соотношение, составленное из фрагаентов формул Тодеса для (2.72) и щ (2.71а) [c.508]

Следует отметить, что скорость начала псевдоол<ижения, определяемая по формулам (111.8) и (III. 11), не является в точности воспроизводимой, поскольку она зависит от плотности упаковки частиц. Этим л<е объясняется тот факт, что кривые псевдоожижения прямого хода плохо воспроизводимы (см. рис. 1-16), а кривые обратного хода воспроизводятся хорошо. Скорость начала псевдоожижения, найденная по кривым обратного хода (как абсцисса точки пересечения горизонтальной линии постоянного перепада давления с кривой сопротивления неподвижного слоя), имеет стабильные значения, не зависящие от предшествующего состояния слоя, и, естественно, превышает величину Жд, полученную на основе кривой прямого хода. В связи с этим представляется интересным сопоставить значения найденные по кривым прямого и обратного хода. Такое сопоставление при псевдоожижении воздухом частиц кварцевого песка различного размера дано в сравнении со значениями да (в см1сек), рассчитанными по формулам Лева, Тодеса и Беранека [c.85]

Заметим, что скорости полного псевдоожижения полидисперс-нсго слоя, вычисленные по формулам Лева и Тодеса, являются несколько заниженными, в частности, из-за преуменьшенного эффективного значения ds, вычисленного по формулам (1.6) и (1.6 ), В то же время скорости начала псевдоожижения, базирующиеся на наиболее крупных частицах в смеси [44, 271], получаются завышенными. Истинное значение Wn, видимо, лежит между этими крайними значениями и расчет его должен базироваться на каком-то среднем размере частицы, зависящем не только от числа полидисперсности Dg (отношения размеров самой крупной и самой мелкой частиц в смеси D = dmax/всей кривой гранулометрического состава слоя. [c.88]

Скорость начала псевдоожижения, рассчитанная по формулам Лева [5] и Тодеса [6], составила соответственно 0,072 и 0,077 см1сек. В расчетах принимали, что частицы имеют шаро- [c.43]

Гидравлические сопротивления неподвижного слоя катализатора возрастают с уменьшением размеров зерна. В псевдоожижен-ном слое применение мелких частиц не влияет на возрастание гидравлических сопротивлений. Они остаются постоянными от начала псевдоожижения до начала пневмоуноса. Соответствующие скорости псевдоожижения и пневмоуноса Шу можно определять через критерии Рейнольдса по формулам Тодеса [c.187]

В интервале скоростей между критической скоростью начала нсевдоожижения ин и скоростью уноса Уу суш ествует псевдоожиженный слой. Для мелкозернистых сферических частиц, у которых фильтрация газа через неподвижный слой и унос могут происходить в ламинарном режиме, суш ествует по данным Б. И. Броунштейна и О. М. Тодеса [10] следующее соотношение Уу = 54ун- [c.18]