Кривая прямого

Изменяя давление последовательно и многократно на бесконечно малую величину, мы можем провести процесс так, что система будет находиться в каждый момент времени бесконечно близко к равновесию. Тогда ломаные кривые прямого и обратного процессов станут бесконечно близки друг к другу и к равновесной кривой, заключенной между ними (рис. I, 2в). Площади под кривыми прямого и обратного процессов с точностью до бесконечно малых величин совпадают и могут быть точно определены, если равновесная кривая изучена экспериментально или известно уравнение состояния однородной системы. Очевидно, что в этом процессе работа расширения, совершаемая системой, будет наибольшей. Очевидно также, что такой процесс будет протекать бесконечно медленно, так как число скачков будет бесконечно велико, а время, необходимое для совершения одного скачка, конечно. [c.35]

Р е ш е н и е. Из точки (см. рис. 118), отвечающей наклону кривой ИТК (в °С на 1% отгона) и равной 2,2, проводим вертикаль до пересечения с кривыми = = 300° в верхней и нижней частях графика. Из точек пересечения В п С проводим горизонтали. Они пересекают ось ор-динат и определяют начальную точку кривой ОИ как температуру 18,5% отгона по ИТК и конечную точку ОИ как температуру 68,5% отгона по ИТК. Соединив ати дв точки, получают кривую (прямую) ОИ. [c.228]

Рис. ХУП-З демонстрирует и в атом слзгчае расхождение кривых прямого и обратного хода, хотя и не очень существенное. — Прим. ред.

В обратимом процессе площадь под кривой прямого процесса (сжатия) будет минимальна, а под кривой обратного процесса— максимальна и они равны друг другу. Следовательно, работы сжатия и расширения в обратимом процессе равны и имеют экстремальные величины (минимальна затраченная и максимальна полученная, по сравнению с работой необратимых процессов). [c.85]

I — кривая прямого хода 2 — кривая обратного хода. [c.27]

Если же изменять давление последовательно и многократно на бесконечно малую величину, то можно провести процесс так, чтобы система в каждый момент времени была бесконечно близка к равновесию. Тогда ломаные кривые прямого и обратного процессов станут бесконечно близки друг другу и к равновесной кривой, заключенной между ними. В пределе площади под кривыми для прямого и обратного процессов совпадут (рис. 2.1в). [c.21]

Рис. 130. Поляризационные кривые прямого и обратного токов в области безбарьерного ( > ), обычного ( > > ) и безактивационного ( < ) разряда

Упомянутые свойства функции Р(Х) иллюстрирует рис. XIV. 2, а. Кривая / отвечает ограниченной интервалом [X ,X2 случайной величине кривая 2 описывает распределение неограниченной (в пределах графика) случайной величины кривая (прямая) 5 —пример непрерывной, равномерно распределенной в интервале [с, случайной величины кривая 4 — отражает распределение случайной величины по нормальному закону (см. разд. XIV. 7). Функция Р Х) в равной мере пригодна для описания и непрерывных, и дискретных случайных величин. [c.815]

Расчет к. п. д. по энергии. К. п. д. может быть рассчитан графически, для этого строятся графики для разрядки и зарядки аккумулятора в координатах э. д. с. —время, при постоянной силе зарядного и разрядного тока. Площадь, ограниченная осями координат и кривой, прямо пропорциональна количеству электрической энергии, затраченной соответственно при разрядке и зарядке аккумулятора. К. п. д. по энергии равен отношению обеих площадей. [c.113]

В результате снятия поляризационных кривых прямым и обратным ходом и графической обработки полученных данных в координатах анодный потенциал — плотность тока находим следующие характеристики анодного поведения меди а) потенциал пассивации б) критический ток пассивации в) потенциал активирования — при обратном ходе снятия поляризационной кривой . г) силу тока в пассивной области поляризационной кривой и д) потенциал начала выделения кислорода. [c.222]

Между интенсивностью сигнала у и содержанием (концентрацией) определяемого компонента существует однозначная функциональная зависимость. Она может быть выражена в внде соответствующей математической функции, называемой градуировочной функцией, либо в виде соответствующего графика, называемого градуировочным графиком (градуировочной кривой, прямой) (рис. 3). Иногда прибегают к таблицам, где записывают различные значения интенсивности сигнала и соответствующие содержания определяемого компонента. [c.23]

При высушивании оводненного геля (при температурах ниже 150°) упругость пара соответственно падает по мере удаления воды, вначале из широких, затем из все более узких капилляров, но на стадии удаления адсорбционных слоев кривая проходит ниже, чем при оводнении (рис. 75, кривая /). Это расхождение кривых прямого и обратного процессов называется гистерезисом в данном случае Хок объясняет наличие гистерезисной петли изменением капиллярной структуры при высушивании, а Песков и Прейс — различием условий смачивания при наличии, соответственно, воздуха или воды на стенках капилляров. Внешне гель с пустыми или частично заполненными капил- [c.199]

Рис. 40.1. Графики, показывающие возможность получить с помощью соответствующих математических преобразований из кривых прямые линии. В этих случаях вариация обычно принимается постоянной при определенном времени. Слева приведены непреобразованные функции, справа — их преобразованные варианты.

Анодное растворение металлов из амальгамы висящего капельного электрода используется в очень простом и высокочувствительном методе определения катионов металлов, растворимых в ртути [40,41]. Электрод сначала поляризуется при некотором постоянном отрицательном потенциале, так что все катионы, имеющие более положительные значения потенциалов полуволны, разряжаются и переходят в ртуть электрода. По истечении определенного периода времени регистрируется сила тока, протекающего через ячейку, при постепенном снижении приложенного напряжения. Высота максимума на полученной кривой прямо пропорциональна концентрации металла в амальгаме и, таким образом, концентрации соответствующего катиона в растворе. Этот способ позволяет определять с относительной ошибкой менее 5% концентрации порядка 10 М после предварительного электролиза, продолжающегося 15 мин, или 10" М после электролиза в течение часа. Практическое использование этого метода описано в ряде работ [41— 46 [. [c.130]

По нашему мнению, наиболее точным методом определения переходного времени является графический метод, предложенный Драчкой [86]. Сущность метода понятна из построения на рис. 5-1. Прямая 1 является касательной к точке в конце начального участка ф — -кривой, прямая 2 — касательной к точке перегиба, прямая 3—касательной к точке на конечном участке ф — -кривой, перпендикуляр 4 опущен на ось времени из точки пересечения линий I а 2, перпендикуляр 5 — из точки пересечения прямых 2 и 3, расстояние между ними равно переходному времени т. Эта величина переходного времени является неточной. Для внесения поправки на заряжение двойного слоя проводят линию 6, параллельную оси времени, которая проходит через точку пересечения перпендикуляра 4 с ф — -кривой, и линию 7, параллельную касательной 1 и проходящую через точку пересечения перпендикуляра 5 с кривой ф — 1. Искомой величиной переходного времени является величина Xfd [c.116]

Потенциодинамическую поляризацию начинают от установившегося значения Е сначала в анодном направлении, а затем изменяя направление развертки Е на противоположное. Из поляризационной кривой определяют Е — как потенциал начала резкого роста тока. Потенциал рп определяют как потенциал пересечения кривых прямого и обратного хода. [c.146]

Реальная кривая псевдоожижения обнаруживает гистерезис так называемые линии прямого и обратного хода (полученные соответственно при постепенном увеличении и постепенном уменьшении скорости газа) вблизи точки А не совпадают, причем на второй из этих линий отсутствует пик давления и она, как правило, располагается ниже первой. Участок кривой обратного хода левее точки А соответствует наиболее рыхлой упаковке частиц, возможной для неподвижного слоя. При удалении вправо от точки А кривые прямого и обратного хода сближаются и при достаточно интенсивном псевдоожижении совпадают. Следует отметить, что кривые обратного хода хорошо воспроизводятся от опыта к опыту. [c.50]

Следовательно, при наличии поля появляется возможность вылета электрона в вакуум путем прохождения через потенциальный барьер. Область сильного изменения потенциала около поверхности металла порядка размеров атомов, т. е. значительно меньше расстояния а, при котором 1/ х) = Е. Поэтому для упрощения вычислений можно заменить на отрезке Оа потенциальную кривую прямой линией, т. е. положить [c.107]

В пределах практических допусков данные пересчетов температур кипения фракций нейтральных кислородных соединений по диаграмме рис. 85 уложились на кривые прямых измерений температур кипения фракций дизельного топлива. Таким образом диаграмма рис. 85 может быть применена и для расчетов температур кипения нейтральных кислородных соединений. Сходимость фактических температур кипения с рассчитанными по диаграмме рис. 85 для начальных и конечных фракций почти полная, а для средних фракций с температурами кипения при атмосферном давлении 240—250° с 5 на 760 мм давления рт. ст. дают расхождение —5, —4°. Расчет по диаграмме АзНИИ дает расхождение +10, - -16°. [c.209]

Из неравенств (1Л".53) и (IV.54) следует, что максимуму на кривой прямого свойства отвечает минимум на кривой обратного свойства минимуму же па первой кривой отвечает максимум па второй. [c.59]

Применение рассмотренных выше методов полного и дробного факторного эксперимента может помочь только при исследовании системы в области, удаленной от экстремума. Использование же их для оптимальной области при принятых интервалах варьирования определенных параметров вообще может привести к тому, что точка экстремума не будет найдена. Такие методы планирования ЭДсперимента позволяют представить зависимость в виде прямой линии или плоскости в области же оптимума нельзя аппроксимировать кривую прямой линией или поверхность высшего порядка плоскостью (рис. П-6). [c.31]

Хотя можно предложить ряд конкретных выражений для ю,, их проверка осуществима только после проведения эксперимента, т. е. когда математическое моделирование заменено физическим. Можно улучшить экспериментальную кривую прямыми вариационными методами (см. главу VI), дав прогноз на улучшенный режим. Но если в ходе процесса но каким-либо причинам увеличится концентрация в сырье ядов, прогноз не оправдается. Поскольку при нлатформинге катализатор работает непрерывно [c.350]

На рис. III.И и III.12 приведен ход кривых 0 М) в области 6п — 1 для нескольких значений 0 и Пересекая полученные кривые прямыми М = onst, можно найти соответствующие этим значениям параметра теплопередачи безразмерные перепады температуры между поверхностью катализатора и внешним потоком. Обратимся к изучению зависимости 0п М) при различных комбинациях параметров 0 и . Представленное на рис. III.11 семейство кривых соответствует 0 = 5 и нескольким значениям В этом случае, как уже указывалось, зависимость 0 от о = может быть [c.136]

Решение. Строим треугольную диаграмму, показанную на рис. ХП-15, и наносим точку М[, соответствующую заданному составу смеси. Из вершины В проводим прямую, проходящую через точку Мь Дальнейшее построение ведем так же, ка< и в предыдущем примере, с тем отличием, что линии, параллельные АВ, проводим из точек М- пересечения прямой ВМ[ с коннодами. Точку находим, проведя нз точки М прямую, параллельную АВ, а из точки пересечения этой прямой со вспомогательной кривой — прямую, параллельную В8, до [c.398]

Поляризация электродов ведется от электрпческой схемы, показанной на рнс. 101, Рекомендуется проводить измерение потенциалов электродов при 12—15 плотностях тока (в пределах от 1 мкЫсм до 1 ма1см ). Каждая плотность тока сохраняется постоянной в течение 15—20 мин и затем измеряется потенциал катода и анода. Измеренные потенциалы пересчитывают относительно нормального водородного электрода п строят кривые катодной и анодной поляризаций. Эти кривые являются кривыми прямого хода. [c.220]

После построения полярограммы пpoJюдим касатачьные к верхней, нижней и средней части кривой (прямые линии, проведенные через две первые, две средние и две последние точки на кривой. Через точки пересечения этих линий проводим прямые, параллельные оси абсцисс. Расстояние между ними равно диффузионному току. Потенциал, при котором сила тока равна Л/2, является потенциалом полуволны [c.111]

Однако на фоне ЫС1, и2804 и иодида тетраэтиламмония (С2Н5)4Ш в кислой среде (pH 2—4) получается хорошо выраженная полярографическая волна бериллия при этом диффузионный ток прямо пропорционален концентрации бериллия [427, 429, 430]. Потенциал полуволны бериллия Elf = —1,85 в. Характер полярографической кривой бериллия представлен на рис. 21 [430]. В 0,1 М растворе ЫС1 (в присутствии агар-агара для подавления полярографического максимума на кривой) прямая пропорциональная зависимость между <1 и концентрацией бериллия наблюдается для б - 10 —0,8 Ю моль Ве/л (pH 3,5— [c.87]

Экстракдионпые кривые прямо- 3.4. Схема потоков масс на интервале точного процесса. прямоточного процесса. [c.135]

Следует отметить, что скорость начала псевдоол<ижения, определяемая по формулам (111.8) и (III. 11), не является в точности воспроизводимой, поскольку она зависит от плотности упаковки частиц. Этим л<е объясняется тот факт, что кривые псевдоожижения прямого хода плохо воспроизводимы (см. рис. 1-16), а кривые обратного хода воспроизводятся хорошо. Скорость начала псевдоожижения, найденная по кривым обратного хода (как абсцисса точки пересечения горизонтальной линии постоянного перепада давления с кривой сопротивления неподвижного слоя), имеет стабильные значения, не зависящие от предшествующего состояния слоя, и, естественно, превышает величину Жд, полученную на основе кривой прямого хода. В связи с этим представляется интересным сопоставить значения найденные по кривым прямого и обратного хода. Такое сопоставление при псевдоожижении воздухом частиц кварцевого песка различного размера дано в сравнении со значениями да (в см1сек), рассчитанными по формулам Лева, Тодеса и Беранека [c.85]

Из приведенных данных видно, что экспериментальные значения найденные по кривой прямого хода, удовлетворительно согласуются с рассчитанными по формулам Лева и Тодеса, а найденные по кривой обратного хода — с вычисленными по методу Беранека и Сокола. Этим объясняется наблюдаемое расхождение значений вычисленных по рассматриваемым формулам. Между прочим, подобно П. Ребу [344], Я. Беранек и Д. Сокол [44] [c.86]

Такими свойствами являются, например, удельный вес и удельный объем, вязкость и текучесть, электропроводность и сопротивление. Соотношения кривых прямых и обратных свойств рассматривались для частных случаев Креммапом [10], а в общей форме аналитически — Аносовым [8], выводы которого мы и приводим. [c.57]

Слсдурт обратить особое вттиманио па то, что паправление кривизны при переходе к обратному свойству иногда может и не измениться (линия IV). Это, очевидно, может иметь место в том случае, когда кривая прямого свой- тва отрицательна, а также при сравнительно небольших отклонениях от аддитивности. Часто исследователи делают вывод о характере изменения объема при смешении двух веществ по изотерме удельного веса. Из сказанного ясно, что если эта изотерма положительна, то изотерма удельного объема обязательно отрицательна, так как смесь образуется со сжатием. Если ке изотерма удельного веса отрицательна, то изотерма удельного объема не обязательно положительна, а иногда мо>кот быть тоже отрицательна. Поэтому в подобных случаях при сравнительно небольших отклонениях от аддитивности, по тому обстоятельству, что изотерма удельного веса получилась отрицательной, еще нельзя сделать заключение об образовании смеси с расширением. [c.59]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология