Кривы псевдоожижения

Рис.2.35. Кривые псевдоожижения а — идеальная, б — реальные

Рис. П-1. Характерные кривые псевдоожижения а — идеальная б — отражающая влияние сцепления твердых частиц на перепад давления в — при наличии застойных зон в слое.

При дальнейшем увеличении скорости потока перепад давления в слое остается неизменным, и линия кривой псевдоожижения идет параллельно оси абсцисс. Постоянство значения перепада давления в слое (участок ВС) характеризуется равенством гидродинамического давления и веса слоя, приходящегося на единицу площади его поперечного сечения, и сохраняется до значения УЦ,, соответствующего скорости витания, выше которой частицы уносятся из слоя и наступает режим пневмотранспорта. В этом случае масса частиц в слое уменьшается и, следовательно, снижается гидравлическое сопротивление слоя. [c.463]

Реальная кривая псевдоожижения обнаруживает гистерезис так называемые линии прямого и обратного хода (полученные соответственно при постепенном увеличении и постепенном уменьшении скорости газа) вблизи точки А не совпадают, причем на второй из этих линий отсутствует пик давления и она, как правило, располагается ниже первой. Участок кривой обратного хода левее точки А соответствует наиболее рыхлой упаковке частиц, возможной для неподвижного слоя. При удалении вправо от точки А кривые прямого и обратного хода сближаются и при достаточно интенсивном псевдоожижении совпадают. Следует отметить, что кривые обратного хода хорошо воспроизводятся от опыта к опыту. [c.50]

Форма кривой псевдоожижения на участках неподвижного и псевдоожиженного слоев дает представление об их структуре. Идеальные системы образуются редко, и большинство отклонений обусловлено силами взаимодействия между твердыми частицами и неравномерным распределением ожижающего агента в слое. [c.40]

Резкий переход от неподвижного слоя к псевдоожиженному наблюдается редко, и кривые псевдоожижения реальных систем обычно не соответствуют идеальной. При низких скоростях потока [c.42]

Если слой содержит твердые частицы различного размера (или разной плотности), то с ростом U сначала (при скорости начала взвешивания t/j, ) наблюдается псевдоожижение, в основном, мелких частиц, а затем (при скорости полного псевдоожижения Uff) — и крупных. Обратно, при уменьшении и из слоя вначале выпадает осадок , главным образом, крупных частиц, тогда как мелкие могут еще находиться в состоянии псевдоожижения. Это явление аналогично преимущественной кристаллизации одного из компонентов раствора при его охлаждении. Процессы в таком слое изображаются кривыми псевдоожижения с характерными реперными точками i и 2 (рис. XI-3), абсциссы которых соответствуют скоростям Ut,f и Uff, зави ся-щим от гранулометрического состава слоя (или плотностей твердых частиц). [c.481]

Когда скорость ожижающего агента приближается к скорости начала псевдоожижения, обычно происходит некоторое расширение слоя еще до того, как перепад давления достигнет величины, равной весу твердых частиц, приходящихся на единицу площади поперечного сечения слоя. Этот эффект особенно заметен, если слой вначале сильно уплотнен. Кроме того, из-за неравномерной упаковки частиц в исходном слое переход от восходящего участка кривой псевдоожижения к горизонтальному происходит обычно плавно. [c.40]

Поскольку скорость начала псевдоожижения не имеет строго фиксированного значения, целесообразно условиться о стандартном методе ее определения для сопоставления характеристик различных систем наиболее удобно сделать это с помощью кривой псевдоожижения. Если провести прямые через экспериментальные точки для неподвижного (линия обратного хода) и псевдоожиженного слоев (игнорируя точки в переходной области), то абсцисса точки пересечения прямых дает воспроизводимое значение скорости начала псевдоожижения (рис. II.2). [c.43]

Рис. 1.2. Идеальная кривая псевдоожижения

Идеальная кривая псевдоожижения, изображенная на рис. 1.2, характерна лишь для гладких, сухих, одинакового размера шаров. Вид реальных кривых псевдоожижения показан на рис. 1.3. Всплеск АР (рис. 1.3, а) и гистерезис обусловлены силами сцепления между частицами слоя и трением частиц о стенки аппарата. [c.21]

Температура псевдоожиженного слоя непрерывно измеряется. Получаемая в процессе эксперимента кривая сушки материала в каждой своей точке соответствует различным температурам, зафиксированным на температурной кривой псевдоожиженного слоя. [c.267]

Эксперименты начинали с определения критической скорости по перелому на кривой псевдоожижения. [c.392]

Реальная кривая псевдоожижения (рис.2.35, 6) отличается от идеальной [c.227]

Кривые псевдоожижения позволяют наметить основные направления предстоящего анализа определение сопротивления псевдоожиженного слоя hp и значений граничных скоростей [c.228]

Скорости начала псевдоожижения (а о) и начала уноса (Wo). Состояние псевдоожиженного слоя изображается кривой псевдоожижения , выражающей зависимость перепада давления Др [c.83]

Рис. 1-16. Реальные кривые псевдоожижения

Кривая псевдоожижения, показанная сплошными линиями на рис. 1-21, б, строится по сопряженным значениям Ар и w, непосредственно измеренным при постепенном увеличении ско-рости потока ожижающего агента в этом случае говорят о к р и. вой прямого хода. Если же строить кривую псевдо. [c.83]

Состояние двухфазной системы применительно к псевдоожижен-ному слою наглядно изображается в виде кривой псевдоожижения, Последняя выражает зависимость полного перепада давления АР (или удельного АР/Яп. где Яо — высота неподвижного слоя зернистого материала) [c.49]

Действительная кривая псевдоожижения несколько отличается от идеальной. Прежде всего для реальной кривой псевдоожижения (рис. 1-16) характерно наличие пика давления Аяо в момент перехода слоя в псевдоожиженное состояние, что объясняется необходимостью дополнительной затраты энергии на преодоление сил сцепления частиц. Величина пика давления, при прочих равных условиях, зависит от формы и состояния поверхности частиц. [c.50]

Рис. М7. Кривые псевдоожижения в слое с каналообразованием (ожижающий

Рис. 1-19. Кривая псевдоожижения слоя пшеницы при фонтанировании [247, 720] (система пшеница—воздух Яо=1790 мм а = 45 = 610 мм диаметр патрубка, подводящего воздух, 101,6 мм)

Рис. 1-20. Кривые псевдоожижения при постепенном переходе слоя в псевдоожиженное состояние

Если теперь скорость ожижающего агента постепенно снижать, то перепад давления останется постоянным до точки начала псев-доожижения . Последующее уменьшение скорости потока сопровождается постепенным снижением перепада давления, но в этом случае кривая псевдоожижения (линия обратного хода) обычно располагается ниже кривой, полученной при увеличении скорости (линия прямого хода). Это объясняется тем, что в отсутствии вибрации порозность слоя остается приблизительно равной величине E f, соответствующей началу псевдоожижения. [c.39]

Величина по уравнению (Х,15) отражает влияние пузырей, непосредственно омываюш их теплоообменную поверхность. Смена пакетов у поверхности происходит в = ф/,/фь раз чаще, чем смена пузырей, поэтому величину следует заменить на /1-Кроме того, из-за невозможности достоверного определения (нри каждой рабочей скорости 17) величина 1/а на данной стадии принимается равной скорости отсчитанной по кривой псевдоожижения обратного хода (соответственно, Нр заменено высотой осевшего слоя — при скорости / /) [c.427]

Рис. XI-3. Кривая псевдоожижения нолидисперсного слоя.

Участок ОА кривой характеризует движение ожижающего агента через неподвижный слой. Для идеальной кривой псевдоожижения моноднсперсного слоя точка А отвечает переходу слоя в псевдоожиженное состояние. Горизонтальный участок А В соответствует состоянию нсевдоожижения. Поскольку масса частиц слоя остается постоянной, сопротивление псевдоожиженного слоя ие изменяется вплоть до второй критической скорости (точка В). [c.362]

При плавном увеличении скорости потока от О до некоторого первого критического значения происходит обычный процесс фильтрования, при котором твердые частицы неподвижны (рис. 5-8, а). На графике процесса псевдоожижения, называемом кривой псевдоожижения и выражающем зависимость перепада статического давления в слое зернистого материала от скорости псевдоожижающего агопта (рис. 5-9, а), процессу фильтрации соответствует восходящая вотвь ОА. [c.111]

Переход от режима фильтрации к состоянию псевдоожижения соответствует на кривой псевдоожижения критической скорости псевдоожижающего агента 1 пс (точка А, рис. 5-9, а), называемой скоростью начала псевдоожижения. В момент начала псевдоожиже-ния вес зернистого материала, приходящийся на единицу площади поперечного сечения аппарата уравновешивается силой гидравлического сопротивления слоя [c.111]

На практике действительная кривая псевдоожижения (рис. 5-9, б) отличается от идеальной кривой (рис. 5-9, а). Крутизна восходящей ветви реальной кривой псевдоожижения определяется плотностью первоначальной упаковки (засыпки) твердых частиц при более плотной упаковке сопротивление слоя несколько выше и восходящая ветвь идет круче (рис. 5-9, б, кривая 7), при более рыхлой — полого (рис. 5-9, б, кривая 2). В момент перехода слоя в псевдоожиженное состояние наблюдается пик давления, обусловленпы] необходимостью затраты дополнительной энергии на преодоление сил сцепления. Величина пика давления определяется плотностью первоиачаль-норг упаковки частиц, их формой и состоянием их поверхности. [c.113]

Схематический ход кривых псевдоожижения расход—напор для этих трех случаев показан на рис. 1.14. Критическая скорость псевдоожижения как и на рис. 1.10, во всех случаях определяется из пересечения горизонтальной прямой полного псевдоожижения Ар == onst и наклона Ар// зависимости расход—напор [c.30]

Псевдоожиженный слой характеризуют с помощью кривых псевдоожижения, представляющих собой зависимость сопротивления слоя (перепада давления) от расчетной скорости и . На рис.2.35,а изображена идеальная кривая для аппарата постоянного поперечного сечения / На участке О — А, где w < и о, слой еще неподвижен, кривая Ар = A/> (w) отвечает формуле Эргана (2.67). В точке А воздействие газового потока становится равным весу ТМ в аппарате, и слой переходит в псевдоожиженное состояние. При дальнейшем повышении скорости в аппарате с /= onst перепад давления Д/>пс в идеале во всем диапазоне псевдоожиженного состояния (от и о Д° у) от скорости не зависит — участок А — В. При w > Wy наблюдается не воспроизводимое во времени падение Ар. [c.227]

Во всем диапазоне псевдоожиженного состояния (от и о до И у) эффективный вес ТМ не изменяется поэтому при постоянном поперечном сечении аппарата /должно быть Ар = onst, что полностью соответствует горизонтальному участку на кривой псевдоожижения. Вместе с тем в аппаратах переменного сечения /сопротивление псевдоожиженного слоя изменяется со скоростью в аппаратах с увеличивающимся снизу вверх значением / величина Д пс снижается, с уменьшающимся / — возрастает. При выносе части твердых частиц из аппарата с потоком ОА вес частиц, поддерживаемых во взвешенном состоянии, уменьшается и соответственно (2.69) Д/>пс падает при О, [c.229]

На кривой псевдоожижения (рис.2.35, а) точка А относится как к псевдоожиженному, так и к неподвижному слою. Поэтому перепад давления для этой точки может быть найден как по формуле Эргана (2.67) для НС при w = wo, так и по формуле (2.706) для ПС. [c.230]

Форма кривой псевдоожижения отражает состояние слоя. Например, если при псевдоожиженни твердых частиц образуются [c.51]

Для псевдоожижения полидисперсных материалов характерна не точка, а некоторый диапазон скоростей начала псевдоожижения [220, 222, 227]. Слой постепенно переходит в состояние псевдожидкости — сначала мелкие, а затем более крупные частицы (рис. 1-20,а). При этом на кривой псевдоожижения нередко отсутствует четко выраженный пик давления. Рассмотренная картина проявляется особенно ярко, если частицы в слое предварительно сепарированы по размерам снизу более крупные, сверху — мелкие. Диапазон скоростей начала псевдоожижения (рис. 1-20, б) характерен также для псевдоожижения в поле центробежных сил [98]. Во взвешенное состояние переходят сначала частицы, расположенные ближе к оси вращения, а с ростом скорости газа — более отдаленные от нее. Наконец, постепенного перехода в псевдоожиженное состояние можно ожидать при псевдоожижении моноднс-персного слоя в аппарате с уменьшающимся снизу вверх поперечным сечением. Здесь скорость газа (жидкости) в верхних сечениях слоя может превысить первую критическую, в то время как в больших по величине нижних сечениях она окажется еще недостаточной для псевдоожижения частиц. [c.53]

Рис. 11-5. Экспериментальные кривые псевдоожижения в иоле центробежных сил (система кварцевый песок — воздух) а —раз.шчное количество материала = мм, диаметр решетки ро-

Справочник химика 21

Химия и химическая технология