Псевдоожижение воздухом

Рис. УП-28 иллюстрирует влияние скорости газа на усредненную по поперечному сечению относительную концентрацию газа-трасера на определенном уровне (23 см ниже точки ввода трасера) в слое Данные получены при изучении обратного перемешивания в слое стеклянных шариков трех различных размеров, псевдоожиженных воздухом в аппарате диаметром 152 мм.

В опытах с воздушным псевдоожижением труба (диаметром 30 мм и длиной 10 мм) располагалась перпендикулярно пластинам, образующим двухмерный слой (поперечное сечение 300 X X 10 мм, высота 600 мм) . Трубу монтировали симметрично на на уровне примерно четверти высоты слоя от распределительной решетки. В слое песка при числе псевдоожижения (воздухом) до 2—3 отчетливо различали три режима потока вблизи трубы. [c.525]

Рис. 111.27. Зависимость эффективной вязкости слоя песка d = 0,3 —0,5 мм от порозности слоя при псевдоожижении воздухом (X), гелием (О) и углекислым газом (ф).

Рис. Х-11. Влияние размера твердых частиц на интенсивность теплообмена при псевдоожижении воздухом некоторых катализаторов

Пример УП1-5. Порошок глинозема насыпан в цилиндр с внутренним диаметром 140 мм и высотой 560 мм высота слоя 254 мм, насыпная масса порошка 1024 кг м . Слой подвергается псевдоожижению воздухом, нагревается электрическим нагревателем, расположенным вдоль оси трубы и охлаждается у стенки водяной рубашкой. Температура слоя 24 °С, давление 9,8-10 н1м (1 ат). Рассчитать коэффициенты теплоотдачи к стенке, от поверхности нагревателя и к поверхности частиц. Дополнительные данные [c.274]

Рис. Х1-1. Расширение слоя поливинилацетатных шариков, псевдоожиженных воздухом З

В опытах по низкотемпературному коксованию угля в слоях, псевдоожиженных воздухом при 430 °С, измеряли расход кислорода. Дэвидсон 1 интерпретировал результаты исходя из скорости переноса кислорода от пузыря к непрерывной фазе и предполагая, что константа скорости реакции практически бесконечна, а пузырь не содержит твердых частиц. При горении в псевдоожиженном слое частицы угля могут быть распределены среди частиц зоны и не все они будут участвовать в реакции. В этом случае кажущаяся константа скорости получается значительно ниже и диффузия с поверхности частицы в этих условиях может оказаться лимитирующей стадией процесса. [c.312]

Рис. 1П-2. Влияние тензора напряжений твердой фазы на скорость роста долны возмущения (а) и на фазовую скорость волны возмущения (б) для стеклянных шариков, псевдоожиженных воздухом 1 .

При изучении теплообмена массивного шарового зонда со слоем, псевдоожиженным воздухом при умеренных температурах для диапазона изменения чисел Архимеда от 30 до 2 10 получена зависимость [c.451]

Путем несложных преобразований выражения (Х,37), постулируя линейное изменение по высоте слоя, в случае псевдоожижения воздухом (Рг = 0,72) нетрудно получить [c.456]

При псевдоожижении воздухом смеси частиц песка и пентаэритрита мы получали замкнутые гетерогенные области при малых и высоких скоростях частицы всех компонентов смешиваются неограниченно при умеренных скоростях наблюдается расслаивание. — Прим. ред. [c.490]

При скоростях, равных или превышающих II(фото ваг), характер потока иной линии тока более не огибают плавно трубу, а скорее искривляются по направлению к ней. Это объясняется циркуляцией твердых частиц над трубой в зоне 60°, в результате чего вода увлекается к той части трубы, которая находится над ее нижней половиной. При более высоких скоростях (вплоть до 2 образуется область малоподвижных частиц над трубой и тонкая пленка воды под ней. Однако ни один из этих эффектов не выражен столь ярко, как при псевдоожижении воздухом. [c.526]

Другую точку зрения на рассматриваемую проблему приводит Морган , фотографировавший поверхность слоя (203 X 203 мм) кварцевого песка, псевдоожиженного воздухом. На расстоянии 200 мм от пористой распределительной решетки была расположена горизонтальная труба (наружный диаметр 25,4 мм), и поверхность слоя фиксированной высоты фотографировали при скоростях воздуха — от 0,4 до 2,0 и - [c.527]

Начало псевдоожижения у боковых зон погруженной в слой трубы отмечено также при измерении с помощью конденсатора средней во времени порозности вблизи трубы в псевдоожиженном воздухом слое. Установлено, что флуктуации порозности появляются (при увеличении потока) или исчезают (при его уменьшении) в интервале скоростей 0,5—0,6 U f. [c.528]

Аналогичные опыты были проведены с плоским змеевиком из медной трубы, погруженным в псевдоожиженный воздухом слой песка и обогревавшимся горячей водой. Изучали интенсивность теплообмена в зависимости от ориентации змеевика при поперечном сечении слоя 150 X 150 мм и скорости воздуха, доходившей до 2 и . При таких скоростях влияние ориентации поверхности невелико. [c.529]

Типы I, II и III при одинаковой сущности процесса (разреженная фаза) ра.)личаются в основном перепадом давления. Тип IV отличается большей относительной концентрацией ц (плотная фаза), значительно большими перепадами давления и меньшими скоростями воздушного потока. Загрузочное устройство с помощью питателя (или сжатого воздуха из резервуара) выжимает в трубопровод псевдоожиженный материал, который далее транспортируется к месту назначения (часто с добавлением воздуха). Тип V отличается от предыдущих тем, что псевдоожиженный воздухом материал может вытекать через от-ве[)стие в аэрируемом сосуде. [c.456]

Сопоставление выводов, полученных на ЭЦВМ при анализе псевдоожижения воздухом и водой, приводит к довольно естественным результатам — вследствие значительно большей инертности псевдоожижающей среды в случае воды кипящий слой более устойчив к возмущениям, более однороден, как уже указывалось в главе I. Казалось бы, разумным является и результат, что наибольшие амплитуды колебаний возникают при v 1 Гц, как это и наблюдается в действительности. Однако не нужно забывать, что это значение получилось при расчетах для вполне определенной псевдоожиженной системы, при ряде искусственных предположений и в результате громоздкого численного счета. Никаких обоснований наблюдаемой универсальности порядка величины v,, для любых систем и связи ее с масштабами аппарата отсюда не следует. [c.66]

Рис. 111.24. График зависимости силы сопротивления от скорости движения шара = = 1,52 см) в слое песка (<1 = 0,3—0,5 мм), псевдоожиженного воздухом

Рассмотрим первую из этих оценок. Для относительно мелких частиц с d от 0,1 до 1 мм при псевдоожижении воздухом критические скорости начала псевдоожижения лежат в пределах от [c.168]

При псевдоожижении воздухом или дымовыми газами для частиц с Рт = 2000—3000 кг/м и = 0,2—1 мм критерий Архимеда возрастает с размером частиц от 10 до 10 И раб снижается от 10 до 2. При условии агрегирования и слипания частиц расчетное значение критерия Архимеда в (П1.34) должно быть повышено, а р в (1.21), если только не считать очень мелких частиц [112], остается неизменным. Естественно, что и раб должно быть увеличено по сравнению с вычисленным по формуле (V. ), как это и оказалось по данным Каганович. В целом же, для не слишком крупных частиц можно рекомендовать для оценочных расчетов приведенное выше соотношение (У.1). [c.214]

Транспорт частиц потоком воздуха в разреженной фазе Транспорт выжиманием с помощью насоса (питателя) псевдоожиженных материалов в плотной фазе Гравитационный транспорт материалов, псевдоожиженных воздухом [c.455]

Для расчета величины Dem ио заданным значениям dg и Ду = = Ут—Y при псевдоожижении воздухом и водой авторы предлагают графики, воспроизведенные на рис. 1-9. [c.37]

В результате обработки опытных данных по псевдоожижению воздухом кварцевого песка в конических аппаратах с величиной угла а = 0—60° были получены [101, 104] следующие эмпирические зависимости [c.90]

Типичная картина распределения порозности по объему псевдоожиженного слоя, представленная на рис. 1У-9, установлена экспериментально [482, 484] при псевдоожижении воздухом сравнительно узких фракций стеклянных шариков в цилиндрическом аппарате диаметром 88 мм и высотою 1 м. Как видно из этого рисунка, порозность распределяется неравномерно по объему слоя, причем последний можно разделить на две основные зоны нижнюю, где псевдоожижение происходит в плотной фазе (е > 75—80%), и верхнюю, где концентрация твердого материала весьма невелика (разбавленная фаза псевдоожиженного слоя). В условиях эксперимента не обнаружено четкой границы между зонами при большом числе псевдоожижения (И >12) при меньших рабочих скоростях газа эта граница более отчетлива [181, 484]. При Н >5—б концентрация твердого материала над плотной фазой падает значительно резче, чем при больших значениях W. [c.109]

Укажем также, что исследования заторможенных слоев (в условиях более высокой однородности), псевдоожиженных воздухом, привели к получению формулы [395], также весьма близкой к уравнению (IV. 17) [c.127]

Известна попытка определения количества непсевдоожиженного материала на верхней части поверхности расположенной в слое горизонтальной трубы путем взвешивания цилиндра, погруженного в псевдоожиженный воздухом слой. Кажуш ийся вес цилиндра понижался, когда его помещали в псевдоожиженный слой, но измеренная выталкивающая (архимедова) сила была менее рассчитанной по объему цилиндра и объемному весу слоя. Предполагалось, что эта разница в выталкивающих силах приближенно соответствует весу непсевдоожиженного материала в области над горизонтальной трубой. [c.527]

Рис. 1У-28. Общая однородность слоя при свободном и заторможенном псевдоожижении воздухом (твердые частицы — песок э = 0.5 мм, На О, = 2)

Рис. IX-5. Влияние размера частиц на максимальное значение коэффициента теплоотдачи (псевдоожижение воздухом различных катализаторов)

На рис. 1Х-11,а приводятся значения а, определенные одновременно для наружной стенки аппарата =120 мм и внутреннего (центрального) нагревательного элемента < =12 мм при псевдоожижении воздухом слоя стеклянных шариков одинакового размера [722]. Как видно из рис. 1Х-11,а, коэффициент теплоотдачи к наружной стенке сбц ниже, чем к внутреннему нагревателю ад, приближаясь к последнему с увеличением скорости воздуха. [c.316]

Еще более характерными являются данные об изменении коэффициента теплоотдачи к внутренней поверхности теплообмена на разных уровнях по высоте слоя. Опыты [2, 97] по изучению теплоотдачи к одиночной горизонтальной трубке в псевдоожиженных воздухом слоях кварцевого песка показали, что коэф- [c.317]

Между прочим, приводятся также многочисленные данные об отсутствии влияния высоты поверхности теплообмена /ц на коэффициент теплоотдачи [2,97,105,480,510]. На рис. IX-16 представлены результаты опытов по теплообмену между вертикальными или горизонтальными трубками двух размеров (/ =110 и 210 мм, т = 22и 30 мм) и слоем кварцевого песка d = 0,22A мм), псевдоожиженного воздухом. Экспериментальные точки, как можно видеть из рис. IX-16, для труб различной высоты или различного диаметра укладываются (в пределах погрешности эксперимента) на общие кривые [2, 97, 105]. [c.324]

Пример VUI-4. Слой частиц толщиной 300 лж подвергают псевдоожижению воздухом при 24 °С и давлении 9,8-10Vhj 2 (1 ат). Средний диаметр частиц 0,3 жл, форма их соответствует однородным острогранным песчинкам, истинна г плотность материала частиц 1730 кг/мК Найти пористость и эффективность псевдоожижения при скорости потока в 4 раза большей [c.268]

Таким образом, рассматриваемая теория реально мало пригодна для определения максимального размера пузыря (и даже для решения вопроса о его существовании). Заметим, что по этой теории могут существовать пузыри достаточно больших размеров (например, диаметром 1 м для твердых частиц размером 100 мкм при псевдоожижении воздухом). В связи с этим трудно опытным путем доказать ошибочность данной теории, если даже она действительно неверна, так как скорость газа через стабильный пузырь примерно равна а величина 17 на 1 рли 2 порядка превышает U f для данной системы то предложенный механизм кажется маловероятным. Однако рассматриваемая теория была использована для объяснения причин образования пузырей при псевдоожижении газами и их отсутствия в жидкостных псевдоожиженных системах в этом аспекте она представляется более правдоподобной. [c.138]

Впоследствии для теоретического расчета отношения объемов облака и пузыря были предложены более сложные математические модели, подтвержденные в дальнейшем экспериментально В частности, существование облака было доказано фотографированием пузырей двуокиси азота при их прохождении через двухмерный слой псевдоожиженных воздухом твердых частиц. Таким образом, поток газа через пузырь, определяемый по уравнению (VIII,9), соответствует случаю, когда пузырь по отношению к газу в непрерывной фазе действует как зона замкнутых контуров циркуляции, т. е. при U ,lu f >i, что практически встречается в большинстве реакторных систем. [c.361]

Наши эксперименты с трубами диаметром 20 и 80 мм при псевдоожижении воздухом кварцевого песка d — 0,16 мм) не обнаружили заметного систематического повышения h с изменением угла атаки Р (угол между осью трубы и направлением воздушного потока). Наблюдается лишь слабая тенденция роста h при постепенном переходе от горизонтального к вертикальному положению величина тят в случае вертикальных труб оказывалась выше на 5—6%. На восходящей ветви кривой h—U наблюдались некоррелятивные отклонения h при разных f> на 5— 7% от некоторого среднего значения. [c.439]

Для частиц промежуточных размеров O.ldo < d < lOdo вычисления следует вести по полной зависимости (1.22). В частности, для da = do имеем u p = Сосчитаем для оценки значение do при псевдоожижении воздухом (р = 1,29 кг/м , v = 1,4-10 mV ) кварцевых частиц (р. = 2500 кг/м ) [c.24]

При ушке в поле высокой частоты (подвод тепла ко всему объему матер уала) материал изнутри имеет более высокую температуру, чем на 1оверхности. Совпадение градиентов диффузии от разности концентраций и термодиффузии ускоряет сушку. Отметим, что токи высокой частоты оказывают бактерицидное действие, а виброожижение материала потребует меньше энергии, чем псевдоожижение воздухом [c.279]

Следует отметить, что скорость начала псевдоол<ижения, определяемая по формулам (111.8) и (III. 11), не является в точности воспроизводимой, поскольку она зависит от плотности упаковки частиц. Этим л<е объясняется тот факт, что кривые псевдоожижения прямого хода плохо воспроизводимы (см. рис. 1-16), а кривые обратного хода воспроизводятся хорошо. Скорость начала псевдоожижения, найденная по кривым обратного хода (как абсцисса точки пересечения горизонтальной линии постоянного перепада давления с кривой сопротивления неподвижного слоя), имеет стабильные значения, не зависящие от предшествующего состояния слоя, и, естественно, превышает величину Жд, полученную на основе кривой прямого хода. В связи с этим представляется интересным сопоставить значения найденные по кривым прямого и обратного хода. Такое сопоставление при псевдоожижении воздухом частиц кварцевого песка различного размера дано в сравнении со значениями да (в см1сек), рассчитанными по формулам Лева, Тодеса и Беранека [c.85]

Формула (У1.26) приведена здесь лишь в качестве примера количественной оценки перемешивания слоя при псевдоожижении воздухом. Она, однако, неприменима к частицам с размерами, превышающими наибольнтий диаметр частии, использованных в указанной экспериментальной работе (280. ш). Введение в зависимость сомножителя (7,72—24 э) представляется крайне неудачным, так как уже при э>0,280 мк получается 5<1. Кроме того, эксперимент, лежащий в основе формулы ( /1.26), был ограничен диаметрами аппаратов до 135 мм переход к аппаратам больших диаметров может внести суихественные коррективы. Этот эксперимент проведен при На1В , причем Яо/Оа считается определяющим геометрическим симплексом. Между тем в промышленных аппаратах больших размеров Яо/Од заведомо менее 1. [c.206]

Существенно также, что при одинаковых значениях G — GO)/0 продольное перемешивание больше в случае псевдоожижения твердых частиц газом, нежели капельной жидкостью следовательно, без учета этого обстоятельства однозначная зависимость для обеих систем невозможна. Действительно, экспериметальные точки, полученные при псевдоожижении воздухом, на рис. VIII-4 укладываются выше коррелирующей кривой, что указывает на меньшие абсолютные значения / при одинаковых числах псевдоожижения. [c.279]

Судя по формуле (IX. 7), влияние размера частиц должно по-разному проявляться в различных диапазонах этого размера, причем характер изменения а с d должен зависеть от физических свойств газа и частиц (в частности, от теплоемкости твердого материала и теплопроводности газа). По этой причине даже опыты в одном и том же диапазоне размеров частиц, но при псевдоожиженни газами с разной теплопроводностью X должны приводить к различному влиянию d па а [173]. Эксперимент [594] подтверждает высказанное предположение при уменьшении размеров стеклянных шариков от 0,29 до 0,061 мм наблюдалось возрастание коэффициента теплоотдачи при псевдоожижении воздухом примерно в 1,9 раза, а водородом — лишь в 1,5 раза. При псевдоожижении жидкостью (большие Я) установлено [684, 685] даже увеличение а с ростом d. Дело, видимо, в том, что при быстром прогреве частиц у поверхности определяющую роль в теплообмене начинает играть фильтрационное перемешивание (см. ниже). [c.301]

Если среди корреляций, предложенных для вычисления amax(NuInax), МОЖНО выделить группу расчетных соотнощений, дающих достаточно близкие результаты, го формулы для определения йУопт.(К.вопт.) обнаруживают значительно больший разброс данных. Здесь можно только отметить практически одинаковый наклон прямых к оси абсцисс показатель степени при Аг близок к 0.5. Исключение составляет размерная зависимость 2 (см. табл. IX. 4). вообще, видимо, мало пригодная при />0.618 мм (Аг>22 300 при псевдоожижении воздухом стеклянных сфер), так [c.344]

В качестве расчетного соотношения для определения Numax при псевдоожижении воздухом может быть рекомендована следующая формула [73, 74] [c.345]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология