Естественная конвекция уравнения для воздуха

Упрощенные уравнения для естественной конвекции атмосферного воздуха [c.334]

Это уравнение записано в предположении одномерного потока (т, е, считается, что все параметры изменяются только в направлении потока). Левая часть уравнения представляет собой движущий напор прн естественной конвекции, правая часть — сопротивление потоку воздуха через градирню, она равна динамическому напору, умноженному па коэффициент сопротивления. [c.129]

Уравнения (19) и (20) обеспечивают гладкую интерполяцию между соотношениями (17) и (18). Коэффициент 0,492= — (0,502745/0,600408) представляет собой среднее значение числа Прандтля для этой системы, которое объясняет удовлетворительную корреляцию данных для большого числа жидкостей и даже воздуха с помощью уравнения (7) или эквивалентного соотношения с несколько иными коэффициентами. Как показано ниже, уравнение (20) оказывается универсальной функцией для зависимости от числа Прандтля для всех случаев естественной конвекции в пограничных слоях. [c.275]

Для расчета по уравнению (516) коэффициента теплоотдачи от наружной стенки барабана в окружающую среду находим сначала коэффициент теплоотдачи за счет естественной конвекции а 2 Полагаем, что температура в цехе ц = 15°С, а температура изолированной наружной стенки барабана i j=30° . Средняя температура пограничного слоя воздуха у стенки [c.289]

Численное значение коэфициента теплоперехода аг от стенка к окружающему воздуху, находящемуся в состоянии естественной конвекции, определяется по уравнениям (261 и 261а). Для приближенных расчетов уравнения (261 и 261а) упрощаются подстановкой в них средних значений физических констант для воздуха и опытным подбором, коэфициентов пропорциональности для горизонтально и вертикальнорасположенных плит и труб. [c.244]

Числовое значение коэффициента теплоотдачи от стенки к окружающему воздуху, находящемуся в состоянии естественной конвекции, определяют по уравнениям (2—60) и (2—61). Для приближенных расчетов уравнения (2—60) и (2—61) упрощают подстановкой в них средних значений физических констант для воздуха и подбором коэффициентов пропорциональности опытным путем. [c.337]

Рассмотреть сферу диаметром 10 см, горизонтальный цилиндр диаметром 10 см и пластину высотой 10 см. Площадь каждой из этих поверхностей одинакова. Найти теплоотдачу естественной конвекцией для этих трех тел, если температура поверхности на 100° выше температуры окружающего воздуха, равной 20 °С. Найти также теплоотдачу сферы в отсутствие течения жидкости, решив уравнение теплопроводности. Можно ли это сделать для двух других тел Дать объяснение. [c.325]

В работе [103] тщательно проанализированы характеристики устойчивости естественной конвекции около вертикальной поверхности, температура которой линейно изменяется с расстоянием, что соответствует и=] в уравнении (3.5.24). При этом учитывались эффекты, связанные с изменением параметров течения по потоку, с устойчивой стратификацией жидкости и работой сил сжатия. Диаграммы устойчивости получены для естественной конвекции воздуха (Рг= 0,733). [c.22]

Для теплоотдачи путем естественной конвекции от поверхности в окружающий воздух (при атмосферном давлении и обычной температуре) коэффициент а [в ккал/ м ч град)] можно определить по следующим размерным уравнениям [c.201]

Анали.з размерностей системы уравнений конвективного теплопереноса при наличии одновременно эффектов вынужденной и естественной конвекции. Требуется определить скорость тепловых потерь в метеорологической установке, изображенной на рис. 10-7, согласуясь с данными, полученными на геометрически подобной модели меньшего размера (отношение линейных размеров 1 5). Температуру поверхности натуральной установки, температуру воздуха, а также скорость и направление ветра можно считать заданными. При анализе учесть, что теплоперенос может осуш ествляться одновременно механизмами вынужденной и естественной конвекции. Поэтому распределение приведенных скоростей следует рассматривать как функцию одновременно чисел Рейнольдса и Грасгофа. Желательно, чтобы в модельном эксперименте в качестве внешней среды был применен воздух и чтобы динамическое подобие между модельным и полномасштабным аппаратами поддерживалось с помощью изменения давления и скорости воздуха. Температурную зависимость физических свойств воздуха можно не принимать во внимание. [c.323]

На рис. 13-13 приведены результаты исследования естественной конвекции вблизи нагретых тонких вертикальных пластин различной высоты Ь, окруженных воздухом [3]. Следует отметить, что в корреляции на рис. 13-13 числа Нуссельта и Грасгофа определяются характеристической длиной Ь. Линейный участок кривой описывается уравнением [c.389]

Средняя температура в баллоне при его наполнении определяется начальной температурой, условиями теплоотвода и скоростью наполнения, от которой зависит количество выделяющегося в единицу времени тепла, т. е. мощность теплового источника в баллоне (см. стр. 159). Тепло отводится из баллона теплопроводностью пористой массы. От наружных стенок баллона к воздуху Тепло передается естественной конвекцией. С увеличением диаметра баллона возрастает термическое сопротивление слоя пористой массы, что ухудшает теплоотдачу и приводит к повышению температуры в баллоне. Расчет температуры производится решением общего уравнения температурного поля в цилиндре с внутренними источниками тепла [3.31]. Для упрощения расчетов можно принять, что баллон является неограниченным цилиндром. Поскольку толщина стенки баллона мала по сравнению с диаметром, а теплопроводность стали в несколько сот раз выше теплопроводности пористой массы, то термическим сопротивлением стенки баллона при расчете можно пренебречь. [c.153]

Основываясь на измерениях температур воздуха в различных точках, Шмидт и Бекман [34] в 1вели следующее уравнение для естественной конвекции около коротких вертикальных пластин (высотой не более 0,6 м) -. [c.235]

В последней статье, посвященной теории естественной конвекции от вертикальной пластины к жидкостям, имеющим числа Прандтля от 0,001 до 1000, Острах [30] выводит уравнения, как для скоростного, так и для температурного полей, удовлетворительно согласующиеся с данными для воздуха. Острах приходит к выводу, что отношение числа Нуссельта к корню четвертой степени из числа Грасгофа зависит только от числа Прандтля при Рг = 0,01, это отношение должно быть равно 0,08, однако оно равно 0,07 по уравнению (7-За) и 0,17 по эмпирической зависимости [уравнение (7-3)] для чисел Прандтля от 0,7 до 500. [c.235]