Замедление нейтронов в бесконечных средах

Это уравнение отражает то обстоятельство, что единственным физическим процессом, приводящим к выбыванию нейтронов из потока замедления в бесконечной среде, является столкновение с поглощением нейтрона. Однако даже нри этих упрощающих предположениях система уравнений (4.89, б) и (4.91) не может быть точно решена. Поэтому введем еще одно допущение, которое состоит в том, что поглощение предполагается настолько игалым, что решенпе для д [и) будет близким к решению в случае чистого рассеяния. При таких ограничениях не может быть быстрого изменения ф(м), поскольку такие быстрые изменения могут возникнуть только из-за большой скорости выведения нейтронов в результате сильного поглощения. Такпм образом, предположим, что плотность рассеяния 2 (и) ф (и) слабо изменяется на каждом интервале столкновений [c.73]

В. Распределенные источники интегральный метод. Обобщим выражения для плотности нейтронов и плотности замедления от точечного источника. Обобщенные выражения необходимы при решении задачи расчета реактора распределение источников в данном случае более общее. Из уравнения (6.38) получим плотность замедления в бесконечной среде как функцию летаргии и и координаты г для единичного точечного источника, расположенного в точке г,, п испускающего нейтроны с летаргией и и < и). [c.196]

Плотность замедления в бесконечной среде для случая линейного равномерно распределенного источника, генерирующего нейтроны с летаргией, [c.197]

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В БЕСКОНЕЧНЫХ СРЕДАХ [c.48]

В качестве примера применения этой модели рассмотрим замедление нейтронов в бесконечной гомогенной размножающей среде в стационарных условиях. Пусть распределение нейтронов деления определяется нормированным спектром 3 (и), даваемым уравнением (4.131). [c.87]

Можно сделать некоторые заключения о взаимосвязи возраста и процесса замедления, если рассмотреть среднее расстояние, которое нейтрон проходит при замедлении. Вычисления, которые будут проделаны, аналогичны проведенным в 5.5,а для среднего расстояния, которое проходит нейтрон с момента, когда он стал тепловым, до поглощения. Рассмотрим точечный источник единичной мощности в бесконечной среде, генерирующий нейтроны с летаргией, равной нулю. Плотность замедления от такого источника (пусть он помещен в точке г=0) онределяется уравнением [c.198]

Это соотношение — хорошее приближение для таких систем, потому что, хотя число делений на быстрых нейтронах и пренебрежимо мало, утечка и поглощение при замедлении могут дать заметный вклад. Коэффициент размножения для бесконечной среды /Соо есть произведение т)8//)т, поскольку коэффициент размножения на быстрых нейтронах е для среды больших, но конечных размеров (6.77) очень близок к величине кг для бесконечной среды [ср. с равенством (4.244) для 5 < 1] [c.206]

Последнее соотношение вытекает из того факта, что плотность замедления пропорциональна потоку быстрых нейтронов [см. уравнение (6.6), связывающее эти величины], а мы требуем, как обычно, чтобы поток нейтронов всех энергий удовлетворял нулевому условию на экстраполированной границе. Общее решение уравнения (6.19) в случае бесконечной среды имеет вид [c.216]

Рассматривается бесконечная среда из неделящихся ядер. Внутри сферической области радиусом Я в этой среде равномерно по всему ее объему генерируется нейтронов в единицу времени с т = 0. Показать, что плотность замедления определяется выражением [c.233]

За исключением условий (6) и (7), мы не будем обосновывать иыбор предположений. Предположения (1) — (5) будут рассмотрены в гл. 7, где уравнение Больцмана сведено к рассматриваемой здесь модели. Следует отметить справедливость и важность предположений (6) и (7), поскольку мы будем пользоваться моделью непрерывного замедления, чтобы получить зависимость энергии быстрых нейтронов во времени. Такая модель была предложена ранее, ] 4.2,6, ири рассмотрении замедления в бесконечной среде. Было оговорено при этом, что действительная зависимость энергии во временн пе представляет собой непрерывную функцию, однако если потеря энергии на один акт рассеяния мала, то зависимость энергии во времени можно приближенно принять непрерывной функцией (см. рис. 4.11). Ясно, что такое ириблн/кение для физической системы достаточно хорошее, если замедляющая среда состоит в основном из тяже.пых ядер. Так что и настоящего рассмотрения исключаются водородсодержащие среды. Далее, требование Л >1 также обусловливает выполнение условия (6) 1см. уравнение (4.30) ]. [c.187]

Пусть замедление нейтронов происходит в бесконечной неноглощающей гомогенной среде, состоящей из неподвигкных ядер одного вида. Введем перемеииую w i-"= EJE, где — кинетическая энергия, с которой рождается нейтрон. [c.113]

Точечный изотропный источник в бесконечной среде генерирует с постоянной скоростью во времени найтроны с летаргией, равной нулю. Предположим, что процесс замедления можно описать возрастной теорией Ферми сразу после первого соударения, т. е. в точке, где происходит первое соударение, начинается непрерывное замедление нейтрона. [c.233]

В работах [17] рассмотрено влияние температуры на поток нейтронов в бесконечной поглощающей среде. Расчеты в этпх работах проведены для однородной среды из несвязанных ядер с постоянным поперечным сечением рассеяния и сечением поглощения, подчиняющегося закону 1/у. Предполагалось, что для скоростей ядер имеет место распределение Максвелла — Больцмана (4.172) и что нейтроны вводятся в систему от моноэнергетического источника. Для расчетов замедления и рассеяния в области тепловой энергии использовался метод Монте-Карло. Мы не будем здесь описывать этот метод, а обратим вниманпе на полученные результаты. [c.95]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология