Моноэнергетический источник

Далее будем предполагать, что спектр деления может быть достаточно хорошо аппроксимирован моноэнергетическим источником (4.141). [c.110]

В этом параграфе решим систему дифференциальных уравнений (6.54) для двух случаев раснределения источников. В первом случае мы рассмотрим моноэнергетический источник деления, который описывается уравнением (6.55), и найдем решение системы (6.54), которое удовлетворяет определенным граничным условиям. В системе конечных размеров эти условия задаются на внешней поверхности. Для одногрупповой модели эти условия были сформулированы в 5.1,е и были получены соответствуюш ие выражения (5.52) в применении к реактору. Будем считать, что эти условия справедливы и для диффузии с учетом замедления, причем приближенное граничное условие для длины экстраполяции выполняется при всех значениях летаргии. Таким образом, мы требуем, чтобы [c.201]

При решении системы (6.54) удобно переписать уравнение (6.54,а), выразив поток быстрых нейтронов ф (г, и) через плотность замедления д (г, и). В рассматриваемом случае моноэнергетического источника нейтронов функция 5 (г, и) в уравнении (6.54,а) представляет собой дельта-функцию летаргии. В данном случае выражение для источника не понадобится, но мы используем его в качестве начального условия для переменной и при выводе общего решения для д (г, и). Итак, уравнение (6.54, а) имеет вид [c.202]

Насыщенные углеводороды имеют более высокий ионизационный потенциал, чем соответствующие ненасыщенные соединения. Например, циклогексан (ионизационный потенциал 9,88 эв) легко отличить от всех изомерных олефинов, ионизационные потенциалы которых ниже указанной величины, а также от метилциклопентана (ионизационный потенциал 10,0 эв). Поскольку в любом гомологическом ряду разность между ионизационными потенциалами соседних соединений уменьшается с увеличением молекулярного веса, для указанного метода требуется знание точных величин ионизационного потенциала. В связи с этим в последнее время велась разработка более точных ионизационных источников. Один из таких методов заключается в использовании вместо существующего источника почти моноэнергетического электронного пучка [34], а во втором методе для получения истинно моноэнергетического источника применяется ультрафиолетовое ионизирую- [c.45]

Длина релаксации Ь нейтронов точечных моноэнергетических источников и (а, л)-источников для различных материалов [1] [c.56]

Фотоэлектронная спектроскопия, вообще говоря, требует применения моноэнергетического источника возбуждения выполнить такое требование довольно трудно. В фотоэлектронной спектроскопии практический интерес представляет излучение с длиной волны [c.17]

В качестве моноэнергетических источников используют также обычные рентгеновские трубки, испускающие /Са-линию металлического анода. При этом тонкое окошко (из алюминия) служит для [c.19]

Моноэнергетические источники, используемые в фотоэлектронной спектроскопии [c.20]

Рис. 4.1. Характерный вид деградационного спектра термализации в системе одинаковых по массе частиц для моноэнергетического источника с Сц ==100 ед. энергии

Тогда из (4.16) и (4.60) для моноэнергетического источника [c.109]

Рассмотрим теперь термализацию с учетом возможности изменения числа исследуемых частиц, причем для иллюстрации рассмотрим только случай моноэнергетического источника. Для системы одинаковых по массе частиц из (4.24) и (4.60) имеет место зависимость [c.110]

В случае произвольного (не обязательно моноэнергетического) источника х ( ) уравнение (5.1) имеет вид [c.112]

В работах [17] рассмотрено влияние температуры на поток нейтронов в бесконечной поглощающей среде. Расчеты в этпх работах проведены для однородной среды из несвязанных ядер с постоянным поперечным сечением рассеяния и сечением поглощения, подчиняющегося закону 1/у. Предполагалось, что для скоростей ядер имеет место распределение Максвелла — Больцмана (4.172) и что нейтроны вводятся в систему от моноэнергетического источника. Для расчетов замедления и рассеяния в области тепловой энергии использовался метод Монте-Карло. Мы не будем здесь описывать этот метод, а обратим вниманпе на полученные результаты. [c.95]

Ускорители и рентгеновские аппараты создают поток ионизирующих излучений, содержащих кванты различных энергий (длин волн). Сложный энергетический спектр имеют также изотопы иридий-192 и тулий-170. Такой пучок излучения называется немоноэнергетическим, а излучение с квантами одинаковой энергии моноэнергетическим. Для моноэнергетических источников излучения, таких, как кобальт-60 и цезий-137, линейный коэффициент ослабления не зависит от толщины контролируемого изделия (поглотителя), а для немоноэнергетических — [г зависит от толщины. В этом случае, чем меньше энергия излучения, тем он быстрее уменьшается с ростом толщины. [c.117]

Наиболее общей характеристикой любого детектора является его функция отклика (ФО). Для детектора, используемого для измерения энергетического спектра частиц, функция отклика С(Е, V) есть плотность распределения вероятности того, что в результате регистрации частицы с энергией Е амплитуда сигнала будет равна V. Экспериментально ФО определяется обычно следующим образом. При фшссированных значениях энергии , измеряют распределение импульсов по амплитудам 0(Е1, У). В таких измерениях используют моноэнергетические источники излучения. Функцию 0(Е,,У) называют формой линии детектора. На рис. 6.2.1 и 6.2.2 приведены два распределения, существенно отличающихся друг от друга. [c.68]

Уравнение деградационного спектра по Фано эаписывается аналогично (3.33) для моноэнергетического источника в виде [c.112]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология