Очаги локального плавления

Очаги локального плавления и механохимический эффект [c.27]

Проведенные подсчеты [151 показали хорошее совпадение вычисленных величин с экспериментальными значениями энергии активации процессов пластического течения монокристаллов и ползучести различных металлов (в частности, железа), что прямо указывает на связь несовершенств кристаллического строения типа дислокаций с очагами локального плавления. [c.28]

В таком случае приложение нагрузки т (меньшей предела текучести) к металлу, имеющему несовершенства кристаллического строения, вызовет неоднородное распределение внутренних напряжений в очагах локального плавления приложенное напряжение преобразуется в гидростатическое давление (фазовое состояние близко к жидкому, дальний порядок отсутствует) а в остальной части кристалла напряжение в элементарных объемах подчиняется законам упругости твердого тела. Таким образом, в местах дефектов структуры типа дислокаций возможно равенство т = Р. Например, в работе [16] при вычислении свободной энергии вакансий постулируется справедливость этого соотношения для некоторых областей материалов . [c.28]

Очаги локального плавления [c.25]

Отсюда следует, что заметный механохимический эффект может быть обнаружен при напряжениях сдвига, меньших макроскопического предела текучести, лишь при определенных условиях металл должен преимущественно растворяться с одних и тех же мест (очагов локального плавления) в недеформированном и деформированном состояниях. [c.26]

Как указывается в работе [19], имеется высокая вероятность образования плоских зародышей растворения твердого тела (моноатомных углублений) на тех участках поверхности, на которых плотность энергии решетки и химический потенциал больше такими местами прежде всего являются окрестности выхода краевых дислокаций. Поскольку на грани совершенного кристалла образование зародышей растворения носит случайный характер и требует относительно больших затрат энергии, то, если скорость такого растворения невелика, на грани реального кристалла, растворяющегося с заметной скоростью, образование зародышей должно происходить в местах пересечения дислокаций с поверхностью кристалла, т. е. в очагах локального плавления, где АР = = ст и указанные выше условия проявления механохимического эффекта могут выполняться (по крайней мере, для участков металла в состоянии медленного растворения в не слишком агрессивных электролитах). [c.26]

При переходе кристалла в состояние предплавления его сжимаемость резко уменьшается, поэтому очаг локального плавления воспринимает всю нагрузку и передает ее в прилегающие области твердой матрицы. [c.26]

Как отмечается в работе [10], в области плохого кристалла (ядра дислокаций) искаженные связи носят главным образом металлический, или мультиполярный, характер, т. е. не являются направленными. Такое локальное состояние решетки характерно а для металлической жидкости, т. е. приближается к состоянию локального плавления в очагах, насыщенных энергией искаже- V, ния предельной величины, равной максимальной энергии сдвигообразования в кристаллической решетке. Эту энергию АС легко подсчитать как увеличение термодинамического потенциала металла при нагреве от 0 К до температуры плавления Т . [c.25]

Рассматривая скопление дислокаций у включения как очаг плавления (т. е. при нагружении ниже макроскопического предела текучести АР = т, см. гл.1), находим для среднего значения Аф° = xV/RT, а для локального Аф ок = nrV/RT, где п 5 [51 ]. Следовательно, при измерениях микроэлектродом величина Аф з должна лежать в пределах Аф° изм Аф ок-Так, для т= 100 МН/м (10 кгс/мм ) имее.м Дф 3,5 мВ, Афлок 17,5 мВ, а среднее значение — порядка 10 мВ, что соответствует измеренному значению Аф зм = 10 мВ (рис. 72, кривые /). Включения различных видов в одинаковой матрице здесь дают сходную зависимость Дф з от т, что свидетельствует об определяющей роли механохимического эффекта металла в этом явлении. Поэтому известные случаи понижения коррозионно-усталостной прочности стали при наличии твердых неметаллических включений, не Объяснимые с позиций классической механики (разгрузка концентратора напряжений), получают простое и естественное толкование с позиций теории механохимических явлений. [c.182]

Рассматривая скопление дислокаций у включения как очаг плавления (т. е. при нагружении ниже макроскопического предела текучести АР = т, см. гл. I), находим для среднего значения Дфо = х /1ЯТ, а для локального = птУШТ, где п < 5 [57 ]. [c.183]