Возбуждение катодным пучком

При возбуждении катодным пучком люминофор должен иметь белый цвет свечения, отвечающий цветовой температуре — БМ-3 5000—6500° К БМ-4 6500—9000° К. [c.576]

Люминофоры марок БМ-3 и БМ-4 при возбуждении катодным пучком должны давать свечение белого цвета, отвечающее температуре 5000—6500 °К для люминофора БМ-3 и 6500—9000 °К для люминофора БМ-4. [c.129]

Полная мощность или интегральная интенсивность рентгеновского пучка в ваттах выражается произведением эффективности (эмпирической) возбуждения рентгеновских лучей и мощности катодного пучка [6, стр. 14], откуда следует [c.21]

Как было указано выше, в момент возбуждения спектральный состав фото- и катодолюминесценции практически одинаков у простейших по составу и структуре соединений. Это давало право распространять выводы фотолюминесценции на катодный процесс. При переходе к более сложным комбинациям наблюдается известная разница. Электронный пучок служит более эффективным воз- [c.112]

При возбуждении катодным пучком люминофоров, люминесценция которых вызвана переходом внутри центра, затухание подчиняется иногда экспоненциальному закону. В ряде случаев этот закон сохраняется только на ранних стадиях. Следует отметить, однако, что скорость нарастания свечения и затухания не зависит от условий возбуждения и температуры. На дальних стадиях процесс затухания может подчиняться гиперболическому закону. Типичным примером являются люминофоры 2пГ2-Мп и 2п28104-Мп [6]., [c.22]

Природа люминесценции безактиваторных окислов пока окончательно не установлена. Согласно данным Риля и Ортмана [107], люминофор на основе ZnO можно рассматривать как дефектнзоо структуру с вакансиями в подрешетке кислорода. Эти вакансии создаются в результате диспропорционирования основы при высокой температуре, аналогично тому, как это происходит при формировании самоактивированного ZnS. Изменяя условия синтеза можно получить, кроме основной полосы излучения этого люминофора (Ящах = = 505 нм) и другие. Так, препараты, синтезированные путем сжигания металлического цинка в кислороде, при интенсивном возбуждении катодным пучком дают полосу с максимумом при 385 нм (рис. 11.19). Образцы же, синтезированные при 1000—1100° в избытке кислорода или из исходного сырья, содержащего окислители, показывают полосы излучения в оранжевой области спектра. Положение этих полос зависит от условий приготовления окиси. [c.54]

Энергетический выход люминесценции при возбуждении катодными лучами представляет собой отношение энергии, испускаемой люминофором, к энергии электронного пучка, возбуждающего люминофор. Методика измерения энергетического выхода катодолюминофоров описана в работе Бриля и Клязенса [21]. [c.178]

В радиолокационных и некоторых осциллографических трубках применяют экраны с длительным послесвечением (с памятью ). Выбор люминофоров для таких экранов затруднителен вследствие того, что при катодном возбуждении большинство люминофоров (за исключением фторидных) не имеет длительного послесвечения. Для обеспечения этого качества в большинстве случаев применяют двухслойные экраны (рис. V.9), в которых первый слой возбуждается электронным пучком и дает излучение в синей области спектра. Это излучение возбуждает второй слой люминофора послесвечение которого при фотовозбуждении достаточно продолжительно. Наиболее распространены двухслойные экраны типа Р-7 и Р-14. По данным Леверенца [5], экран Р-7 состоит из слоя люминофора ZnS(86)-GdS(14) [c.121]

Из других малоинерционных люминофоров нужно упомянуть самоактивиро-ванный пирофосфат циркония ZrP207 с излучением в УФ-области спектра и сульфид магния MgS, активированный Sb (0,01%) с излучением в желто-зеленой области спектра (Хщах = 530 нм). Оба эти люминофора имеют длительность послесвечения - Ю бс. Их свечение затухает по экспоненциальному закону. Однако в то время как первый из них отличается удовлетворительной химической стойкостью и стабилен при действии электронного пучка, MgS Sb, несмотря на высокую яркость свечени , мало пригоден для практического использования, так как легко разрушается влагой воздуха и отличается недостаточной стойкостью при катодном возбуждении. [c.124]

Если в катоде имеется узкое отверстие, то положительные ионы, двигающиеся в тёмном катодном пространстве, в случае сравнительно низкого давления газа в разрядной трубке проходят через это отверстие и образуют в закатодном пространстве пучок каналовых лучей. На пути такого пучка газ светится. Как показывают опыты отклонения каналовых лучей в электрическом и магнитном поле, в составе каналовых лучей имеются как положительные, так и отрицательные ионы, а также нейтральные частицы газа, не претерпевающие отклонения. Наличие нейтральных частиц может быть объяснено процессами перезарядки. Образование отрицательных ионов показывает, что в каналовых лучах происходят акты ионизации нейтральных частиц газа положительными ионами, приводящие к появлению медленных свободных электронов, необходимых для образования отрицательных ионов. Ионизацию и возбуждение нейтральных частиц, происходящие в каналовых лучах, можно приписать неуиругим соударениям положительных ионов, так как, как правило, каналовые лучи наблюдают- [c.268]

Под действием магнитного поля каналовый луч разделяется на три пучка, соответствующих положительным ионам (отклонение в одну сторону), отрицательным ионам (отклонение в другую сторону) и нейтральным молекулам или атомам (неотклонённый пучок). При повторном пропускании каждого из пучков через магнитное поле каждый из них снова распадается на три пучка. Это указывает, что процессы перезарядки и возбуждения происходят не только в катодном пространстве, но и продолжаются в каналовых лучах. [c.474]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология