Пузырьковая модель слоя для плотной фазы

ПУЗЫРЬКОВАЯ МОДЕЛЬ СЛОЯ ДЛЯ плотной ФАЗЫ [30] [c.141]

Рассмотрим псевдоожиженный слой с пузырями. Двухфазная модель обязана своим названием двум конкурирующим способам прохождения газа через слой. Первый способ — это спонтанное образование областей усиленного притока газа с появлением разрывов (пузырей) в первоначально однородном слое, поднимающихся вдоль слоя. В пузырях нет или мало твердых частиц. Второй способ прохождения газа — фильтрация через относительно плотную массу твердых частиц. Соответственно этим двум резко различающимся областям, говорят о пузырьковой и плотной фазах. [c.285]

Начиная с некоторого текущего значения высоты слоя, объем пузырьковой части слоя, определенный по уравнению (5.40), становится равным объему всей ячейки. Разделение слоя на пузырьковую и плотную фазу теряет смысл, а уравнение модели преобразуется к виду [c.295]

Для определения состояния слоя в условиях протекания химической реакции крайне необходимо непосредственно измерить скорость массообмена между пузырем и плотной фазой. К трактовке этого вопроса с позиций пузырьковой модели мы вернемся в следующем разделе. [c.163]

Значения X или X), рассчитанные на основе пузырьковой модели, можно найти с помощью уравнений ( 1,37), ( 1,41) и ( 1,24). Из выражений, полученных для пузырей и плотной фазы, видно, что коэффициент обмена полностью определяется всего одним параметром слоя, а именно эквивалентным диаметром пузыря. И хотя в процессе дальнейших исследований многие входящие в конечное выражение члены могут подвергнуться изменениям, предлагаемый здесь подход следует рассматривать как один из методов расчета скоростей межфазного обмена. [c.166]

По пузырьковой модели слоя следует, что интенсивное псевдоожижение начинается, как только скорость газа превысит вдвое скорость начала псевдоожижения, т. е. >2цт/- При этих условиях слой будет состоять из двух областей (дискретная фаза пузырей и непрерывная плотная фаза), между которыми происходит обмен веществом. Фаза пузырей практически не содержит частиц, она состоит пз быстро поднимающихся по слою пузырей, окруженных тонкой оболочкой — облаком и сопровождаемых так называемым следом . Прпнимается, что в пределах всего слоя, или на каждом его уровне пузыри сохраняют постоянный размер, а плотная фаза находится в состоянии начала псевдоожижения. [c.173]

Рассмотрим математическую модель псевдоожижениого слоя, передающую основные черты процесса (наличие пузырьковой и плотной фаз, массо- и теплообмены между фазами и продольный перенос тепла) [c.98]

Рис. У-11. Модель псевдоожиженного слоя с пузырямп 1 — плотная фаза 2 — шлейф поднимающегося пузыря 3 — пузырьковая фаза.

Исходя из этих соображений Шекли [15] измерял интенсивность массообмена между пузырями и плотной фазой в слое, псевдоожи-женном воздухом, вдувая в слой крупные пузыри, содержаш,ие четыреххлористый углерод, и определяя степень его адсорбции частицами. Результаты позволили сделать вывод о том, что основной перенос массы происходит в процессе образования пузыря, а не в ходе его подъема. Следует, однако, учесть, что время образования пузыря в условиях опыта было значительно больше, чем то, которое характерно для обычных псевдоожиженных систем. Следовательно, для обычных слоев выводы Шекли могут не подтвердиться. Вопрос о времени образования пузыря с позиций пузырьковой модели необходимо рассмотреть при решении задач И и 12. [c.182]

В работе [89]обсуждается математическая модель крекинга в общем киляи1ем слое, учитывающая неоднородность последнего—наличие плотной и дисперсной (пузырьковой) фазы, между которыми имеет место массо- п теплообмен. [c.98]

Разработка проблем, связанных с устойчивостью однородных дисперсных потоков, описываемых двухскоростной континуальной моделью, еще далека от завершения. С точки зрения практических задач, решение проблемы устойчивости позволило бы получить научно обоснованные закономерности для определения границ существования однородных режимов течения. Давно замечено, что однородные режимы движения частиц при некоторых условиях нарушаются. Так, при ожижении твердых частиц газами при нормальных давлениях псевдоожиженный слой неоднороден. Он представляет собой слой взвешенных частиц с пористостью, близкой к пористости плотноунакованного слоя, в котором поднимаются заполненные газом свободные от частиц полости, получившие название пузырей. В аппаратах и трубах небольшого размера движение твердых частвд в газах сопровождается образованием газовых полостей, занимающих все сечение аппарата (так называемый поршневой режим движения твердой фазы). Установлено, что пузыри и поршни являются следствием нарастания малых возмущений пористости, т. е. проявляющейся неустойчивости потока твердых частиц. Однако неустойчивость наблюдается далеко не во всех дисперсных потоках. Ожижаемые жидкостью слои небольших твердых частиц из не слишком плотного материала однородны. Опыты по ожижению частиц газами при высоком давлении указывают на явный переход от однородного режима псевдоожижения к пузырьковому. При снижении давления не наблюдаются неоднородности при движении эмульсий в несмешивающихся жидкостях и небольших (до мм) пузырьков. В [26] показано, что причиной неустойчивости двух взаимодействующих фаз в дисперсных потоках является инерция частиц. Небольшое локальное увеличение концентрации частиц в потоке в соответствии с безынерционным законом движения (см. уравнение (3.3.2.69)) должно приводить к локальному уменьшению скорости их движения. Однако частицы в реальных потоках в большей или в меньшей степени обладают инерцией и не могут изменить скорость мгновенно. Поэтому, следуя за возникшим уплотнением, они догоняют частицы, движущиеся в уплотнении с меш.шей скоростью, и, таким образом, возникшее возмущение нарастает. [c.194]