Слой параметры

Степень влияния параметра 4 на Тд значительно выше, чем степень влияния на T и Tg. Вследствие этого данный параметр может быть использован для регулирования температуры на входе в третий слой. Поскольку величина дТ Ша > дТ да , параметр может быть использован для регулирования температуры газового потока на входе во второй слой. Параметр щ может быть использован для обеспечения требуемой температуры на входе в первую ступень абсорбции. [c.322]

В. Геометрические факторы. Уравнение переноса и его решение достаточно просты. Трудности проблемы радиационного переноса теплоты определяются сложностью учета геометрических факторов и спектральных зависимостей, Оставляя в стороне спектральные изменения, рассмотрим влияние геометрии. Проблему можно классифицировать как одномерную, когда функция источника зависит только от одной переменной, и многомерную при наличии более одного измерения. В первом случае выделим четыре специальных формы объема плоский слой, параметры которого меняются только в направлении 2 сфера с изменением параметров только вдоль г цилиндр с изменением параметров только вдоль г и конус с коэ([)фициентом поглощения, меняющимся как 1/г, где [c.502]

При боковом вводе потока наличие ступеньки между краем входного патрубка и слоем также приводит к появлению отрывных течений (рис. 4.30,в,г). В результате этого поток плохо распределяется по сечению слоя, а в области отрывных течений может иметь обратное направление движения (рис. 4.36), что обнаружено в опытах по отрицательным значениям скорости и в этой области. Увеличение соотношения 5 площадей сечения патрубка Г вх и полного сечения аппарата Fgп (5 = ап/ вх) и сопротивления слоя (параметра Ей) уменьшает неравномерность газораспределения. При 5 < 16 уступ и сопротивление слоя практически не влияют на неравномерность скорости, которая составляет 10 - 20% от средней по сечению. Эта неравномерность характерна для слоя со случайной упаковкой зерен. [c.235]

Как известно, широкое применение для исследования свойств воды находит метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР) на ядрах атомов водорода и кислорода О), имеющих ненулевой спин. Этот метод часто применяют для изучения состояния и свойств воды в пористых телах. Однако при этом возникают трудности интерпретации получаемых данных, что связано с существенным влиянием процессов, обусловленных гетерогенностью системы, наличием тонкодисперсной твердой фазы. Только правильный учет всех обсуждаемых в первом разделе многочисленных мешающих факторов позволяет получать надежную информацию о свойствах связанной воды толщине граничных слоев, параметрах ориентационного порядка и подвижности молекул. Обсуждается также и ряд еще нерешенных задач спектроскопии ЯМР. [c.228]

Слой Параметры ячейки слоя, A Уа Yi. Ус [c.19]

Определение параметров моделей перемешивания в проточных кипящих слоях. Параметры моделей перемешивания находят сопоставлением стационарных или нестационарных полей концентраций трассеров с расчетными. [c.52]

Поток с коротким байпасом может возникнуть в неоднородном ПС при высоких скоростях ожижающего агента, когда значительная доля газа проходит (рис. 8.22, 6) через ПС с высокой скоростью в виде пузырей, причем в простейшем случае газ в пузырях совсем не контактирует с твердыми псевдоожи-женными частицами в слое. Параметром модели здесь будет доля газа, проходящего через РЗ (т. е. через ПС) без контакта с твердой фазой (например, с катализатором). В более сложных случаях (они ближе к реальной ситуации) приходится вводить еще один параметр, учитывая также интенсивность обмена газом между пузырями и основным потоком ожижающего агента в ПС. [c.642]

Быстрые нестационарные движения мелких частиц в кипящем слое приводят к сильной турбулизации газового потока и к весьма интенсивному перемешиванию. Тем самым обеспечивается как высокая скорость диффузии к поверхности взвешенных частиц слоя, так и однородность температуры и химического состава газа по всему объему слоя. С первым обстоятельством связана практическая ценность псевдоожиженного слоя он является мощным средством интенсификации всех гетерогенных процессов. Второе обстоятельство облегчает расчеты процессов, осуществляемых в кипящем слое параметры, характеризующие состояние газа (температура и концентрации всех веществ), могут считаться постоянными по всему объему слоя. Нет необходимости рассматривать пространственные распределения этих величин — каждая из них может быть описана одним значением для всего слоя. Таким образом псевдоожиженный слой является хорошим приближением к идеализированному предельному случаю реактора идеального смешения ,— или гомогенной реакционной зоны ,— о котором речь будет идти ниже. [c.46]

Итак, математический анализ подтверждает, что для псевдоожиженного слоя параметром, аналогичным температуре капельной жидкости, является скорость ожижающего агента. Иными словами, для капельной жидкости характерно поле температур, а для псевдоожиженного слоя — поле скоростей ожижающего агента. [c.368]

Для промежуточной области, в которой проводится подавляющее большинство процессов в псевдоожиженном слое, параметром, характеризующим концентрационное поле, может явиться коэффициент полезного действия аппарата с промежуточным режимом или так называемый концентрационный к. п. д. [c.607]

ИХ структура соответствует структуре зародыша. Если решетки зародыша и подложки изоморфны, но параметры решеток несколько отличаются один от другого, то расположение атомов, отложившихся в первом слое зародыша, будет соответствовать (т. е. будет когерентно) расположению атомов на поверхности подложки [59]. Для этого в первом атомном слое параметр решетки Ь должен уменьшиться или увеличиться и сделаться равным а — параметру решетки подложки. Согласно Франку и Ван-дер-Мерве [60], необходимая для этого энергия деформации зависит от квадрата величины [c.238]

Таким образом, результаты измерений [8] в факеле над источником тепла длиной L == 25,4 и 15,3 см показывают, что переход происходит, если это выразить в числах Грасгофа Огд при 6,4-10 и 2,95-10 соответственно. Точно определить положение конца области перехода позволяет сравнение характера изменения температуры на осевой линии факела с зависимостью, рассчитанной для ламинарного течения. После полного разрушения свободного пограничного слоя параметры течения приближаются к значениям, соответствующим турбулентному течению при этом температура на осевой линии факела повсюду становится ниже, чем при ламинарном режиме течения. ПоД действием нелинейных механизмов энергия возмущений передается высокочастотным колебаниям. Затем происходит снижение интенсивности турбулентных пульсаций и размера вихрей. [c.96]

При процессах, осуществляемых в движущемся или в псевдоожиженном слое, к этим параметрам добавляется также отношение катализатор сырье. При процессах в стационарном слое параметром, соответствующим отношению катализатор сырье, является [288] продолжительность рабочего периода за один цикл. Так, например, сокращение продолжительности рабочего периода за цикл на установках со стационарным катализатором влияет [c.22]

Слой Параметр Состав газа >(а= = % 502, 6 = % 02) [c.178]

Слой Параметр Состав газа (а=% ЗОг, Ь = % Ог) [c.178]

Рис. 2-8. График электрического к. п. д. при поглощении энергии в двухслойном полуограниченном теле в зависимости от относительной толщины первого слоя. Параметры слоев кривая 1— ом-см, (а =1,0, ом-см р, = 100 кривая 2 — р = 10- ом-см = = 1,0 р" = 10- ом-см л = 10.

Рис. 2-9. Г рафик os у при поглощении энергии в первом слое двухслойного полуограниченного тела в зависимости от относительной толщины первого слоя. Параметры слоев р =10- олг-сж

Слой Параметр Состав газа (а = % ЗОа, Ъ = % О2) [c.228]

Для определения S-t необходимо уточнить параметры течения. С этой целью выделим в потоке, обтекающем поверхность пены, две характерные зоны (рис. 2.1). Основная зона потока или основной слой представляет собой весь объем продуктов сгорания, сосредоточенный между поверхностями факела и пены. В пределах этого слоя параметры потока в поперечном движению направлении принимаются постоянными и имеющими некоторые средние значения. Примыкающий непосредственно к обтекаемой газовым потоком поверхности пены подслой является переходной зоной, в котором в поперечном направлении по оси У параметры потока от границы подслоя до поверхности пены непрерывно меняются. Как известно, вблизи поверхности пены подобие между тепло-и массо-переносом отсутствует, в связи с чем изменение тепловых характеристик потока осуществляется в тепловом подслое толщиной, а характеристик движения - в вязком или турбулентном подслое толщиной (Гп. Различие между и описывается соотношением д п кп- из которого следует, что в реальном случае, когда Рг < 1, то 8 < к . [c.48]

Теплоперенос в пограничном слое будет описываться другой системой дифференциальных уравнений с граничными условиями на стенке и по другой стороне слоя параметрами газа в турбулентном ядре, определяемыми системой уравнений (11.31). Для пристеночного слоя влияние скорости химической реакции на теплоперенос будет в основном определяться соотношением скоростей химической реакции и диффузионного переноса массы. [c.34]

Предполагается, что при интенсивном перемешивании дисперсной фазы по объему секции псевдоожиженного слоя частицы взаимодействуют со средними по высоте слоя параметрами сушильного агента. [c.167]

Рис. 1.2, Зависимость минимальной скорости сближения дискообразных частиц, обеспечивающей коагуляцию, от прочности адсорбционного слоя. Параметры системы см. в тексте

Прямые измерения различных важных параметров пенных пленок (толщины, капиллярного давления, краевых углов и др.) дают возможность получать информацию о термодинамических и кинетических свойствах пленок (изотермах расклинивающего давления, потенциале диффузной части двойного электрического слоя, параметрах пенного бислоя энергии связи молекул, линейном натяжении и др.). [c.44]

Таким образом, для псевдоожиженного слоя параметром, аналогичным температуре капельной жидкости, является скорость ожижающего агента (при механичесютм псевдоожижении — интенсивность вибрации, перемеширання и т. и.). В связи с этим можно предположить, что некоторые физические свойства псевдоожиженного слоя с увеличением V будут претерпевать такие же изменения, как соответствующие характеристики жидкости с изменением температуры. Рассмотрим в этом аспекте некоторые свойства псевдоожиженных систем и капельных Нхидкостей. [c.476]

Перед использованием в процессе катализатор активируется при температуре 650 С во взвешенном слое. Параметры процесса температура — 560-600 Q давление —0,1 МПа объемная скорость подачи сырья — la)—1200 ч". В за-Еиснмости от вида сырья степень превращения — 45—55%, селективность — 75-86%. [c.409]

Неравновесная фаза со структурой сфалерита (рис. 1.1), известная для нитрида трехвалентного галлия [9], для A1N долгое время не фиксировалась. Одним из первых упоминаний о синтезе ме-тастабильного эпитаксиального -AIN по реакции 4AI TiN —>А1зТ1 + A1N явилась работа [10]. Фаза p-AIN образовьшалась между кубическим TiN и тетрагональными А1зТ1-слоями. Параметр решетки B-AIN определяли в работах [7, 10] он составил 4,399 [7] и 4,38 A [10]. [c.6]

Помимо совпадения зависимостей М = 1 и ) для псевдоожиженного слоя и капельной жидкости, самостоятельный интерес представляет выражение характеристических параметров М и 7, а также критерия Нвпс через физические свойства псевдоожиженной системы (вязкость, объемный вес). Легко видеть, что безразмерный параметр М" представляет собой корень квадратный из величины, обратной критерию Архимеда для псевдожидкости Агцс, причем последний базируется на объемном весе усл. и вязкости 1э псевдоожиженного слоя. Параметр и — это корень квадратный из произведения критерия Фруда на характерный симплекс (уш — усл.)/усл. этот параметр также вычисляется с помощью характеристик псевдожидкости (и, естественно, движущегося в ней тела)—Ыотн., [c.392]

Рассчитать критерий Нуссельта и коэффициент теплообмена ме 1 ду псевдоожиженным слоем, параметры которого соответствуют условпялг из примера IX. 1, и вертикальной трубой, расположенной по оси слоя. [c.261]

Введем предположение о простейшей зависимости степени диссоциации а от усредненного по водному слою параметра упорядоченности воды s, а именно а 1 - s. Тогда можно найти зависимость толщины водного слоя от внешнего осмотического давления, а также критическую точку изотермы набухания, условия равновесия квазикристаллической и ламеллярной фаз, условия ограниченного и неограниченного набухания, фазовый переход при изменении ионнной силы, температуры н давления, условия сосуществования различных квазикрист лических фаз и характер увеличения площади алюмосиликатных пластин глины при набухании. [c.57]

Состав Последовательность блоков Количество анионнБК слоев Параметр с, А [c.586]

Когда нленка одного кристаллического вещества наносится на грань монокристалла другого кристаллического вещества, важно рассчитать параметры, определяющие рост пленки на начальной стадии при заполнениях меньше монослоя. Можно получить информацию об образовании островков, межнлоскостных расстояниях и ориентации пленки относительно решетки носителя и о влиянии на эти характеристики примесей, температуры и скорости роста пленки. Известно, что при энергии электронов до 200 эВ в образовании дифракционной картины участвуют два или три монослоя. Если нри значительно большей средней толщине пленки можно наблюдать дифракционную картину подложки, то это служит доказательством неравномерности роста пленки. Нанример, при медленном отложении серебра путем испарения в вакууме на грани (100) кристалла золота при комнатной температуре ориентированная пленка растет равномерно без образования островков [4]. Постоянные решеток в этом случае различаются между собой только на 0,4%. Однако при отложении меди на поверхности грани (0001) титана она образует дискретные ориентированные кристаллиты с нормальной решеткой меди [14]. С увеличением толщины слоя параметр кристаллической решетки не изменяется. Параметр решетки меди приблизительно па 13% дгеньше, чем титана. При нанесении никеля на грань (111) меди ориентированная нленка никеля наблюдается только при температуре поверхности выше комнатной [10]. Параметр решетки никеля приблизительно на 3% меньше, чем меди. Эти результаты показывают, что равномерность роста пленки зависит от соотношения параметров решеток. [c.277]

На верхней границе пограничного слоя параметры основного течения выходят на постоянньге значения и (2.2.1) превращается в систему с постоянными коэффициентам,и. При это1М асимптотики шести линейно независимых решений системы (2.2.1) имеют вид 2 - ехр (А, /) (/ = 1,. .6), где — собственные векторы, [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология