Форма двойника

Форма двойника, как показано в 3.1, однозначно связана с распределением дислокаций вдоль двойника. Если же известно распределение дислокаций в кристалле, то нетрудно определить смещения и деформации Ь любой точке образца. Вот почему определение размеров и формы клиновидного двойника представляется весьма важным. [c.57]

Важным результатом работы [149], касающимся формы двойника, был вывод о том, что кончик свободного двойникового клина имеет нулевой угол раствора (противоположные границы двойника касаются одна другой на его конце). Аналогичный вывод, естественно, можно сделать [c.58]

Распределение дислокаций вдоль упругого двойника. Получение ин-,формации о плотности распределения дислокаций в скоплении дает возможность восстановить форму двойника, или, другими словами, определить пластическую, зону, возникающую при нагружении. В [219] была предложена и реализована методика, позволившая с большой точностью судить о форме двойника по всей его длине и следить за ее изменением в процессе деформации. Суть ее заключается в восстановлении формы упругого двойника по результатам определения р(х) с помощью избирательного травления. [c.103]

Предложенная методика прецизионного определения формы двойника, несмотря на использование оптического метода наблюдения, позволяет исследовать ее с микроскопической точностью, поскольку расстояния между соседними дислокациями в направлении, перпендикулярном плоскости двойникования, составляет несколько ангстрем. [c.103]

Форма статического упругого двойника по его Интерференционной окраске изучалась в ряде работ [36, 64, 189, 195], Ниже исследуется изменение формы двойника в процессе его движения. Используя выражение [c.125]

Сила 5пов х) зависит от расстояния к х) между границами двойника и отлична от нуля только при малых Н (ж), т. е. в узком участке й вблизи конца двойника. Естественно предположить, что форма двойника на участке вблизи его конца определяется характером поверхностного натяжения и не зависит от приложенных внешних нагрузок. Тогда при определении формы основной части двойника величина 5 ов М приобретает характер, независящей от о (х) заданной функции [c.305]

Как уже отмечалось, йрофиль плоского двойника полностью описывается функцией р(х). Поэтому изучение формы двойника сводится к анализу уравнения, которое получается подстановкой в (3.3) конкретных выражений для сил упругого и неупругого происхождения. [c.57]

Рис. 3.7. Форма двойника у выхода на поверхность кристалла а — поверхность кристалла етободна, б - на поверхности имеется стопор, препятствующий выходу дислокаций при разгрузке

Приведенные результаты, касающиеся формы двойника, можно сравнить с экспериментальными данными, полученными Солдатовым и Старцевым [59] при изучении формы двойников в висмуте. Обнаружено, что если двойник свободно движется по кристаллу, не встречая препятствий, то он имеет форму сильно вытянутого в направлении движения клина с очень тонким концом (рис. 3.9а). Если при движении в глубь кристалла двойник встречает препятствие, в частности препятствие в виде двойниковой прослойки другой ориентации, то рост в длину прекращаегся. Толщина двойника быстро увеличивается, и в носике двойника образуется характерное закругление, по форме напоминающее полуокружность, с которой сопрягаются границы двойника (рис. 3.9 6). Численное дифференцирование экспериментальных данных о толщине двойника по формуле ар(х) -dh dx дало возможность определить функцию р(х). Полученная [c.62]

Хотя оценка (335) весьма приблизительна, ока указьшает, что заключения о форме конца двойника сделаны на пределе справедливости использованной нами макроскопической теории. Более того, поскольку размер имеет полумикроскопический характер, то в эксперименте по изучению макроскопических форм двойника будет наблюдаться профиль, близкий к описьшаемому кривой (3.34). ИменНо такой профиль у клиновидных двойников в а-Ре наблюдался в [188]. Обнаруйфние клюва на конце двойника требует очень большой разрешающей способносте приборов, с помощью которых изучается профиль двойника. Поэтому форма концевой области упругого двойника в кальците исследовалась с помощью электронной микроскопии (подробнее см. гл. 4). [c.70]

В [195] проведено качественное изучение закономерностей образования и изменения формы упругих двойников в кальците по оптическим интерференционным картинам. На основе результатов теории дается качественное объяснение разлишю в длинах и форме двойников, возникающих п1Ж нагружении шарами разного диаметра. Проведены качественные наблюдения гистерезиса при упругом двойниковании. Однако используемая методика не позволила выделить явление в чистом виде в [196] отмечено, что при нагружении шаром без прокладки заметить гистерезис не удается. Детальные исследования гистерезиса были проведены в [189]. Но, как и в прещ>1дущем случае, применение сосредоточенной нагрузки и связанное с этим неконтролируемое изменение условий контакта на поверхности образца не Позволили выделить гистерезис в чистом виде. Солдатовым и Старцевым [59, 197] проведено изучение формы двойниковой прослойки в монокристаллах висмута обнаружены эффекты, предсказанные теорией (подробнее см. гл. 3). [c.89]

В [505] наблюдалось обратимое исчезновение и появление двойииков под воздействием электронного пучка при низкой температуре. Из рис. 9.5—9.7 видно, что не все острые кончики двойников достигают другой двойниковой системы. Такая форма двойника свидетельстеует об его упругом характере под действием внешних напряжений он может либо удлиняться, ливо укорачиваться [83] (см. 3.2). Действительно,в результате термоциклирования, порождающего в анизотропной среде термо упругие напряжения, двойниковая структура мокет перестраиваться, обеспечивая дальнейшую аккомодацию упругой энергии [515]. [c.244]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология