Среда анизотропная

Важное значение для изучения оптических свойств полимеров, проявляющих свою анизотропию и на молекулярном, и на надмолекулярном уровнях, имеет использование явления двойного лучепреломления. В некоторых полимерах пучок света, пройдя через оптически анизотропную среду, распадается на два луча (обыкновенный и необыкновенный), поляризованных в двух взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяющихся с различными скоростями. [c.234]

Допустим, что в мембране одновременно происходят два необратимых и взаимосвязанных процесса, движущие силы которых и Х2. Величина Х1 соответствует движущей силе векторного процесса транспорта -го компонента газовой смеси, в качестве которой принимают отрицательную разность химических потенциалов на границе мембран ( 1 = —Ац,). Сопряженный процесс с движущей силой Ха может быть векторным, как например, перенос у-го компонента, или скалярным, как процессы сорбции и химические превращения. Феноменологическое описание этих процессов идентично, сорбцию можно рассматри-вать как отток массы диффундирующего компонента из аморфной фазы в кристаллическую, где миграция вещества незначительна. В качестве движущей силы скалярного процесса примем химическое сродство Х2=Аг. Заметим, что, согласно принципу Кюри — Пригожина, сопряжение скалярных и векторных процессов при линейных режимах возможно в анизотропных средах (например, в мембранах гетерофазной структуры) или даже в локально-изотропных, но имеющих неоднородное распределение реакционных параметров [1, 5]. [c.17]

ОБОБЩЕННЫЙ ЗАКОН ДАРСИ ДЛЯ АНИЗОТРОПНЫХ СРЕД [c.43]

Если среда анизотропна, то коэффициенты диффузии в различных направлениях не будут одинаковы и второе уравнение Фика примет вид [c.200]

Дано аналитическое описание вязкого трехмерного и одномерного течения неньютоновской жидкости, свойства которой не зависят от времени, в анизотропной сжимаемой пористой среде [c.56]

Для описания фильтрационных течений в анизотропных средах постулируется обобщенный закон Дарси, справедливость которого подтверждена как многочисленными экспериментальными, так и теоретическими исследованиями. Обобщенный закон Дарси имеет следующий вид [c.44]

Физический смысл коэффициента fe, исходя из условий его определения, можно представить как изменение скорости движения частиц жидкости под влиянием неоднородного строения среды. Этот коэффициент характеризует изменение скорости частиц жидкости ири движении их в любом направлении, если принять, что пористая среда анизотропна. [c.202]

Трехмерное пространство Евклида гомогенно, непрерывно, изотропно и бесконечно. В нем нет ни особых точек, а при отсутствии в нем тел — ни меток, ни реперов. Пространство Евклида совмещается само с собою при любых преобразованиях симметрии отражениях в любых плоскостях симметрии, поворотах около любых прямых на любые углы, при трансляциях по любому направлению на отрезки любой длины, включая бесконечно малые переносы. Симметрия пространства Евклида полностью вырождена. Каждая точка пространства Евклида обладает симметрией шара. Сплошная упругая, изотропная среда (например, плексиглас) является примером физического пространства с вырожденной симметрией. Поле ориентированных механических напряжений делает такую среду анизотропной и снимает вырождение. В неоднородном поле напряжений (изгиб, кручение) характер и степень анизотропии меняются от точки к точке. В однородном поле (растяжение, сдвиг) они одинаковы во всех точках среды, симметрия которой в этом случае определяется ее симметрией в одной точке. [c.49]

Флуктуации плотности и концентрации в среднем не нарушают изотропии среды. Анизотропные флуктуации сопровождаются появлением анизотропии диэлектрической проницаемости. В этом случае компоненты симметричного тензора Ае,- не равны нулю [c.147]

Линейно-поляризованный пучок, проходящий через среду, можно рассматривать как состоящий из двух поляризованных по кругу компонент. когерентных, но имеющих противоположное направление вращения вектора (правая и левая волны). Когда свет выходит из среды, эти две компоненты складываются и вновь образуется линейно-поляризованный пучок. Однако если среда анизотропна, выходящий пучок не идентичен исходному, поскольку в такой среде показатель преломления для право- и левополяризованного света различен. Другими словами, скорость распространения этих пучков неодинакова, что приводит к несовпадению по фазе при выходе из среды. Поэтому для результирующего пучка плоскость поляризации повернута по отношению к входящему пучку. [c.231]

Так, кристаллическая среда анизотропна, т. е. ее векторные характеристики в любой точке, вообще говоря, не одинаковы по величине в разных направлениях. В то же время эта среда оказывается однородной почти при любых способах исследования [c.11]

Таким образом, закон Дарси является частным случаем более общего соотношения (2.23). Это обстоятельство и доказывает, что соотношение (2.23) является естественным обобщением закона Дарси на случай анизотропных сред. [c.45]

Величина К называется направленной проницаемостью, а величина Л-направленным фильтрационным сопротивлением. В качестве характеристик проницаемости в анизотропных средах можно использовать как направленную проницаемость К, так и величину, обратную направленному фильтрационному сопротивлению, т. е. 1/Л. [c.47]

Отметим еще раз, что это утверждение справедливо для изотропных фаз. В анизотропных средах векторы скорости фильтрации и градиента давления могут не совпадать (см. гл. 2). [c.30]

Проходящий через любую среду свет претерпевает ряд изменений меняется его интенсивность, спектральный состав, состояние поляризации. Изменение скорости, длины и направления светового луча происходит на поверхностях вхождения света в среду н выхода из нее или в самой среде, если она имеет градиент показателя преломления. Среда называется оптически анизотропной, если параметры светового луча зависят от направления распространения света в среде или ориентации плоскости колебаний электрического вектора относительно среды. [c.254]

При термических способах дробления производится местный нагрев анизотропной среды куска твердого материала. Возникающие при этом внутренние напряжения приводят к разрушению. Зона прогрева, таким образом, выполняет роль своеобразного теплового клина. Источниками тепла для местного нагрева могут быть электрическая дуга, сильно экзотермические реакции сгорания (железа в кислороде, алюминогерми-ческие), высокотемпературные газовые струи из реактивной горелки, высокотемпературная плазменная струя, лазерный луч. [c.702]

Первое предположение — обычное для физики реакторов. Вопросы, связанные с негомогенностью и анизотропностью сред в микромасштабах, весьма специальные и в этой книге не рассматриваются. [c.250]

Термообработка тяжелых смол пиролиза при температурах 350°С и выше приводит к образованию высокомолекулярных соединений (карбенов), обладающих ограниченной растворимостью в более низкомолекулярной изотропной части реакционной среды и выделяющихся из нее в виде оптически анизотропной жидкой фазы [147]. [c.132]

Растворяющая способность маточной среды определяет стадии образования мезофазы. При этом маточную среду и образующуюся из нее мезофазу можно рассматривать как раствор нематических жидких кристаллов эвтектического состава [2-10]. Д. Брукс и Д. Тейлор [2-6] установили, что пластичные мезо-фазные образования обусловливают формирование анизотропных углеродных структур. [c.40]

Образование мезофазы начинается в объеме изотропной жидкости при 390-400 С. При этом на ультратонких срезах с помощью электронного микроскопа обнаружены мезофазные сферы размером около 0,1 мкм. Их зародыши и первые частицы мезофазы, не видимые под микроскопом, имеют еще меньшие размеры [2-6]. Между температурами Та и (рис. 2-7) образуются нематические жидкие кристаллы. С ростом температуры они необратимо переходят в анизотропный углерод. По-видимому, показанные на диаграмме области изотропного углерода состоят из смешанных структур изотропной и анизотропной. По мере приближения сплава к однокомпонентному состоянию образующийся углерод становится все более изотропным. При соотношениях между мезофазой и изотропной средой не больше 1 1 рост сфер происходит без их слияния. При этом сохраняется сферическая форма частичек, а их диаметр увеличивается до нескольких десятков микрон. [c.46]

Определение интегрального коэффициента проницаемости асимметричных мембран замет о усложняется. Это обусловлено анизотропностью структуры пористой подложки и неопределенностью границы диффузионного слоя (фактически имеется не граница, а область перехода от сплошной матрицы мембраны к пористой). Расчет скорости массопереноса пористых сред анизотропной структуры основан на использовании дифференциальных функций распределения пор, зависящих от координаты [9]. Экспериментальная оценка этих функций трудоемка и ненадежна, поэтому опытные значения Л асимметричных мембран часто относят к условной толщине селективного слоя, полагая сопротивление массопереносу пористой основы пренеб- [c.84]

Если среда изотропна, то из (У.12) вытекает, что /1= аЕй /2= = Уз= 0. Если же среда анизотропна, то из (У.12) следует, что /1= = ац г. 2=021 1 и Jз==azlEl. Возникает не только продольный вектор J = апЕ , но и перпендикулярные к нему Уг= и Уз= [c.403]

Ван де Вюзе [164] рассматривает процесс суспендирования в сосуде с мешалкой в предположении существования изотропной турбулентности. На самом деле в аппарате с мешалкой имеется среда анизотропной турбулентности, так как интенсивность турбулентности в сосуде меняется с удалением от мешалки. Если, однако, сосуд снабжен большим числом малых механических мешалок, то в первом приближении общее турбулентное поле можно считать изотропным (хотя в непосредственной близости к каждой мешалке турбулентное поле будет анизотропным). Примером такого аппарата может служить высокий вертикальный реактор небольшого диаметра, по оси которого расположен вал, снабженный большим числом механических мешалок, находящихся одна над другой. [c.78]

Ряд новых и важных проблем подземной гидродинамики, поставленных практикой (фильтрация неньютоновских жидкостей, термодинамика фильтрационного потока, физико-химическая подземная гидродинамика, законы фильтрации в анизотропных средах), излагается, в основном, по оригинальным статьям и монографиям с единых методических позиций, причем отобраны подходы и методы, прошедшие тщательную аппробацию в учебном процессе и практических приложениях. [c.8]

В зависимости от структурных особенностей и геометрии порового пространства различают однородные и неоднородные, изотропные и анизотропные среды. Анизотропия означает неодинаковость физических или геометрических свойств по различным направлениям (термин происходит от двух древнегреческих слов anisos - неравный и tropos- [c.43]

В обобщенном законе Дарси фильтрационные свойства среды определяются и задаются не одной константой, а в общем случае тремя главными значениями тензора проницаемости или тензора фильтрационных сопротивлений. Это обстоятельство является отражением того факта, что в анизотропных средах векторы скорости фильтрации и градиента давления в общем случае не направлены по одной прямой, а значения проницаемости и фильтрационного сопротивления могут изменяться для различных направлений. Поэтому понятия проницаемости и фильтрационного сопротивления, как скалярных характеристик среды, нуждаются в обобщении на случай анизотропных сред. Проницаемость для анизотропных сред определяется как тензорное свойство в заданном направлении. Понятие тензорного свойства в заданном направлении для тензора kjj определяется следующим образом если физические свойства среды задаются тензором второго ранга и справедливы уравнения (2.23), то под величиной К, характеризующей тензорное свойство в заданном направлении, понимают отношение проекции вектора-TIW на это направление к длине вектора gradp, направление которого совмещено с заданным (рис. 2.4). Из данного определения величины К непосредственно следует и вид его аналитического выражения [c.46]

Трехмерные модели, описывающие пространство пор также весьма многочисленны. Наиболее распространены сети трубок, аналогичные двумерным сетям Фотта. Основные различия между ними проанализированы в работе [27]. Модели трубок с большими координационными числами могут использоваться для получения распределения связности сети или моделей анизотропных сред исключением части трубок по определенной программе. В этих моделях размеры и форма узлов и ветвей пористого пространства либо оговариваются [28], например для определения изотерм адсорбции или потока вязкой среды, либо не имеют значения и модель рассматривается как топологическая сеть со взвешенными ветвями [29]. [c.130]

Реальные материалы могут быть оптически анизотропными и неоднородными. Оптическая неоднородность сред обусловлена сложной зависимостью диэлектрической проницаемости от пространственных координат. Опт>1ческие свойства дисперсных систем определяются совокупностью четырех факторов рассеянием света на отдельных частицах (рассеивателях), когерентным электромагнитным взаимодействием рассеивателей, интерференцией рассеянного света и некогерентным взаимным облучением частиц рассеянным ими светом [30]. [c.40]

Направление плотности теплового потока совпадает с направлением темпера1урного градиента, взятого с обратным знаком, есл1 коэффициент теплопроводности не зависит от направления, как это имеет место для анизотропной среды, такой, как кристаллы или дерево. [c.215]

Рассмотрим задачу в следующей постановке. Слой изолирующего материала толщиной находится в равновесии с излучением. Полагается, что материал. цолжен быть серым, анизотропно рассеивающим, поглощающим и испускающим с коэффициентом поглощения к= кa+кs. При наличии радиационного равновесия серой среды (dqJfldг—Q) отсутствует необходимость различать изотропное рассеяние и поглощение с последующим испусканием. Ограничивающие стенки считаются черными. Как и для канала с теплоизолированными стенками, условие для степеней черноты нечерных поверхностей устанавливаются добавлением поверхностных сопротивлений (1—г ) 81 и (1—Е2)/е.2 к сопротивлению изоляции 1/ Г7-2, б, как это записано в уравнении (59) 2,9,3. Оптическая глубина (=К2 отсчитывается от одной из стенок и изменяется от О до t,=кL. [c.504]

Обсуждавшиеся выше выражения получены для ке-рассеиваюш,ей среды. Однако для серой среды, изотропно рассеивающей и находящейся в равновесии с излучением, видно, что альбедо однократного рассеяния не вносит осложнений (так же как не вносит осложнений степень черноты полностью диффузной серой адиабатной стенки) и Кц заменяется коэффициентам ослабления к +к . Для песерного анизотропного рассеяния ситуация не столь проста, однако в качестве [фиближения можно воспользоваться заменой kg на двунаправленный коэффициент рассеяния усредненный с массой 1— os 0. [c.505]

Придавая значительную роль в устойчивости стенок скважины напряженному состоянию, возникающему вокруг нробуренной скважины за счет горного давления, исследователи исходят из закономерностей механики сплошной среды. К сплошным средам в большей мере относятся известняки, изверженные горные породы и др. Глинистые породы, как известно, обладают выраженной анизотропностью даже в микрообъеме. Элементарные частицы (пакеты), связь между атомами и молекулами в которых носит характер атомной или молекулярной связи, объединяются в первичные частицы вследствие молекулярных сил притяжения, а последние объединяются в агрегаты за счет различных природных цементов. Прочности этих видов связи совершедно не соио-ставимы. друг с другом. В то же время делались и делаются попытки определения прочности глинистых пород в условиях нагружения (одно- или всестороннего сжатия) в отсутствие или в присутствии промывочных жидкостей или их моделей. [c.88]

Изучим теперь вопрос о том, с какими скоростями могут рас-пространятз.ся возмущения в анизотропной среде. Рассмотрим для упрощ( ния однородную изотропную среду с тензором модулей упругости a.jft,, в которой распространяется плоская гармоническая волна — последнее означает, что разыскивается решение системы уравнений двилсепия анизотропной среды [c.24]

Критерии прочности aILlIЗoтpoпныx хрупких тел. Эти критерии используются для оцеики прочности композиционных материалов, моделируемых анизотропными упругими средами (без учета эффектов неодпородиости и вязкоупругости). В современных работах применяется следующая формулировка критериев прочности композиционных материалов [c.90]

Для оценки зависюмости магшггной индукции от напряженности поля чаще пользуются понятием относительной магнитной проницаемости fir, равной (1 + х). Связь между векторами В нН в этом случае выражается как В = [ur] Мо Н, где [и ] - тензор относительной магнитной проницаемости среды. Тензор [ur] учитывает анизотропные свойства среды, т. е. неодинаковость магнитных свойств в разных напраатениях. В изотропной среде [ л] = JU и в = fir / 0 Н, - магнитная постоянная, /jq = 4тг-10" Гн/м. [c.18]

Интенсивные превращения в интервале температур 300-360°С в карбонизуе-мом сырье подтверждаются резким увеличением коксуемости получаемых пеков, а также увеличением выхода дистиллятов и газообразных продуктов. Образование карбеновых и карбоидных структур характеризуется тем, что молекулы асфальтенов вступают в реакции термической дегидрополиконденсации между собой или с молекулами смол и полициклических ароматических углеводородов с образованием высокомолекулярных соединений. Эта реакция может протекать как на поверхности раздела фаз, когда дисперсной фазой являются образующиеся карбеновые и карбоидные структуры, так и в дисперсионной среде. На основании проведенных экспериментов была предложена пос/ едовательность превращений в процессе термолиза остаточного нефтяного сырья. На ранних стадиях термолиза в реакционной массе образуются в основном продукты внутримолекулярного взаимодействия, способные к физическому агрегированию, в большей степени по мере понижения растворяющей способности дисперсионной среды. С увеличением температуры термообработки и времени изотермической выдержки в системе накапливаются высокомолекулярные соединения, обладающие ограниченной растворимостью в более низкомолекулярной части реакционной среды и выделяющиеся из нее в виде анизотропной жидкой фазы, обладающей высокой склонностью к межмолекулярным взаимодействиям. Дальнейшее протекание процесса сопровождается переходом физических связей у образовавшейся фазы в химические, что приводит к образованию новых структур — карбенов и карбоидов. Этот переход не происходит аддитивно с накоплением карбоидов в реакционной массе и носит экстремальный характер. Интенсивный рост содержания карбенов и карбоидов начинается после некоторой, достигнутой в процессе термолиза пороговой концентрации асфальтенов. Изменение параметров процесса позволяет получать пеки из смол пиролиза нефтяного происхождения, существенно различающиеся по содержанию асфальтенов, карбенов, карбоидов, элементному составу, зольности, коксуемости и температурам размягчения. Таким образом, создается возможность регулирования качества получаемых пеков и их подбора при использовании для производства различных углеграфитных материалов. [c.133]

Дисперсная фаза структурированных НДС в ядерной части на определенном этапе представлена газопаровыми пузырьками, капельками изотропной и анизотропной жидкости, кристаллами, ассоциатами и комплексами асфальтосмолистых веществ и других ВМС, кристаллитами углерода. Во многих случаях эти виды ДФ могут находиться в структурированных НДС одновременно. При этом следу ст подчеркнуть, что частицы ДФ данного вида, находящиеся в конденсированном состоянии, могут бьггь представлены органическими соединениями различных классов или относящимися только к одному классу, гомологическому ряду или группе. Так, кристаллическое ядро ДФ может быть образовано парафиновыми, ароматическими или смешанными углеводородами в таких системах как нефть, дистиллятные и остаточные продукты переработки нефти и газа, битумы и пеки, находящиеся при температурах, более низких, чем температура их застывания или стеклования, или сетчатыми ароматическими макромолекулами в графите. Состав, структура, размеры, объемные и поверхностные свойства ядерной части частиц ДФ, конкретный набор и концентрация различных видов ДФ в данной структурированной НДС в процессах получения нефтяного углерода определяются многими факторами природа сырья, температурно-временной режим и давление карбонизации, среда, степень превращения сырья, технологические и аппаратурные особенности процесса, тип и интенсивность внешних энергетических воздействий и т.д. [c.108]

Выше отмечалось, что интенсивность света, рассеянного анизометрической частицей, сильно зависит от ее ориентации. Эффект ориентации наиболее отчетливо выражен в случае стержнеббразных частиц и менее заметен для частиц пластинчатой формы. Например, если стержнеобразная частица ориентирована перпендикулярно плоскости, образуемой падающим лучом и линией наблюдения, то рассеяние будет более интенсивным, чем в отсутствие ее ориентации (т. е. при хаотическом ее вращении). Если же такая частица ориентирована вдоль направления наблюдения, то интенсивность рассеяния света будет намного слабее, чем в отсутствие ее ориентации [см. (2.8) и (2.9) ]. При ориентации частиц возникает в какой-то мере упорядоченная структура, напоминающая кристаллическую. При этом даже если каждая частица, показатель пре ломления которой отличается от показателя преломления среды, в отдельности и не обладает собственной оптической анизотропией, система в целом становится анизотропной и проявляет двойное лучепреломление. Если же, кроме того, вещество частиц само обладает анизотропией, то вызванный этим эффект накладывается на предыдущий. [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология