Жидкость. Внешние силы, действующие на жидкость

Внешние силы,.действующие на жидкость, разделяются на массовые и поверхностные. Массовая сила Q распре-, делена по массе жидкости. Массовая сила, приходящаяся на единицу массы, называется единичной массовой силой д и в общем случае определяется соотношением [c.6]

Жидкость. Внешние силы, действующие на жидкость [c.4]

Результирующая внешних сил, действующих иа жидкость, [c.167]

Для того чтобы связать внешние силы, действующие на контрольный объем, с ускорениями, необходимо записать закон сохранения импульса всей массы жидкости как единого целого [c.174]

Проследим, как изменится математическое описание и структура диаграммы связи, если изображенный на рис. 2.25 криволинейный трубопровод, цо которому движется жидкость, сам участвует в плоскопараллельном движении в плоскости хог со скоростями у,т (О и Уд-т (О В направлении осей z и. х соответственно. Проекции внешних сил, действующих на контрольный объем жидкости в канале, равны [c.173]

При установившемся движении внешние силы, действующие на жидкость, движущуюся по некоторому участку потока, равны геометрической разности количеств движения жидкости, вытекающей из участка и втекающей в него за единицу времени. [c.166]

К внешним силам, действующим на рассматриваемую часть жидкости, относятся силы тяжести, давления на верхнюю и нижнюю торцовые поверхности и реакции со стороны лопастей колеса. [c.87]

Степень открытия клапана определяется равновесием затвора, т. е. равенством сил, действующих на затвор клапана со стороны жидкости, направленных в сторону большего его открытия и внешней силы, препятствующей открытию. Внешняя сила создается обычно пружиной с регулируемой затяжкой, к которой зачастую добавляется дополнительная сила (давление жидкости и пр.), изменяющая закон нагружения клапана. [c.429]

В которой т — масса жидкости выделенного объема — окружная компонента скорости г — радиус сумма моментов внешних сил, действующих на выделенную массу, относительно оси 0. [c.62]

Закон сохранения количества движения применим к жидкости на участке широкого трубопровода от сечения 1-1 до сечения 2-2 (сечение 1-1 в этом случае выбирается несколько правее места стыка трубопроводов различного диаметра). Так как на участке 1-2 к стенкам трубопровода непосредственно примыкает застойная зона, в которой наблюдается интенсивное вихреобразование с возвратным течением, величину касательного напряжения трения Тд на стенке принимают равной нулю. Поэтому секундный импульс внешних сил, действующих на выделенный объем жидкости, будет равен [c.60]

При движении жидкости через рабочее колесо скорости частиц жидкости непрерывно меняют свое направление и величину, а следовательно, на частицы жидкости со стороны лопастей действуют силы. По третьему закону Ньютона, частицы жидкости действуют на лопасти колеса с той же силой, но в обратном направлении. Найдем момент от воздействия потока воды при установившемся движении на лопасти рабочего колеса и соответствующую развиваемую при этом мощность. Для этого воспользуемся теоремой о изменении момента количества движения, согласно которой производная по времени момента количества движения системы материальных точек равна сумме моментов всех внешних сил, действующих на эту систему. [c.86]

АМ—момент всех внешних сил, действующих на частицы жидкости, выделенной части жидкости. Так как поток до рабочего колеса и за ним нерабочий, то можем записать, что для единицы массы [c.87]

Уравнение сохранения импульса. Теоре.ма о сохранении импульса, хорошо известная из общей механики, очень часто применяется в задачах, связанных с установившимся движением жидкости. Согласно этой теореме изменение количества движения массы жидкости в единицу времени равно сумме всех внешних сил, действующих на эту массу. Особенность применения этой [c.16]

В соответствии с этим можно утверждать, что давление жидкости на стенки сосуда, ограничивающего ее объем, может производиться только по нормали в данной точке, ограничивающей ее поверхности и что внешними силами, действующими на данный объем жидкости, могут быть только сжимающие силы. [c.10]

Из механики известно, что изменение в единицу времени момента количества движения равно моменту равнодействующей внешних сил, действующих на систему. Обозначив через G массу жидкости, проходящей через колесо насоса в единицу времени, получим G os — R os aj) = М, где R v. R — внутренний и внешний радиусы колеса (рис. П-8, а). В нашем случае М — вращающий момент, поэтому, если угловая частота вращения колеса равна ш, то мощность, переданная жидкости лопатками колеса при отсутствии потерь, выразится так Ма = где Ят — теоретический напор, создаваемый колесом насоса. Таким образом [c.119]

Сила гидравлического давления, развиваемая насосом, не определяет в полной мере мощности гидравлического пресса, последняя зависит от площади поршня его, так как по принципу Паскаля давление, с которым внешние силы действуют на жидкость, передается ею во все стороны без изменения. Общая мощность пресса будет равна площади поршня, умноженной на давление. Эта мощность выражается в тоннах, и гидравлические этажные прессы, применяемые для формования казеиновых пластин, обладают мощностью от 400 до 600 т. Из этой общей мощности небольшая часть ее расходуется на трение и уравновешивается весом поднимаемого поршня плит и формовочных рам с прессуемым материалом. Для исчисления удельного давления надо общую мощность пресса 5, за вычетом потерь А, разделить на площадь формовочной рамы Р [c.162]

В случае идеальной жидкости момент внешних сил, действующих на жидкость в камере закручивания, равен нулю и течение подчиняется закону сохранения момента количества движения. По мере приближения к оси сопла окружная составляющая скорости возрастает обратно пропорционально радиусу. [c.60]

Случайное тепловое движение маленьких частиц, взвешенных в жидкости, называется броуновским движением. В отсутствии внешних сил, действующих на частицу произвольного размера, частицы имеют одинаковую кинетиче- [c.170]

Поскольку суммарная внешняя сила, действующая на участвующую в движении жидкость, равна нулю, то поток импульса потока должен оставаться постоянным [c.84]

Определим проекцию внешних сил, действующих на жидкость, на ось О—О, находящуюся в пределах контрольной поверхности (см. рис. 1). [c.23]

Рассмотрим медленное (безинерционное) течение жидкости, содержащей твердые частицы. Пусть частицы встречаются в некотором конечном объеме 0,о, ограниченном снаружи замкнутой поверхностью д Хо- Внешние силы, действующие на содержащиеся в Оо частицы, будут совершать работу над жидкостью в Од в том случае, когда частицы находятся в движении. Следовательно, с микроскопической точки зрения скорость изменения работы, совер- [c.53]

Часто в тех задачах, в которых давление не входит непосредственно в граничные условия или входит только в виде гидростатического давления, удобно рассматривать жидкость как невесомую, а к внешним силам, действующим на частицу, добавлять силу Архимеда. [c.19]

Под вязкостью, или внутренним трением жидкости понимают силу сопротивления сдвигу, возникающую при относительном движении двух смежных ее слоев при данной температуре под действием внешних сил. Эта величина зависит не только от химического строения, но и от структуры жидкости. Бернал [1] рассматривает жидкость как однородную нерегулярную систему. Благодаря [c.123]

Различают два вида внешних сил, действующих на элемент объема жидкости,— поверхностные и массовые силы. [c.17]

Струя жидкости сначала дробится на капли, которые под давлением воздушного потока деформируются. Если внешние силы, действующие на каплю, превышают силы поверхностного натяжения жидкости, происходит дальнейшее дробление капли. [c.7]

Дальнейшее рентгенографическое изучение структуры жидкости привело к представлениям об отсутствии в жидкости решетчатой структуры [16], подобной структуре кристаллов. Установлено, что жидкость обладает лишь ближним порядком в расположении молекул [17]. Согласно современным представлениям, жидкое состояние является этапом в непрерывном изменении свойств вещества от полной упорядоченности (идеальный кристалл) к полной беспорядочности (идеальный газ). При этом жидкость сочетает в себе свойства как твердого тела, так и газа. Корнфельд [18] указывает на сходство и различие между жидкостью и твердым телом, проявляющиеся при воздействии на жидкость внешних сил. Медленное действие вызывает ориентацию скачков и направленную текучесть жидкости, а при кратковременном действии больших сил наступает разрушение поверхности жидкости, подобное разрушению кристалла. [c.22]

Равновесные и неравновесные процессы. В химической термодинамике большое значение имеют понятия о равновесном и неравновесном процессе. Равновесным, или квазистатическим, называется процесс, в котором система под влиянием бесконечно малых воздействий со стороны внешней среды или вследствие наличия внутренней бесконечно малой разности в величинах интенсивных параметров бесконечно медленно проходит непрерывный ряд состояний, как угодно мало отличающихся от равновесных. Несколько упрощая, можно сказать, что в равновесном процессе силы, действующие на систему, почти точно уравновешиваются другими силами со стороны системы. Отсюда ясно, что если снять движущие воздействия, процесс прекратится. Если же изменить знак воздействий, начнется обратный процесс. Таким образом, равновесному процессу присуща двусторонность. Другая особенность равновесного процесса — отсутствие потерь энергии на преодоление трения, завихрений потоков в газах и жидкостях. Следовательно, работа, совершаемая системой против внешней среды [c.68]

Объем жидкости, залитой в сосуд, ограничивается твердыми поверхностями — стенками сосуда и свободными поверхностями на границе с другими жидкостями, песмешивающимися с первой, или газами. Действующие на данный объем жидкости силы делят на внешние и внутренние. Внешние силы могут быть поверхностными, которые действуют на поверхностях, ограничивающих объем жидкости, и объемными, распределенными по всему рассматриваемому объему жидкости. Примером поверхностных сил могут служить сила поверхностного натяжения, сила давления на свободную поверхность, силы реакции стенок сосуда, а примером объемных сил — сила тяжести, центробежная сила. [c.26]

Другой особенностью вязкоупругого поведения является восстановление деформации после прекращения действия внешних сил. Такое восстановление может быть полным, частичным или вообще отсутствовать в зависимости от числа Деборы . Восстановление деформации было рассмотрено ранее в связи с явлением разбухания экструдата. Более четко это явление было продемонстрировано Капуром [9]. Снова рассмотрим два одинаковых капилляра типа изображенного на рис. 6.1. Один содержит ньютоновскую жидкость, другой — расплав полимера. Заранее введем в жидкости метки, а затем на короткое время приложим давление. Поведение ньютоновской жидкости соответствует урав-нению (6.2-1). После прекращения [c.138]

В пространстве между концами направляющих лопаток и входными кромками лопастей рабочего колёса (иногда его называют предколесное пространство) жидкость движется свободно, а траекторией частиц являются кривые а — Ь иа рис. 3-1. Важно установить, как при этом изменяется скорость. Выделим на этой траектории элементарную массу т на радиусе г. Используем известный закон механики о моменте количества движения для выделенной массы производная по времени от момента количества движения относительно некоторой оси равна сумме моментов всех внешних сил, действующих на эту массу относительно той же оси. Этот закон представляется формулой [c.62]

Радиальная гидродинамическая компонента силы обозначена через Гидродинамическая сила представляет собой сумму внешней силы, действующей на частицу со стороны обтекающего потока жидкости, который может как приближать частицу к поверхности, так и удалять частицу от нее, и силы вязкого сопротивления слоя жидкости, разделяющего поверхности частицы и цилиндра. Заметим, что сила вязкого сопротивления отрицательна. Через Р обозначена молекулярная сила притяжения Ван-дер-Ваальса. Эта сила направлена по линии, соединяющей центры частицы и кругового сечения цилиндра (линия центров). Поскольку уравнения Навье — Стокса в приближении Озеена линейны, то силы и поля скоростей от этих сил аддитивны. [c.227]

На каплю, помещенную в поле однородной и изотропной турбулентности, действуют следующие силы со стороны внешней жидкости динамический напор Q = kfPeU /2, где — коэффициент, имеющий порядок 0,5 — плотность внешней жидкости и скорость внешней жидкости относительно капли сила вязкого трения F - где — коэффициент вязкости внешней жидкости У= (4ео/ 15лл г) "2 — средняя скорость сдвига о — удельная диссипация энергии Vs = Це/Ре коэффициент кинематической вязкости. Кроме того, на поверхность капли действует сила поверхностного натяжения = IZ/R, где S — коэффициент поверхностного натяжения R — радиус капли. В зависимости от того, какая из внешних сил, действующих на поверхность капли, доминирует, возможны два механизма дробления капли. [c.275]

Рассмотрим теперь, какие свойства тонких жидких слоев были обнаружены. Тонкий слой, возникающий при сближении двух граничных поверхностей, продолжает утончаться. Происходит это путем вытекания жидкости из тонкого слоя к толстым его краям, связанным с объемом жидкости. Какие силы заставляют жидкость вытекать из слоя Следует иметь в виду, что из-за малой толщины слоя течение в нем сильно затруднено. Если толщина его сравнительно велика, значит, действуют внешние силы, прежде всего капиллярное давление вследствие того, что края слоя вогнутые, давление там, по сравнению с плоским слоем, понижено на величину 2у1Я [формула (13)]. Разность давлений в этих двух местах выталкивает жидкость из, слоя. Другими внешними силами могут быть гидростатическое давление, если слой не горизонтален, или силы, под действием которых сближаются коллоидные частицы. [c.100]

Образование аэрозолей связано с наличием внешних сил, действие которых обусловливает д испергирование препаратов. Испарение вешреств осуществляется в любых условиях — над твердым телом или жидкостью всегда присутствует некоторое количество того же вещества в газообразном состоянии [14б . [c.104]

Внешнне силы, действующие на жидкость, можно разделить на массовые и поверхностные. [c.12]

Фактически до сих пор наши рассуждения, касаюш иеся массовых потоков и градиентов концентраций, были до некоторой степени упрошенными. Несомненно, наиболее важный вклад в массовый поток вносит градиент концентрации. Однако известно, что даже в изотермической системе в действительности имеются три механические движухцие силы , которые стремятся вызвать перемещение вещества относительно направления основного движения жидкости 1) градиент концентрации 2) градиент давления 3) внешние силы, действующее неодинаково на разные химически однородные вещества. Для упрощения наших рассуждений в разделах 15.2 и 17.1 вторая и третья из этих сил были приняты пренебрежимо малыми. [c.495]

Вязкотекучее состояние характеризуется способностью полимеров течь под действием внешних сил подобно жидкостям.В отличие от обычных жидкостей вязкость полимеров в этом состоянии высока, поэтому это состояние и называется вязкотекучим. Течение полимеров — необратимая плаотичеокая деформация, обусловленная перемещением макромолекул. [c.57]