Определение феноменологических параметров динамической теории

Феноменологическими параметрами динамической теории являются характеристики сил торможения, действующих на изолированную движущуюся дислокацию в области высоких скоростей движения (вязкое торможение) — константа демпфирования В, в области термоактивируемого преодоления барьеров - энергия активации движения и и активационный объем у. В [250] проведено экспериментальное определение параметров В, и,ук выявление их физической природы. [c.127]

О возмоокности количественного описания основных стадий механического двойникования в дислокационных терминах. Доказательство применимости как статической, так и динамической теории двойника и определение их феноменологических параметров позволяют поставить вопрос о количественном описании основных стадий процесса пластической деформации двойникованием, т.е. о получении зависимости напряжение — деформация 4 для каждой из стадий. Поскольку существование четырех стадий двойникования, согласно [38], приводит к необходимости рассматривать три системы предельных напряжений,то для завершения описания процесса в целом необходимо определить эти напряжения. [c.132]

Так как экспериментальная величина угла ориентации ф, при всех достигнутых на опыте напряжениях сдвига в потоке для низкомолекулярной жидкости остается равной 45°, формулы (7.45), (7.62) или (7.67) в этом случае не могут быть использованы для определения времени релаксации т анизотропии, вызванной потоком. Однако величина т в неявной форме (через гидродинамический параметр) входит также и в выражение для величины двойного лучепреломления (8.1). Как показал Леонто-Еич [17] в развитой им теории светорассеяния и динамического двойного лучепреломления, между динамооптической постоянной [п] и временем релаксации т динамооптического эффекта в жидкости существует феноменологическое соотношение, не зависящее от выбранной молекулярной модели [c.592]

Естественный подход к обобщению идей, объясняющих образование равновесных структур, на неравновесные ситуации состоит в изучении условий, при которых динамические свойства макроск ических систем могут быть описаны потенциальной функцией, играющей роль свободной энергии. Первый ответ на вопрос о том, как происходит самоорганизация в неравновесных системах, был получен в ходе развития линейной термодинамической теории необратимых процессов. Эта теория применима к системам, в которых налагаемые средой связи настолько слабы, что индуцируемые ими термодинамические силы лишь немного отличаются от своих нулевых равновесных значений. При таких условиях между скоростями необратимых процессов и термодинамическими силами существует линейная зависимость. Феноменологические коэффициенты пропорциональности, выражающие эту линейную зависимость, постоянны и удовлет-в()ряют определенным условиям симметрии, известным под названием соотношений взаимности Онсагера, что обеспечивает существование некоторой функции состояния (производства энтропии Р), всюду неотрицательной в пространстве параметров X/ , т. е. [c.27]