Феноменологические теории

Чисто эластическое деформирование механически полностью обратимо и не связано с разрывом цепи или ползучестью. Однако в реальном каучуке, как и в любом вязкоупругом твердом теле, энергетическое и энтропийное упругое деформирование представляет собой вязкое течение. Отсюда следуют релаксация напряжения при постоянной деформации, ползучесть при постоянной нагрузке и диссипация энергии при динамическом воздействии. Поэтому при моделировании макроскопических механических свойств вязкоупругих твердых тел даже в области деформации, где отсутствует сильная переориентация цепей, следует использовать упругие элементы с демпфированием, содержащие пружины (модуль G) и элементы, учитывающие потери в зависимости от скорости деформирования (демпфер, характеризующийся вязкостью ti). Простейшими моделями служат модель Максвелла с пружиной (G) и демпфером (ti), соединенными последовательно, и Фохта—Кельвина с пружиной (С) и демпфером, соединенными параллельно. В модели Максвелла время релаксации равно t = t]/G, а в модели Фохта—Кельвина то же самое время релаксации более точно называется временем запаздывания. В феноменологической теории вязкоупругости [55] механические свойства твердого тела описываются распределением основных вязко-упругих элементов, характеризуемых в основном временами релаксации т,-. Если известны спектры молекулярных времен релаксации Н(1пт), то с их помощью в принципе можно получить модули вязкоупругости [14Ь, 14d, 55]. Зависимый от времени релаксационный модуль сдвига G t) выражается [c.39]

Описание диффузионных процессов на микроскопическом уровне вызывает значительные трудности, связанные со сложностью картины многочастичных взаимодействий. В основном микроскопические и феноменологические теории ограничиваются линейным приближением. Феноменологический подход, являясь более качественным, чем микроскопический, все же дает возможность описать наиболее общие процессы, происходящие в молекулярных растворах. [c.46]

В наиболее общем виде такие явления описываются феноменологической теорией явлений переноса [237, 254]. Процессы переноса относятся к необратимым процессам, в результате которых в системе происходит пространственный перенос импульса, массы, энергии. Этот перенос может осуществляться как в форме направленного течения субстанции (кондук-тивный перенос), из-за макроскопической неоднородности субстанции (конвективный перенос) или вследствие хаотического движения частиц субстанции на микроскопическом уровне (молекулярный перенос). [c.150]

Общая феноменологическая теория термодинамики необратимых процессов постулирует линейную связь между обобщенными потоками С ) и сопряженными им термодинамическими силами (ЛГу) [c.151]

Отметим, что феноменологическая теория описания процесса массовой кристаллизации, рассмотренная выше, соответствует частному случаю, когда можно принять г/я<У" о" >г 0, Пг О, П, 0, что означает пренебрежение импульсом дисперсных частиц, пересекаемых границей выделяемого микрообъема йУ, пренебрежение флюктуационным переносом импульса пульсационного движения в дисперсной и несушей фазах г/а<У" <7 >г 0. [c.127]

Рассмотрим феноменологические теории образования зародышей. [c.277]

Рассмотрим статистическую теорию образования зародышей. Эта теория, развитая Б. В. Дерягиным, более строго выводит формулы для вероятности образования зародышей, нежели чем феноменологические теории образования зародышей независимо от фазового перехода — будь то кристаллизация или кавитация и кипение. В изложении будем пользоваться рассмотрением, проведенным Дерягиным [82, 83]. [c.283]

Конкретный вид этих соотношений определяется законами физико-химической термодинамики, феноменологическими теориями газов и жидких растворов, законами механики твердого тела и деформируемой сплошной среды, электродинамики и т. п. Соот- [c.31]

Ранее было показано, что феноменологическая теория распространения света позволяет при введении комплексного показателя преломления рассматривать два явления вращение плоскости поляризации и кругового дихроизма. Такой же подход возможен и на более глубокой физической основе. Комплексная величина показателя преломления означает, что поляризуемость молекулы является также комплексной величиной. [c.194]

Термодинамика относится к группе феноменологических теорий физики, т. е. к той же группе, в которую входят гидродинамика и электродинамика. Эти теории имеют следующие общие черты [c.9]

Из сказанного уже ясно, что структура термодинамики существенно отличается от остальных феноменологических теорий, и прежде всего тем, что в термодинамике нет производных по времени и по координатам физического пространства, так как чаще всего термодинамические величины в состоянии равновесия не являются функциями пространственных координат. Системы, рассматриваемые в термодинамике, не обязательно должны быть гомогенными (пример, система жидкость — пар). Пространственное расположение гомогенной области не имеет значения. Ситуация несколько меняется, если учитывать влияние внешних полей (гравитационного, электрического и магнитного) или границ раздела. В конце книги ( 53 и 54) будут коротко рассмотрены эти специальные случаи, но основная структура термодинамики при этом не изменится. [c.10]

Отсюда видно, что речь идет о настоящем рас ширении теории. Это расширение и вытекающие из него следствия являются главным содержанием термодинамики Гиббса. В феноменологических теориях такое расширение всегда требует новых эмпирических обоснований. Для этого можно пойти двумя путями. Первая возможность состоит в том, чтобы сначала построить систему аксиом таким образом, чтобы стало возможным введение массы как переменной состояния. Такая попытка была предпринята в последнее [c.67]

Наконец, для термодинамики электрохимических систем имеет значение факт, на который впервые указал Гиббс и в последнее время вновь отметил Гуггенгейм. Разность потенциалов электрических проводников измерима только между средами одинакового химического состава (например, между двумя частями медной проволоки). Напротив, разность потенциалов между двумя проводящими средами различного химического состава (например, между раствором электролита и погруженным в него электродом) не является измеримой величиной. С этим, как будет видно, непосредственно связан тот факт, что химический потенциал отдельных видов ионов нельзя измерить. Причины, которые, несмотря на это, оправдывают использование этой величины в рамках феноменологической теории, будут ясны из следующих параграфов. [c.242]

Таким образом, в основе этой феноменологической теории лежат следующие основные допущения. В любой момент времени системе в целом можно приписать температуру. Это означает, что, во-первых, температура одинакова для всех компонент и, во-вторых, отклонения от равновесной функции распределения пренебрежимо малы. Отсюда следует, что накладываются ограничения на скорости химических реакций - они должны быть достаточно малыми, чтобы химические реакции не нарушали равновесного распределения молекул. [c.205]

СУТЬ ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКОМ ТЕОРИИ [c.27]

Феноменологическая теория распространения света через ве- [c.189]

В чем состоит недостаток феноменологической теории вращения плоскости поляризации линейно поляризованного света [c.225]

При анализе работы термодиффузионных колонн обычно пользуются феноменологической теорией, которая исходит из указанного выше факта, что градиент температур в колонне вызывает градиент концентраций. Работу термодиффузионной колонны в принципе можно сравнить с работой ректификационной колонны. Основное различие, не считая различия в физической природе процессов в обоих случаях, состоит в том, что [c.171]

Задача статистической физики — определение свойств макроскопической системы на основе свойств образующих ее частиц, законов их движения и взаимодействия. В отличие от феноменологической теории, возникшей независимо от атомистических представлений о строении вещества, статистическая физика базируется на этих представлениях и ставит своей целью ответ на вопрос о том, как законы микромира проявляются в наблюдаемом на опыте поведении систем, состоящих из большого числа частиц. [c.5]

Молекулярная теория возбужденных состояний гелия II пока что мало разработана. Развитие получила феноменологическая теория. Экспериментальные сведения о теплоемкости гелия II и ряд других данных позволили Л. Д. Ландау построить функцию, описывающую энергетический спектр возбужденных состояний Е(р) гелия II [66]. График этой функции, полученной в результате исследований рассеяния тепловых нейтронов в жидком Не, представлен на рис. 67, заимствованном из статьи Р. Коули и А. Вудса [74] (см. также [62]). [c.245]

Межслоевая поляризация. Не вся энергия, теряемая, в диэлектриках, обусловлена запаздыванием при ориентации диполей даже те потери, которые соответствуют феноменологической теории, развитой выше, возможны из-за другой причины. Могут быть потери, обусловленные смещением электронов или ионов на макроскопические расстояния. В однородных веществах присутствие таких зарядов вызывает появление тока, возникают миграционные потери, о которых говорилось выше [см. формулу (625)]. В неоднородных веществах, состав которых таков, что проводящие части, входящие в них, не связывают непрерывным образом два электрода, установившийся ток в постоянном поле равен нулю поэтому наличие проводящих областей в веществе не всегда очевидно. Они проявляются, однако, при установлении стационарного состояния и в переменном поле. Заряды движутся через проводящие области и оседают на поверхностях, которые отделяют эти области от непроводящей среды. Поэтому каждая проводящая область в действительности представляет собой,, электрический диполь, момент которого добавляется к моментам, обусловленным поляризацией молекул. По этой причине и введен термин межслоевая поляризация. [c.361]

Следовательно, такой составной диэлектрик ведет себя так, как этого требует феноменологическая теория, учитывающая одно время релаксации (см. выше, а также [1 ]). [c.362]

Феноменологическая теория. Уравнением движения частицы с массой т и зарядом е, на которую действуют возвращающаяся [c.362]

С позиций феноменологической теории под фотоэлектрическим эффектом понимается явление вырывания электронов с поверхности металла при его освеш,ении (рис. 171), т. е. в результате воздействия электромагнитным излучением. Родственным является [c.412]

Феноменологические теории турбулентности [c.298]

Согласно классической феноменологической Теории электричества и магнетизма параметры ец, усредненные во временном смысле, принимаются действительными некомплексными числами. Однако при взаимодействии электромагнитного излучения с веществом, воспринимающим это излучение, протекают быстропеременные во времени процессы, зависящие от концентрации частиц. Эти процессы сопровождаются изменениями электропроводности, плотности тока, образованием двойного электрического слоя и т. д. Отождествляя законы распространения света с законами распространения электромагнитной энергии, заметим, что сущность явлений при воздействии электромагнитной энергии на вещество наиболее полно отражают законы Снеллиуса и Максвелла. [c.75]

В феноменологической теории газовая среда трактуется как материя, сплошь заполняющая пространство или часть пространства с некоторой плотностью р. Количество массы йт 9 объеме (IV будет [c.36]

Выше уже отмечалось, что при обтекании тел газодинамическим потоком диссипативные явления, связанные с вязкостью и теплопроводностью, имеют место в тонком слое газа, образующего фронт ударной волны, и в слое газа малой толщины, называемом пограничным, вблизи поверхности обтекаемого тела. Процессы в самом фронте ударной волны изучались мало. В этом, может быть, и не имеется особо большой надобности, так как ввиду малой толщины слоя, в котором осуществляется само явление удара, его можно трактовать как поверхность разрыва физических величин с выполнением при прохождении газа сквозь эту поверхность законов сохранения массы, импульса и энергии. На основе последних, как мы видели, возможно развить феноменологическую теорию ударных волн, весьма полезную для практических целей. Явления в пограничном слое у поверхности обтекаемого тела нельзя уже оставить без подробного рассмотрения, так как процессы трения и теплообмена всецело обусловлены полями скоростей и температур именно в пограничном слое. В нем же могут происходить и другие, более сложные и весьма важные явления образования отрывающихся от тела вихрей и ударных волн. Поэтому теории пограничного слоя было посвящено большое количество работ, начиная с классических исследований Прандтля и Кармана [52], заложивших основы учения [c.230]

Диффузия относится к процессам переноса. Механизм явления диффузии в жидкостях близок механизму диффузии в твердых телах, но существенно отличается от процессов диффузии в газах. В газах основным является представление о длине свободного пробега, теряющее смысл в жидкостях. Кроме того, сильт взаимодействия между молекулами оказывают сильное влияние на характер их движения. Феноменологическая теория диффузии вводит эмпирический параметр — коэффициент диффузии Z), определяемый свойствами растворителя и растворенного вещества. В микроскопической статистической теории проводится расчет iiToro коэффициента. Связь микроскопического и макроскопического описаний диффузии осуществляется через коэффициент ди( )фузии D. [c.46]

Осуществление процессов переноса сопровождается сопротивлением, которое сосредоточено в областях, примыкающих к поверхностям, через которые такой перенос осуществляется. Эти области принято называть пограничными. Толщина пограничных слоев (8) по масштабу сравнима с масштабами флуктуаций характеристик переносимой субстанции (5 << Ь). В рамках феноменологической теории термодинамики перенос рассматривают как процесс рассасывания флуктуаций [254]. Плотность СИЛ сопротивления переносу в пограничных слоях тем выше, чем толще пограничный слой и чем медленнее развитие процесса в нем. В связи с этим следует согласиться с высказыванием Г. А. Кардашева ...по мере перехода от процессов на макроуровне к процессам на микроуровне масштаб воздействия должен понижаться... [282]. [c.154]

НОЙ формы и др.). Таким образом, сопротивление деформированию носит устойчивый или неустойчивый характер. Устойчивое сопротивление деформированию обычно сопровождается с ростом внешней нагрузки (например, при нагружении монотонно возрастающей силой). Переход из устойчивого в неустойчивое состояние сопровождается снижением интенсивности роста или спадом внешней нагрузки и называется предельным состоянием, а параметры, соответствующие ему, - критическими (критическая сила, деформация, напряжение, энергия). Формы потери устойчивости сопротивления деформации разнообразны, например, переход металла из упругого в пластическое состояние, локализация деформаций (шейко-образование) при растяжении, потеря устойчивости первоначальной формы при действии напряжений сжатия и др. Разрушение нередко происходит при нормальных условиях эксплуатации конструкций, когда в целом металл испытывает макроупругие деформации. Такие разрушения, как правило, реализуются при наличии дефектов и конструктивных концентраторов. Последние вызывают локальные перенапряжения и образование микротрещин. Трещины в металле могут существовать и до эксплуатации конструкции, например, холодные и горячие трещины в сварном соединении. При рабочих нагрузках, вследствие действия временных факторов разрушения, происходит медленный, устойчивый рост исходных трещин и при определенных условиях наступает период неустойчивого (быстрого) распространения и окончательного разрушения. Определение критических параметров неустойчивости росту трещин является основной задачей механики разрушения. Критерии механики разрушения, как и феноменологические теории прочности, постулируются на основании какого-либо силового, деформационного или энергетического параметра К (рис.2.7). Условием неустойчивости тела с трещиной является КЖкр (быстрое распространение трещины). [c.76]

Теоретическое исследование процесса конвективного теплообмена требует надежных данных о гидродинамике потока. Не-замкнутость уравнений Рейнолы1са не позволяет получить точное теоретическое рещение задачи при турбулентном режиме движения жидкости. Это обусловило возникновение и разработку двух фундаментальных направлений в теории турбулентного теплообмена первое - полуэмпирические феноменологические теории, развитые в работах Д. Тейлора, Л. Прандтля, Т. Кармана, А. Н. Колмогорова и др. второе - статистическое описание турбулентности, изложенное в работах Л. Келлера, А. Фридмана, И. Бюргерса, М. Миллионщикова, А. Монина, И. Хинце и др. Однако ни один из этих подходов в настоящее время не позволяет достаточно точно решить задачу гидродинамики турбулентного потока жидкости в каналах сложной геометрической формы ПТА, особенно при сложном трехмерном характере течения в каналах сетчато-поточного типа. [c.357]

Термодинамика как феноменологическая теория имеет дело только с макроскопическими величинами. Эти величины либо определимы только для макроскопической системы (точечная масса не имеет температуры), либо, по крайней мере, структура материи не входит в их определения (в этом смысле постоянная решетки кристалла не является макроскопической величиной). Величины, которыми оперирует термодинамика, уже частично определены в механике, частично в самой термодинамике, в ее основных законах. [c.14]

Автор [8] рассматривает плоскую модель течения в вихревой трубе на основании приближенных решений уравнений Навье — Стокса и предлагает феноменологическую теорию эффекта, которая соответствует основным характеристикам процесса — в приосевой зоне вращение потока близко к квазитвердому, а полная энтальпия меньше начальной. Отмечается также, что большую роль должны играть автоколебательные и акустические явления, сопровождающие работу вихревой трубы. Большое значение придается и трехмерности закрученного потока. [c.25]

Чадвиком [3.6] предложена феноменологическая теория нелинейной термоэластичности резиноподобных материалов для равновесных деформаций. [c.76]

Однако в противоположность ламинарному режиму коэффициент смешения при турбулентном течен1Ш является неизвестной функцией скорости. Следовательно, необходимо уравнение, описывающее турбулентные флуктуации в жидкости. Для этого выдвинуты различные феноменологические теории турбулентности. Перед тем как перейти к рассмотрению этих теорий, следует отметить, что все они далеко не полны и не позволяют объяснить многие явления, сопутствующие турбулентному течению. Тем не менее они полезны для расчета турбулентных течений сдвига (т. е. потоков, в которых существуют градиенты скорости в направлении, перпендикулярном к главному потоку). [c.299]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология