Перенос тепла газом

Конвективный перенос тепла газом, протекающим сквозь [c.93]

Порошково-вакуумная теплоизоляция. Механизм передачи тепла через изоляционное пространство, заполненное порошкообразным материалом, определяется тремя составляющими теплопроводностью газа, теплопроводностью твердых частиц, излучением. Перенос тепла газом можно практически исключить, создав вакуум в пустотах между частицами. Перенос тепла через твердые частицы и -излучением сравнительно невелик поэтому [c.210]

Многослойно-вакуумная теплоизоляция. И.те.ч многократного экранирования была принята в качестве основного принципа при разработке многослойной изоляции. Эта изоляция состоит из чередующихся слоев материалов с высокой отражательной способностью и малой теплопроводностью. В качестве таких материалов чаще всего применяют алюминиевую фольгу и стеклоткань. Прн снижении давления в теплоизолирующем пространстве до 1 10 — 1-10 мм рт. ст. перенос тепла газом резко уменьшается, остается лишь излучение и контактная теплопроводность слоистого материала. Условная теплопроводность многослойной изоляции X зависит от давления (рис. 112). Величина условной теплопроводности снижается примерно в 10 раз по сравнению с вакуумно-порошковой и в 100 раз по сравнению с обычной насыпной теплоизоляцией. [c.212]

Величина температурного градиента определяется обычно условиями работы изолируемого оборудования. Поэтому основной способ уменьшения теплового потока через изоляцию состоит в понижении ее коэффициента теплопроводности. Это стало возможным в первую очередь в результате уменьшения переноса тепла газом прн создании вакуума. [c.8]

В результате существования температурного скачка у граничных стенок перенос тепла газом уменьшается так же, как при [c.12]

Приведенные на рис. 1 опытные кривые по тепловому потоку через воздух между стенками сосуда Дьюара удовлетворительно согласуются с уравнением (12). Коэффициент аккомодации здесь равен 1. Переходная область охватывает диапазон 0,05 < Кп < < 5. В сосудах Дью-ара для жидкого кислорода расстояние между стенками находится в пределах 10—20 мм. В этом случае перенос тепла газом начинает уменьшаться при давлениях ниже 5 н/ж2 и при давлении менее 0,1 н/ж изменяется пропорционально давлению., Для уменьшения переноса тепла теплопроводностью остаточных газов до весьма малой величины (не более 5% [c.13]

При уменьшении давления газа, заполняющего пустоты в дисперсном материале, перенос тепла газом уменьшается и в идеальном случае, при р О полностью отсутствует. В этом случае согласно уравнениям, приведенным в предыдущем разделе, коэффициент теплопроводности дисперсного материала становится равным нулю. В действительности его величина остается довольно заметной даже при отсутствии переноса тепла излучением. Причиной этого является теплообмен между отдельными частицами в местах контакта. Контактный теплообмен тем больше, чем больше сила, прижимающая частицы друг к другу. В обычных условиях этой силой является вес материала. Поэтому измеряемый коэффициент теплопроводности дисперсного материала должен зависеть от его плотности и толщины слоя (в вертикальном направлении). Еще большее влияние может оказывать нагружение материала внешней нагрузкой. Соответствующие закономерности необходимо знать, в частности, для расчетов теплоизоляции с применением вакуума, воспринимающей нагрузку от атмосферного давления. [c.27]

Тепло в изоляционных материалах переносится, в основном, газом, заполняющим пустоты между частицами материала. Перенос тепла газом можно значительно уменьшить и даже практически полностью исключить, откачав газ из изоляционной полости, т. е. создав вакуум в пустотах между частицами. В зависимости от вида изоляционного материала получают в результате вакуумно-порошковую или вакуумно-волокнистую теплоизоляцию. Коэффициент теплопроводности такой изоляции в несколько десятков раз ниже коэффициента теплопроводности обычной (насыпной) изоляции. Благодаря высокой эффективности вакуумно-порошковая теплоизоляция нашла широкое применение в технике низких температур. [c.90]

Перенос тепла газом [c.91]

Проблема может быть решена, если заполнить зазоры между экранами тонкодисперсным теплоизоляционным порошком. При таком сочетании перенос тепла излучением будет задерживаться экранами, а перенос тепла газом резко снизится уже при низком вакууме благодаря наличию тонкодисперсного порошка. Проводимость по твердому телу для таких порошков, как аэрогель и перлитовая пудра, также очень мала. На практике такой вариант изоляции в чистом виде не может быть реализован. Если бы даже и удалось первоначально смонтировать экраны, не допуская контактов между ними путем засыпки порошка, то при вакуумировании и перевозке изделия невозможно было бы избежать частичного перемещения порошка и появления контактов между экранами. Поэтому экраны сначала нужно монтировать с прослойками между ними, т. е. изготовить обычную многослойную изоляцию, после чего заполнить зазоры между слоями порошком. [c.158]

Перенос тепла газами [c.341]

Фиг. 1. Перенос тепла газами при низких давлениях. Величина теплового потока зависит от теплоты адсорбции и релаксационных явлений между газами и поверхностями.

Чтобы объяснить весьма малую теплопроводность стеклянных матов в вакууме, в последующих разделах статьи будут кратко рассмотрены механизмы теплопроводности, теплового излучения и переноса тепла газами в волокнистой структуре. [c.366]

Для подтверждения правильности установленных нами за-коно.мерностей была проведена серия опытов с током газа. Следовало ожидать, что кривые I и 2 (см. рис. 1) при наличии тока газа должны постепенно сблизиться с увеличением его скорости, поскольку определяющим в этих условиях является конвективный перенос тепла. Результаты этой серии опытов представлены на рис. 3. Как видно, с ростом скорости потока кривые для зернистых слоев из материалов с разной теплопроводностью действительно сближаются. Последнее хорошо согласуется с доказанным нами ранее отсутствием влияния Хз на конвективный перенос тепла газами в трубах, заполненных зернистым материалом при значениях Не > 20. [c.147]

КОНВЕКТИВНЫЙ ПЕРЕНОС ТЕПЛА ГАЗАМИ В ПРИСУТСТВИИ ЗЕРНИСТЫХ МАТЕРИАЛОВ [c.149]

Перенос тепла газом может быть практически исключен, если в газоизолирующем пространстве создается вакуум. [c.47]

Теплоперенос теплопроводностью газа в широком диапазоне от атмосферного давления до высокого вакуума определяется отношением длин свободного пробега молекул газа между соударениями друг с другом (Ь) и между соударениями их со стенками твердого тела (/). Расчет переноса тепла газом зависит от правильного подхода к оценке величины I, определяемой структурой диоперсного материала. [c.7]

Основное уравнение (13), характеризующее перенос тепла газом в пористом материале, связывает коэффициент теплопроводности газа, заполняющего поры материала, с критерием Кнудсена. В работах Кистлера и [123] были получены аналогичные уравнения, в которых коэффициент при Кп вместо 2 р равен [c.91]

При рассмотрении экспериментальных данных по конвектив ному переносу тепла газами в присутствии зернистых материалов наблюдаются значительные расхождения между результатами, полученными различными исследователями для переходной области Reg < 1000 1200. представляющей наибольший практический интерес. [c.149]