Коэффициент аккомодации

Таблица 1. Средняя длина свободного пробега Л температура Сатерленда коэффициент теплопроводности и коэффициент аккомодации у для различных газов при комнатной температуре

В уравнении (13) у — коэффициент аккомодации а—средняя длина свободного пробега молекул газа. Так как о обратно пропорциональна давлению газа, то [c.428]

Количество испаряющихся молекул п с учетом коэффициента аккомодации [c.103]

При наличии над поверхностью жидкости какого-либо газа, например испарившейся жидкости, необходимо учитывать взаимодействие молекул, покидающих поверхность капли жидкости с молекулами, находящимися в окружающем поле. В результате такого взаимодействия молекула совершает колебательное движение между поверхностью капли жидкости и молекулами поля. Часть из колеблющихся молекул поглощается жидкостью, что оценивается коэффициентом аккомодации б. [c.102]

Если из общего числа ударов молекул а только при одном молекула поглотится жидкостью, то коэффициент аккомодации [c.102]

Здесь I — коэффициент теплопроводности газа й — диаметр сферы а—средняя длина свободного пробега молекул газа, которую можно получить из (15) у — коэффициент аккомодации е — излучательная способность Тт — среднее логарифмическое абсолютных температур стенки и первого слоя частиц. [c.433]

Л — средняя длина свободного пробега молекул газа Я— радиус частиц у — коэффициент аккомодации. В уравнении (3) учтено, что средняя длина свободного пробега молекул газа, зависящая от давления, превышает зазор между частицами и стенкой в окрестности зоны соприкосновения. В этой зоне теплопроводность газа становится зависящей от давления (рис. 2). Величину Л можно оценить по формуле Сатерленда [c.441]

Коэффициент аккомодации у является функцией молекулярной массы и температуры (см. 2.8.2). Зависимость коэффициентов теплоотдачи от давления представлена для воздуха на рис. 3. Очевидно, что коэффициент теплоотдачи стенки значительно снижается с уменьшением давления. Таким образом, при атмосферном дав- [c.441]

Количество тепла, переносимого молекулами остаточного газа, существенно зависит также от установления. теплового равновесия при столкновениях молекул газа с граничными стенками. При этом степень приближения к равновесию характеризуется коэффициентом аккомодации [c.111]

Для водорода при понижении температуры от 300 до 20 °К коэффициент аккомодации увеличивается от 0,3 до 1 [6]. Для вычисления теплового потока между коаксиальными цилиндрами или концентрическими сферами в случае переноса тепла остаточным газом рекомендуется формула [6, 119] [c.111]

Точные расчеты по этой формуле затрудняются большим разбросом значений коэффициента аккомодации. Однако в изолирующем пространстве обычно стремятся получить такой вакуум, чтобы переноса тепла остаточным газом практически не было. [c.112]

Значение коэффициента аккомодации между твердыми частицами и молекулами газа принимается равным единице. [c.114]

Захват молекул стенкой и последующая реэмиссия приводят к тому, что отраженные молекулы имеют температуру, близкую к температуре стенки. Введем так называемый коэффициент аккомодации [c.137]

Как видим, газы очень малого молекулярного веса (водород и гелий) слабо аккомодируются стенкой все остальные газы имеют коэффициент аккомодации около 0,9 и вьппе. [c.137]

Если влияние диссоциации несущественно, то при дозвуковых скоростях движения газа, когда кинетическая энергия потока относительно мала, коэффициент аккомодации может быть выражен через соответствующие значения температуры [c.138]

Как было указано в 2, коэффициентом аккомодации называется отношение фактического изменения энергии молекул прп пх отражении от стенки к предельно возможному ее изменению, которое имеет место при полной аккомодации молекул, когда температура отраженных молекул равна температуре стенки Ги... Поэтому имеем [c.160]

Уравнение (11.26) выведено в предположении, что испаряющееся в ходе процесса вещество полностью отводится в конденсат. Однако даже в условиях вакуума нельзя избежать как взаимного столкновения испарившихся молекул, так и их столкновения с молекулами остаточных газов. В результате таких столкновений часть испарившихся молекул будет возвращаться обратно в исходную фазу. Это приходится учитывать введением коэффициента аккомодации , который представляет собой долю образующегося конденсата от количества испаряющегося в единицу времени вещества. Кроме того, жид- [c.43]

I — коэффициент пропорциональности, характеризующий поправку на столкновение испарившихся молекул с молекулами остаточных газов, который может быть назван, как и аналогичный коэффициент в уравнении (11.27), коэффициентом аккомодации. [c.102]

Коэффициент аккомодации показывает, какая доля испарившихся молекул перейдет в конденсат и зависит от остаточного давления в дистилляционном пространстве чем ниже остаточное давление, тем значение ближе к единице. Далее, зависит от чистоты (т. е. степени смачиваемости) поверхности конденсатора, который в процессе перегонки обычно покрывается пленкой жидкого конденсата. Когда поверхность конденсатора является чистой, коэффициент аккомодации также приближается к единице. [c.102]

Ряд независимых данных заставляет предполагать, что задержка молекулы на поверхности при физических типах адсорбции происходит почти при каждом ударе о поверхность. Коэффициент аккомодации близок к единице. В этих условиях при широких вариациях значений р и М (для Г=300 К) время, необходимое для заполнения поверхности, может изменяться от 10 до 10 с. В реальных процессах адсорбции поглошение адсорбтива тянется часами, неделями и даже годами. Во многих случаях скорость сорбции резко возрастает с температурой. [c.57]

При выводе уравнения (П-69) принято, что коэффициент аккомодации для обеих фаз одинаковый. Этот коэффициент определяется по уравнению [c.126]

Ur — скорость частиц вблизи стенки Uf, Up — местные скорости жидкости и частиц Z — определяется по уравнению (7.22) z — расстояние вдоль канала а — коэффициент аккомодации, коэффициент поглощения теплового излучения а = q kf T , где Т — температура частиц, осевших на стенке [c.227]

Для справки ниже приводятся значения коэффициентов аккомодации (таблица 2), определенных Видманом [10]. [c.73]

Уравнение (VIII.5.3) показывает, что вязкое сопротивление нронор-цнонально давлению. Прибор, основанный на этом принципе, был разработан Ленгмюром [7] для измерения очень низких давлений. Он основан на измерении силы торможения, оказываемой разреженным газом на висящий диск. Однако прибор должен быть градуирован для каждого отдельного газа, с тем чтобы учесть коэффициент аккомодации а в уравнении (VIII.5.3). Особенность вязкости при низких давлениях заключается в том, что вязкое сонротивление не зависит от расстояния между стенками (пока это расстояние значительно меньше среднего свободного пути). [c.162]

Будут иметься два противоположных потока молекул с определенным изб1.1тком составляющих скорости. Когда а = О (гладкая поверхность), тогда перенос количества движения не происходит и молекулы имеют избыток скорости VI . Для а = 1 (шероховатая поверхность) избыток скорости становится равным избытку скорости плоскостей, а именно О и V соответственно. Коэффициент а называется коэффициентам аккомодации количества движения, и его можно определить экспернмеитально. [c.162]

Значения коэффициента аккомодации по опытам М. К. Баранаева приведены ниже. [c.104]

Как уже указывалось, по И. Лэнгмюру, адсорбция есть процесс, связанный с установлением динамического равновесия адсорб-цият десорбция. Каждый адсорбированный атом или молекула обладает средней продолжительностью существования на поверхности, зависящей от температуры. Эта величина может варьировать в очень широких пределах от почти бесконечно длительного времени при низких температурах до миллионных долей секунды при 1000—2000°. При адсорбции большое значение имеет также так называемый коэффициент аккомодации [c.104]

Не подлежит сомнению, что металлы, используемые в виде нитей, особенно вольфрам, могут быть получены свободными от загрязнений. Однако если не принимаются специальные меры предосторожности, то металлы не удается сохранить в чистом виде. При этом поглощение примесей из остаточного газа происходит с чрезвычайно большой скоростью даже в наи-<5олее совершенном вакууме, который может быть достигнут. Если для удаления остаточных газов не прибегать к использованию химических связываюш,их агентов ( геттеров ), то нити будут покрываться загрязнениями во время охлаждения после прокаливания, применяемого для очистки. Недавно опубликованная работа Томаса и Шофилда [260], посвященная измерению коэффициентов аккомодации гелия, показала, что даже нити, применявшиеся Робертсом, которые до того времени счи- [c.141]

Дикинс ) определил значения коэффициентов аккомодации для различных газов при их взаимодействии с поверхностью из платины (табл. 12.4). [c.137]

Здесь Тп — температура в невозмущениом набегающем потоке, Тц — температура молекул после отражения от стенки, которая зависит от температуры стенкп Г и коэффициента аккомодации а. [c.160]

Отношение NjNx называется коэффициентом аккомодации или коэффициентом прилипания, который характеризует ту часть от общего числа столкнувшихся с поверхностью молекул, которая при этом адсорбируется поверхностью. [c.38]

Следовательно, поток можно рассматривать как непрерывный поток, когда отношение M/Re пренебрежимо мало. В потоках, для которых значение критерия Рейнольдса в среднем велико, а также велико значение критерия Маха, критерий Кнудсена приобретает такую величину, что им больше нельзя пренебречь, и указывает на наличие эффектов разрежения в потоке. В непрерывном потоке обычное граничное условие на поверхности раздела между газом и твердой поверхностью состоит в том, что газ у поверхности шринимает скорость и температуру поверхности. Одним из более интересных эффектов разрежения газа в потоке является то, что газ, прилегающий к твердой oio-верхности, не принимает скорость и температуру поверхности. Газ на поверхности имеет конечную тангенциальную скорость он скользит вдоль поверхности. Температура газа на поверхности в конечном итоге отлична ог температуры поверхности имеет место скачок между температурами поверхности и прилегающего газа. Эти эффекты связаны с величиной среднего свободного пробега молекул и параметра1ми, называемыми коэффициентами аккомодации и отражения, которые описывают статистическое взаимодействие поверхности и [c.345]

Абсорбция газов (1966) -- [ c.125 , c.126 ]

Диффузия и теплопередача в химической кинетике (1987) -- [ c.55 , c.393 ]

Кинетика образования новой фазы (1986) -- [ c.35 , c.37 ]

Катализ и ингибирование химических реакций (1966) -- [ c.182 , c.219 ]

Адсорбция газов и паров Том 1 (1948) -- [ c.68 ]

Адсорбция газов и паров (1948) -- [ c.68 ]

Вакуумное оборудование и вакуумная техника (1951) -- [ c.18 , c.120 ]

Основы вакуумной техники Издание 4 (1958) -- [ c.43 ]

Введение в физическую химию и кристаллохимию полупроводников (1968) -- [ c.466 ]

Диффузия и теплопередача в химической кинетике Издание 2 (1967) -- [ c.55 , c.393 ]

Массопередача (1982) -- [ c.208 , c.210 , c.211 , c.221 ]

Физическая химия Книга 2 (1962) -- [ c.0 ]

Ламинарный пограничный слой (1962) -- [ c.271 ]

Теплопередача Издание 3 (1975) -- [ c.257 ]

Справочник по физико-техническим основам криогенетики Издание 3 (1985) -- [ c.247 ]

Динамика многофазных сред Часть 1 (1987) -- [ c.88 ]

Основы вакуумной техники (1957) -- [ c.41 ]

Теплопередача (1961) -- [ c.435 ]

Справочник по физико-техническим основам глубокого охлаждения (1963) -- [ c.224 , c.225 ]

Техника низких температур (1962) -- [ c.169 , c.171 , c.172 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология