Влияние локального поля

Как правило, наблюдаются следующие случаи влияния локального поля на ширину линий. [c.334]

Влияние локальных полей на форму спектра проявляется в изменении величины Т2, которая зависит от расстояния между парамагнитными центрами. Если Т1 не слишком велико и не слишком мало. [c.284]

Влияние локальных полей на ширину линий ядерного магнитного резонанса лучше всего выражается через второй момент s, равный [c.493]

Влияние локального поля [c.243]

Изучая протонный резонанс, можно в принципе оценить подвижность белковых групп, в состав которых входят "резонирующие" протоны. Метод ЯМР позволяет изучать определенные виды внутримолекулярного движения в белках. Так, температурные измерения времени Т, в сывороточном альбумине обнаруживают вращения метильных групп с временами Тс Ю с при - 100° наблюдаются более медленные движения Тс 10 с (возможно, осцилляции полипептидной цепи). По времени Тг для протонного резонанса удается определить три характерных диапазона времен Тс. медленное вращение глобулы как целого (тс 10 с), внутренние движения (тс 10 - 10 с), движение внешних наиболее подвижных групп белка (тс Ю с). Метод ЯМР дает важную информацию и о химической структуре молекулы. Она проявляется в результате разного влияния локальных полей соседних ядер на положение полосы резонанса отдельных протонов, занимающих различные места в структуре молекулы. Вследствие этого у разных протонов [c.106]

В магнитном поле умеренной напряженности начинает сказываться эффект приближения намагниченности дисперсной системы к насыщению. Влияние локальных полей при этом слабее, чем следует из формулы (3.9.94). Более точное выражение для намагниченности получается из тех же уравнений, что и формула (3.9.94), но при вычислении величин со50(ЯЯе) и dL с большей точностью — до членов второго порядка малости включительно. Оно имеет следующий вид [c.664]

При наложении на систему внешнего электрического поля Е эффективное локальное поле Е, действующее на данную частицу, будет, как правило, превышать Е на величину, определяемую величиной поляризации окружения частицы. Под влиянием локального поля Е потенциальная энергия заряженной частицы, локализованной в точке Л, будет отличаться от потенциальной энергии частицы в точке В на величину дЬЕст в, где е - угол между направлениями поля и смещения Ь, Относительная населенность состояний А п В будет поэтому меняться до установления нового равновесия. Если дЬЕ намного меньше кТ, то скорость достижения равновесия [16] определяется [c.317]

Таким образом, реальные магнитные ядра, окруженные электронами, испытывают действие не приложенного внешнего поля Нд, а находятся под влиянием локального поля связаиВого с внешним полем соотношением [c.56]

Если все элементарные магнитные моменты, составляюшие суммарную намагниченность, находятся в одинаковом магнитном поле и их х-компоненты вначале ориентированы в одном направлении, то частоты и фазы прецессии каждого из них будут одинаковыми. В действительности каждый из элементарных магнитных моментов испытывает воздействие не только постоянного магнитного поля, но и влияние локальных полей, флуктуирующих по величине и направлению [1]. [c.74]

Если парамагнетизм ионов обусловлен не /-, а -электронами, такого удовлетворительного согласия между наблюдаемыми магнитными моментами и магнитными моментами, вычисленными для ионов в газообразном состоянии со связью Расселла — Саундерса, нет. Дело в том, что в отличие от /-электронов в лантанидах неспаренные -электроны недостаточно хорошо экранированы от взаимодействий с локальными полями. Влияние локальных полей, обусловленных соседними атомами, в первом приближении состоит в том, что они нарушают, или погашают , орбитальный вклад в полный магнитный момент. Можно представить, что погашение возникает вследствие несферической симметрии орбитального распределения электронов (для незаполненных подоболочек). Электри- [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология