Определение теплопроводности многоатомных газов

Для приближенного определения коэффициента теплопроводности чистого многоатомного газа надо умножить значение коэффициента, вычисленное для одноатомного газа, на фактор Эйкена (IX-6) [c.348]

IX. 3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ [c.495]

В работе, опубликованной в 1962 г. Мэсон и Мончик [10] анализировали строгий метод определения теплопроводности многоатомных газов, основанный на кинетической теории и учитывающий неупругие соударения молекул, при которых имеет место об- мен между внутренней энергией и энергией поступательного / движения. Они применили формальную динамическую теорию Бай Чена и Уленбека [22] и Тэксмена [23]. Поскольку теоретические выражения из двух последних исследований приводят к уравнениям, которые решить почти невозможно, Мэсон и Мончик ввели несколько упрощающих приближений и показали, что если пренебречь концепцией неупругих соударений молекул, получается уравнение (IX. 6) с /в в виде Л1р/)/ц. Затем при рассмотрении процессов неупругих соударений молекул они получили уравнение (IX. 5). Однако если в преобразованном методе Эйкена /п = /г. а /в = МрД/ц., то при применении б лее сложного метода кинетической теории эти коэффициенты становятся равными [c.497]

Резюмируя, можно сказать, что выражение (IX. 12) является лучшим теоретическим уравнением для определения теплопроводности многоатомных газов ). Значения кМ1ц, рассчитанные по этому уравнению (с Zkoh и Zsp 1- 10), обычно находятся между значениями, получаемыми по корреляциям (IX. 7J и (IX. 8). Величина вр несколько мен [ется с температурой см. уравнение (49) в работе [10] , но этим часто пренебрегают. Уравнение (IX. 12) применимо как для полярных, так и неполярных газов, но проверено оно было только на газах простого строения. Судя по современной литературе, можно, однако, предсказать, что это уравнение будет находить все большее применение и соответственно преобразовываться по мере того, как экспериментальные данные будут анализироваться в свете явлений релаксации между составляющи.ми внутренней энергией и энергии поступательного движения ). [c.498]

Номограмма (рис. 10.8, табл. 10,5), предложенная Чангом [21], полезна для быстрого, приблизительного определения теплопроводности при низком давлении. Друг. схему определения теплопроводности рассмотрел Миссенар [117]. В литературе могут быть найдены данные по теплопроводности разреженных газов [20 ] и широкого ряда многоатомных газов [184], [c.432]

Таким образом, для определения теплопроводности газовой смеси при высоком давлении следует использовать корреляцию Стила и Тодоса, как это показано в примере IX. 5. В случае простых смесей неполярных газов при псевдоприведенных температурах ) >1,3 можно рассчитывать на отклонения <5%- Этот метод может быть использован для смесей полярных и/или многоатомных газов, а также при более низких псевдокритических температурах, но при этом следует считаться с возможностью получения значительно больших ошибок. [c.531]

И кг — замороженные коэффициенты теплопроводности (10.9) и (10.1). Масон и Саксена показали, что формула (10.24) дает замечательные результаты при сравнении с экспериментально определенными коэффициентами теплопроводности для большого разнообразия бинарных смесей многоатомных газов при температурах до 688° К. Амдер и Масон ) показали, что формула [c.379]

Для вывода соотношений, определяюш их молекулярный перенос в газах, которые не имеют внутренних степеней свободы лучше всего воспользоваться классическим методом Чепмена — Энскога. Этот метод изложен в работах [10,46], а для смесей газов, состоящих более чем из двух компонентов, в [40, 87, 88 18,46]. Соотношения, полученные с помощью этого метода, могут быть использованы в первом приближении при определении вклада обычной диффузии в диффузионный поток. Однако при учете теплопроводности и термодиффузии в случае многоатомных газов необходимо внести поправки, связанные с учетом диффузионного переноса внутренней энергии и неупругих столкновений между молекулами. Формальная теория, учитывающа5г эти явления для многоатомных газов, была предложена Ван Ченгом и Уленбеком [89], де Боером (неопубликованные результаты) и Таксманом [80] она подробно обсуждается в [90]. Эта теория аналогична методу Чепмена — Энскога, однако в ней рассматривается не только функция распределения поступательной скорости, но и квантовых состояний каждого компонента, что позволяет учесть распределение внутренней энергии. В данном разделе излагаются модификация метода Чепмена — Энскога и последующее развитие этой теории в соответствии с работами [59—62], а затем обсуждаются некоторые приложения.. Используются обозначения, введенные в [60,61,46], а изложение почти совпадает с текстом работы [21]. [c.42]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология