Общие характеристики детекторов излучения

Одна из основных задач детектирования излучений — это восстановление характеристик излучения по сигналам, измеренным на выходах детекторов. Для этого необходимо знать прежде всего общие характеристики детекторов как преобразователей излучения в сигналы. [c.67]

У этих вариантов исполнения сканирующей системы много общего более высокое и, в принципе, близкое быстродействие, большое число независимых измерительных каналов, широкий и однородный рентгеновский веерообразный пучок, охватывающий одновременно все поперечное сечение контролируемого изделия, более простая конструкция электромеханических узлов, еще большее влияние рассеянного излучения и неидентичности детекторов, трудности с калибровкой характеристик измерительных каналов в процессе измерений, большая сложность, а следовательно, стоимость и более низкая надежность и т.п. Но много и технических различий. [c.158]

Данный раздел предназначается для того, чтобы подчеркнуть основные аспекты и характеристики, которые определяют информационное содержание преобразованного сигнала и внутреннего шума. Мы не будем рассматривать детекторы ИК-из-лучения, такие, как болометры, термоэлектрические батареи и т. д. Такие детекторы, или, другими словами, приемники излучения, имеют электрический выход, связанный с общей энергией детектируемых фотонов, и поэтому представляют собой истинные детекторы количества энергии. Ь фотоэлектронных детекторах обнаружение фотона фоточувствительным материалом соответствует освобождению единичного носителя и электронно-дырочной пары, свободно передвигающейся в вакууме пли самом материале. Квантовый выход, или эффективность [c.519]

Наиболее общей характеристикой любого детектора является его функция отклика (ФО). Для детектора, используемого для измерения энергетического спектра частиц, функция отклика С(Е, V) есть плотность распределения вероятности того, что в результате регистрации частицы с энергией Е амплитуда сигнала будет равна V. Экспериментально ФО определяется обычно следующим образом. При фшссированных значениях энергии , измеряют распределение импульсов по амплитудам 0(Е1, У). В таких измерениях используют моноэнергетические источники излучения. Функцию 0(Е,,У) называют формой линии детектора. На рис. 6.2.1 и 6.2.2 приведены два распределения, существенно отличающихся друг от друга. [c.68]

В случае детектирования по подвижности электронов в режиме тока проводимости анализируемые вещества повышают ток разряда и в чистом аргоне. Можно ожидать, что электроноакцепторный газ-свидетель усилит этот эффект. Было выполнено экспериментальное исследование этого метода в целях обнаружения эффекта детектирования в присутствии газа-свидетеля и определения зависимости характеристик детектирования от условий опыта. В экспериментах использовали детектор с асимметрично расположенными электродами. Диаметр камеры составлял 10 мм, анод, выполненный из металлического капилляра, располагали на расстоянии 8 мм от дискового тритиевого источника (катода). В аргоне излучение трития создавало ток насыщения, равный 4-10 а. В чистом аргоне и в смесях Ar-t-3-10 % ССЦ, Аг-I-7,6-10-5о/д ССЦ и Аг + 3,3-10-4% ССЦ определяли вольт-амперные характеристики детектора и зависимости сигнала детектора от напряжения. В качестве анализируемых веществ использовали водород, кислород, азот и метан. Примесь ССЦ вызывает заметное увеличение сигнала детектора (рис. 43). Для водорода, азота и метана получены аналогичные результаты. Оптимальный по напряжению режим детектирования находится в области перехода разряда от режима тока проводимости к режиму тока насыщения. Эта закономерность является общей для данного и электронозахватного методов. [c.178]

Типичная система третьего поколения имеет следующие характеристики число измерительных детекторов в матрице 256 (512), длительность импульса рентгеновского излучения 2 мс, число проекций при 360-фадусном сканировании 720 при общем числе отсчетов 2(4) 10 , рабочая ширина веерного пучка в плоскости слоя 40°, полное время сканирования 10 с. [c.158]