Квантовое число проекции механического момента

Спектральное (и, соответственно, энергетическое) состояние атомов описывают термами, h и si — орбитальное и спиновое квантовые числа, УМ — угловой момент или механический момент количества движения. Взаимодействие УМ незаполненных орбиталей создает спектральные мультиплеты М (дублеты, триплеты и т. д. и — для общности — синглеты). Проекции всех УМ на ось магнитного поля принимают квантованные значения. Посредством векторного сложения находят L = = 5 =Ssi и набор полных (внутренних) квантовых чисел У — L- - S, L- - S — —1, L — S (L > S), что определяет возможные энергии атома. Из полных значений механических УМ получают магнитный момент атома. Мультиплетность спектрального состояния Ai = 25 + 1. [c.163]

Спектральное (и, соответственно, энергетическое) состояние атомов описывают термами, /г и 5 — орбитальное и спиновое квантовые числа, УМ — угловой момент или механический момент количества движения. Взаимодействие УМ незаполненных орбиталей создает спектральные мультиплеты М (дублеты, триплеты и т. д. и — для общности — синглеты). Проекции всех УМ на ось магнитного поля принимают квантованные значения. Посредством векторного сложения находят Ь = [c.163]

Магнитное квантовое число т.1. Определяет возможные значения проекции орбитальных механического и магнитного моментов количества движения электрона на направление оси г или на правление силовых линий магнитного поля (рис. 9). При этом [c.55]

Однако Ши определяющее возможные значения проекций орбитальных механического и магнитного моментов электрона на ось г или направление поля, сохраняет свое физическое истолкование. Магнитное квантовое число принимает значение О, 1, 2, ..., 1. [c.96]

Существуют экспериментальные доказательства того, что частицы обладают собственным механическим моментом (если частица заряжена, то с ненулевым механическим моментом связан и ненулевой собственный магнитный момент). Величина собственного (спинового) момента количества движения равна Ув (в + 1)Й, где спин з — целое (включая нуль) или полуцелое положительное число, определяемое природой частицы. Для большинства элементарных частиц (электроны, протоны, нейтроны и др.) 5 = 1/2 для фотона 5=1 для я - и К-мезонов 8 = 0. Проекция собственного момента количества движения частицы на фиксированную ось г определяется как т Й, где /и, — одно из значений в ряду —5, —5 + 1..... — 1,8. Если з = 1, то возможные значения есть —1 О 1 если 5 = 1/2, то т, может принимать два значения —1/2 и 1/2. Внутреннее состояние частицы данного типа может отличаться по значению переменной Таким образом, полное квантовомеханическое состояние частицы определится заданием волновой функции гр ( с, у, г) и спинового числа т,. Для частицы, движущейся в потенциальном ящике, требуется задать квантовые числа Пх, пу, и спиновую переменную т, — всего четыре переменных. Возможны 28 + 1) состояний с заданной функцией гр (л , у, г), отличающихся по ориентации спина (переменной т ). [c.157]

Механический и магнитный моменты являются векторными величинами. Магнитное квантовое число т определяет проекцию орбитальных механического М и магнитного 1 моментов электрона на некоторое произвольное направление 2 или на направление магнитного поля [c.46]

Проекция орбитального механического момента Р, на ось квантования Z (например, на направление внешнего однородного магнитного поля, см. гл. I) определяется квантовым числом т [c.291]

Значения соответствующих проекций орбитальных моментов квантованы. На рис. 16 показана ориентация вектора орбитального механического момента для пяти -орбиталей относительно оси г. Из рис. 16 видно, что квантовое число т/ характеризует расположение вектора орбитального момента в пространстве. При заданном значении I магнитное квантовое число может иметь 2/ + 1 значений. Тогда для заданного значения главного квантового числа п всего различных состояний будет [c.35]

Магнитный момент системы свя 1ан с полным механическим МКД, пропорциональным у/(/- -1), который может различным об-ра юм ориентироваться в магнитном поле. Проекции МКД на направление поля 2 определяются квантовым числом Л, которое изменяется от —1 до /, принимая 2/+1 значение. Каждому из ни.х отвечает и соответствующая ориентация магнитного момента. Из-за ра 1личия в энергии взаимодействия по-разному ориентированного момента с полем, состояние с данным У расщепляется на 2/- -1 компонентов. Расстояние между двумя уровнями равно g, где ц — фактор спектроскопического расщепления ( г-фактор). Он указывает долю орбитального момента в полном МКД. [c.196]

В качестве простейшего примера выберем ядро водорода — протон. Протон обладает собственным механическим моментом спином 8 и соответствующим собственным магаитным моментом т. Другами словами, протон можно рассматривать, как маленький магнит с северным и южным полюсами. Магнитный момент протона пропорционален его механическому моменту, и их отношение ( гиромагнитное отношение ) s/m, обозначаемое обычно 7, является размерной константой. Значение ядерного магнитного момента протона в определенных единицах (точное значение для нас не важно) равно V2 (так называемое спиновое квантовое число). В магнитном поле т и, соответственно, s могут иметь различные проекции на выбранную ось координат, например, тп и s . Эти величины также квантуются и для протона могут иметь только следующие значения т, = s/t = % г = /2- [c.45]

Соответственно для s-подоболочки имеется одна АО Ц, для / -подоболочки — три АО I I ], для /-подоболо-чки — пять А0 I I I I I, для/- под-оболочки — семьАО I I I I I Спиновое квантовое число т,-. Изучение атомных спектров показало, что трех квантовых чисел недостаточно для описания свойств электронов. Каждый электрон также характеризуется собственным механическим моментом движения, который получил название спина. Проекция спина на ось координат будет равна [c.24]