Измерение температуры плазмы, находящейся в состоянии

Для измерения поглощения обычно используют зону факела, находящуюся несколько выше (иногда на несколько сантиметров) верхней границы внутреннего конуса. В этой зоне температура и газовый состав пламени постоянны и поэтому газовая смесь (плазма) находится в состоянии, близком к термодинамическому или, точнее, локальному термодинамическому равновесию (ЛТР). [c.54]

Так как плазма установки, в которой велись измерения, имела достаточно высокую температуру, то, зная ее приближенное значение, а также концентрацию электронов, можно достаточно точно оценить какая доля всех атомов водорода находится в плазме в состоянии 2 Ф /г. А. Это позволяло перейти от концентрации возбужденных к концентрации нормальных атомов. [c.69]

Концентрации частиц плазмы, находящейся в состоянии ЛТР, могут быть найдены в результате расчета с использованием системы уравнений, включающей уравнение Саха, уравнение Дальтона, условие квазинейтральности и уравнение сохранения начального состава [79, 96]. Для того чтобы убедиться, что в исследуемой плазме условия ЛТР выполняются, следует определить температуры и концентрации различных компонент плазмы. Концентрации частиц на возбужденных уровнях определяются по абсолютным интенсивностям соответствующих спектральных линий (см. уравнение (1.28)). Концентрация частиц в основном состоянии может быть определена либо путем измерения поглощения излучения внешнего источника этими частицами, либо интерферометрическими методами. К сожалению, при заранее неизвестном компонентном составе плазмы последний метод позволяет найти лишь суммарную концентрацию тяжелых частиц в плазме [79]. Применение метода поглощения ограничено чисто техническими трудностями, поскольку большинство резонансных линий атомов и молекул, обычно представляющих интерес для исследователя плазмы, находится в области вакуумного ультрафиолета [78, 80]. [c.30]

Работа источника начинается с ионизации ЭЦР-разрядом специально напускаемого инертного газа. Затем в зависимости от величины коэффициента распыления подача инертного газа либо прекращается, либо уменьшается. В некоторых случаях вместо инертного газа можно использовать пары другого, легко испаряемого металла, полученные вблизи распыляемой пластины. Электронный компонент образующейся плазмы находится в комбинированной ловушке между магнитной пробкой и отрицательно заряженной пластиной. Поток плазмы в установку, который начинает формироваться за счёт ухода электронов в конус потерь, в стационарном состоянии является амби-полярным процессом. Принято считать, что вдоль магнитного поля плазма распространяется с ионно-звуковой скоростью л/Те/М . Достигнута величина плотности эквивалентного ионного тока в потоке плазмы порядка 10 мА/см . СВЧ-разряд был применён и для ионизации паров кальция, полученных обычным испарением [9]. Вероятно, что при таком варианте работы источника температура ионов оказывается низкой ( 1 эВ) в ЭЦР-разряде быстро нагреваются электроны, ионы же приобретают энергию только за счёт электрон-ионных соударений. Сделана попытка ответить на этот вопрос с помощью лазерной спектроскопии [26]. Пока известен только результат измерений в разреженной бариевой плазме — температура ионов при Пг = = 1,5 10 см составила 0,5 эВ. [c.316]

Иа рис. 3 представлены в качестве примера радиальные распределения температуры в плазменной струе азота, измеренные тремя методами, в том числе и с использованием вращательной структуры молекулярных полос N2 и N2 [3]. Видно, что результаты измерений телпюратуры различными методами удовлетворительно согласуются между собой. Это свидетельствует о том, что в указанных условиях плазма находится в состоянии, близкой к ЛТР. [c.399]