Саха уравнение

Наравне с термической ионизацией в нагретом газе происходит интенсивная деионизация — рекомбинация положительных и отрицательных частиц и диффузия их за пределы нагретого объема газа. Так как оба эти процесса протекают тем интенсивнее, чем более ионизирован газ, то между процессами ионизации и деионизации наступает равновесие, характеризуемое степенью ионизации газа х —отношением числа ионов или электронов к полному числу нейтральных молекул в единице объема до ионизации. Зависимость степени ионизации от температуры, давления и рода газа описывается уравнением Саха [c.22]

Рис. 9.14. Изотермы адсорбции нормальных парафинов на цеолите СаХ в координатах уравнения Дубинина-Радушкевича. Температуры ( С) — 200 С, х — 250"С, А — 300 С, — 400°С. Углеводород а — н-октан, б — н-декан, в — н-тридекан, г — н-пентадекан

Чтобы определить состав газа, т. е. найти ре, ри ра при заданных давлении р и температуре Т, необходимо составить систему из трех уравнений уравнения закона действующих масс, уравнения Саха, уравнения электронейтральности (равенства числа положительных зарядов числу отрицательных) и уравнения Дальтона. [c.51]

Константа ионизации, согласно теории Саха [ПО], может быть определена из уравнения [c.173]

Концентрации частиц плазмы, находящейся в состоянии ЛТР, могут быть найдены в результате расчета с использованием системы уравнений, включающей уравнение Саха, уравнение Дальтона, условие квазинейтральности и уравнение сохранения начального состава [79, 96]. Для того чтобы убедиться, что в исследуемой плазме условия ЛТР выполняются, следует определить температуры и концентрации различных компонент плазмы. Концентрации частиц на возбужденных уровнях определяются по абсолютным интенсивностям соответствующих спектральных линий (см. уравнение (1.28)). Концентрация частиц в основном состоянии может быть определена либо путем измерения поглощения излучения внешнего источника этими частицами, либо интерферометрическими методами. К сожалению, при заранее неизвестном компонентном составе плазмы последний метод позволяет найти лишь суммарную концентрацию тяжелых частиц в плазме [79]. Применение метода поглощения ограничено чисто техническими трудностями, поскольку большинство резонансных линий атомов и молекул, обычно представляющих интерес для исследователя плазмы, находится в области вакуумного ультрафиолета [78, 80]. [c.30]

Отношения с к/Ск и Сах)п/У в правой части уравнения ( 1,30) могут быть заменены обозначениями, введенными для уравнения (У1,17) [c.237]

После ТОЧКИ эквивалентности С < сах , тогда из уравнений (185)—(187) следует [c.183]

Сах/Со2< (1—т)2, и тогда уравнение (277) переходит в (292) [c.213]

При сравнении уравнения (300) с уравнением (273) с учетом /Сахвтором этапе осадительного титрования получается такая концентрация Сд+, как будто бы один АУ выпадает из раствора исходной концентрации Сох-1- -1-Соу. [c.214]

Приведем простой пример определения весовой, передаточной и переходной функций для простого химико-технологического объекта, описываемого одним обыкновенным дифференциальным уравнением. Пусть имеется реактор идеального перемешивания (рис. 2.5), в который с объемной скоростью L поступает жидкость с растворенным в ней трассером — веществом, которое химически не взаимодействует с другими веществами и используется при исследовании структуры потоков в аппарате. Обозначим концентрации трассера на входе в аппарат и на выходе из него, соответственно, через Сах(<) и Свых(0, объем жидкости в аппарате — через V. Расход жидкости L будем считать постоянным. [c.73]

Это выражение для h t) можно было получить и непосредственно из уравнения (2.2.82), решая его при Сах(0 = 1- Функция (2.2.86) определяет переходной процесс в реакторе при подаче в момент i = О в реактор жидкости с единичной концентрацией трассера. Стационарное значение концентрации трассера на выходе из реактора, соответствующее постоянной единичной входной концентрации, тоже равно единице, так как [c.75]

Особый интерес представляет оценка температуры дуги. Известно, что столб мощного дугового разряда представляет собой квазистацио-нарную плазму, где температуры электронов, ионов и нейтральных частиц близки. Это тем более справедливо для теплоизолированной мощной дуги и позволяет использовать для оценок уравнение Саха (1-5). [c.122]

Уравнение Саха в форме закона действующих масс может быть записано в виде [c.360]

Следствия из уравнения Саха [c.361]

Элементы с относительно низкими потенциалами ионизации в пламени частично ионизируются. Константа равновесия ионизации для любой температуры рассчитьшается по уравнению Саха (см. раздел 14.2.1). Ионизационное равновесие может быть смещено введением в пламя элемента с низким потенциалом ионизации. Для этой цели, как правило, используют соли калия или цезия. [c.837]

Как видно из рисунка, зависимость 1п Ра от обратной температуры выражается прямой линией для каждой из изученных схем. Это свидетель-ствует о возможности использования уравнения (5) для оценки энергии активации процесса проникания адсорбируемых молекул в микропоры, определяемой по тангенсу угла наклона прямой. Для систем NaX — ТЭБ и СаХ — ТЭБ вычисленные энергии активации соответственно равны 25 и 63 кДж/моль. [c.239]

Прекрасно выполняется уравнение (1) и при адсорбции бензола на силикагеле, цеолите СаХ и различных промышленных активных углях. Простота уравнения (1) и его выполнимость в широком интервале изменения переменных позволяет легко использовать его при решении различных прикладных задач (рекуперация летучих растворителей, очистка газов и т. д.). [c.430]

Интегрируя уравнение (П-292) в пределах начальной Сах и конечной Свых концентрации пыли и эффективного пути капли получим [c.189]

Степень ионизации любого элемента возрастает с увеличением температуры. При атмосферном давлении эта зависимость определяется уравнением Саха [c.79]

Разработаны различные устройства для получения интенсивного первичного ионного пучка. Высокая эффективность достигнута у источника с генерацией электронов [10]. В этом источнике под действием электрических и магнитных полей электроны многократно описывают спираль до соударения с мишенью. Применяют и другие методы получения интенсивного ионного пучка (разряды, ограниченные магнитным полем [11], источники с двумя плазматропами [12] и дуговые источники типа Пеннинга [13]). Плотности бомбардировки мишени достигают 50—200 мт/см в дуговых источниках и на порядок ниже в источниках с генерацией электронов. Типовые источники описаны в разделе IV,В,2 (рис. 8). Относительное число нейтральных частиц и положительных и отрицательных ионов вторичных ионов) можно, по данным Хонига [14], оценить по уравнению Лангмюра — Саха [уравнение (1)]. Температура Т в этом уравнении соответствует локальной температуре, являющейся функцией массы и энергии бомбардирующих ионов,— и эта температура порядка 10 °К. Источники с распылением очень избирательны. Избирательность зависит от значений W — I и А — Измеримое число положительных ионов получено для всех элементов с потенциалом ионизации ниже 10 эв отрицательные иопы получены для всех элементов со сродством к электрону больше 1 эв. Заряженные частицы, образуемые в источнике с 1юппой бомбардировкой, можно изучать пепосредственно на масс-спектрометре. Нейтральные атомы необходимо предварительно ионизировать в ионном источнике стандартного типа с электронным ударом. Естественно, что ионные источники подходят для исследования поверхностей применение этих источников будет рассмотрено в разделе IV,В. [c.325]

При помош,и масс-спектрометра AEI Хониг и Вулстон [17, 77] исследовали возможность применения лазера для получения иопов, нейтральных атомов и электронов, вылетаюш их с твердой поверхности пробы под действием лазерного луча. Светом лазера энергией - 1 дж облучали металлы, полупроводники и спеченные изоляторы. Диаметр зоны воздействия лучом лазера составлял 20—100 мк, глубина 1000 мк. Оказалось, что термоионная эмиссия подчиняется закону Лангмюра — Саха [уравнение (1)] и образуются только однозарядные ионы. Испарившиеся нейтральные соединения ионизировались электронами, получаемыми в низковольтном дуговом разряде. Образованные таким путем иопы состояли из материала мишени и газового фона. Ионные токи составляли 10 а (10 ионов на лазерную вспышку) при этом возникали пространственные заряды, приводящие к расширению большинства линий на фотопластинке. Авторы определили, что соответствующими методами можно обнаружить примеси в пределах 10 %, [c.346]

Кинетика крекинга узких нефтяных фракций изучалась Сахано-вым и Тиличеевым в автоклаве под давлением (126). 13новь образовавшимися продуктами считались газы крекинга и фракции, которые отсутствовали в исходном продукте. Вычисление констант скорости крекинга производилось по кинетическому уравнению для реакции [c.220]

Сахена 1Л. 5-18] проверил это уравнение на бинарных смесях Аг—Не, Не—Хе и других и нашел, что расхождение между опытными и расчетными значениями теплопроводности достигает 5% Для смесей Аг—Не и Аг—Хе и 10% для смеси Не-Хе. [c.254]

Сривастава и Сахена показали также (Л. 5-18], что если величины коэффициентов, входящих в уравнение Васильевой, определить на основании эмпирических данных, то аналогичной формой ее уравнения могут быть описаны не только бинарные, но и тройные смеси одноатомных газов. В этом случае расчетное уравнение будет иметь следующий вид [c.254]

В более поздней работе Мезон и Сахена [Л. 5-20] произвели проверку уравнения Мукенфусса и Кертисса, используя экспериментальные данные по смесям гелия с аргоном, гелия с ксеноном, аргона с гелием и тройной смеси гелий — аргон — ксенон. Они получили значительно большие отклонения, порядка 10%. [c.256]

Умножая обе стороны приведенного выше уравнения на = = V (Са2 — Сах) = У С х — АСач), получаем после преобразований [c.313]

Если нитрилтриуксусная кислота присутствует в избытке, то предшествующая электрохимической стадии химическая реакция протекает по законам реакций первого порядка, и для вычисления константы скорости диссоциации комплекса ка можно использовать выражение Коутецкого [уравнение (33)], в котором следует положить д = ка [ка является функцией концентрации ионов водорода) и а = [Сс1Х ]/1Сс1 + ] = Д сах-[X " ]. Если [Х ] выразить через аналитическую концентрацию нитрилтриуксусной кислоты Сх = [Х ] + [НХ ], причем ее константа диссоциации Ка, = [Н + ] [Х -]/[НХ -], то [Х -] = Ка,Сх/т ] + Ка,)- При работе в буферных растворах с pH 4—б величина [Н + ] значительно превышает [c.345]

Для полимеризации, инициированной термоинициаторами. Палит, Нанди и Саха [31] предложили уравнение, учитывающее передачу цепи через инициатор [c.163]

Дженсен и Пэдли предприняли попытку исследовать элект-тронно-ионную рекомбинацию щелочных металлов вблизи равновесного уровня ионизации. Используя уравнение Саха [177] и полное выражение для прямого и обратного процессов ионизации, они определили константы скоростей ионизации и рекомбинации. Подобные соотношения положены в основу масс-спектрометрических измерений Хейхёста и Сагдена [160] (табл. 3.5). [c.265]

Первые эксперименты этих авторов связаны с фотометрическими измерениями процессов ионизации. Алкемейд [175, 176] обращает внимание на быстрый спад интенсивности резонансного излучения щелочных металлов в процессе ионизации и подавление такой ионизации, которое можно было бы согласовать с уравнением термической ионизации Саха [177] при условии, что в ацетиленовом пламени относительно щелочных ионов существует избыток электронов, концентрация которых уменьшается с высотой сечения факела. Продолжая исследования, Боргерс [178, 179] измерил концентрацию электронов СВЧ-мето-дикой и впервые подтвердил эти выводы для чистого ацетиленового пламени. В случае горения чистой окиси углерода им найден незначительный уровень концентрации электронов, который меньше 10 см . [c.270]

Холландер [180] воспроизвел эксперименты Алкемейда в пламенах окиси углерода, измеряя интенсивность резонансного излучения калия. Распределение концентрации электронов, определенное по уравнению Саха, по высоте пламени изменялось от [c.270]