Приближенные модели растворов

Формальная модель строится относительно легко и в этом случае путем введения понятия активности компонента. Можно представить себе модель, в которой коэффициент активности учитывает все взаимодействия, а затем изменение какого-либо свойства рассчитывается по законам идеальных систем. Напрпмер, давление пара летучего компонента над бинарным раствором может быть найдено следующим образом Р = Р а = и, хотя это уравнение позволяет описать зависимость давления от состава достаточно точно, к пониманию природы раствора такой путь не приблизит нас ни на шаг. [c.101]

В качестве моделей сложных красителей выбираются более простые молекулы, например, модельными соединениями в случае кубовых красителей являются бензофенон и простые производные антрахинона [91—95]. Такие соединения растворяются в модельных органических растворителях, химические свойства которых пытаются приблизить к свойствам волокон. Применение модель- [c.386]

Строение растворов сильных электролитов хорошо описывается моделью ионных облаков или ионных атмосфер (Дебай). Ионная атмосфера представляет собой собрание ионов противоположного знака, стремящихся приблизиться к данному иону. Тепловое движение в растворе этому препятствует и установливается некоторое состояние равновесия, при котором ионная атмосфера получает некоторую плотность. Плотность ионной атмосферы растет при увеличении концентрации и падает при повышении температуры (возмущающее действие). При перемещении иона в,тепловом движении ионная атмосфера оказывает тормозящее действие, так как она должна также пере-меш аться с ним. Особенно сильно взаимодействует ионная атмос< )ера с ионом в электрическом поле, так как направление ее перемещения должно быть противоположным. Взаимодействие ионных атмосфер с ионами уменьшает их активность. [c.203]

Птицын н Эйзнер [15] показали, однако, что в хороших растворителях полимерные цепи не подчиняются гауссовой статистике. Анализ задачи с этой точки зрения показывает, что с отклонением макромолекулярного клубка от гауссова константа Флори уменьшается от 2,84-102 в идеальном (0-растворителе) до 1,67в хорошем растворителе. Экспериментально это нашло подтверждение в работе Кригбау-ма и Карпентера [16 . Таким образом, теория вязкости растворов полимеров Флори оказалась достаточно гибкой, чтобы позволить приблизиться к более строгой реальной модели макромолекулярного клубка. [c.286]

По-видимому, учет внутренней вязкости макромолекул при их растяжении и сжатии потоком, когда напряжения сдвига велики, а также использование молекулярной модели более совершенной, чем упругая гантель, смогли бы приблизить выводы теории к лучшему количественному согласию с эксиерименталь-нымн результатами. Следует заметить, что в области значений р, где анизотропия раствора меняет знак (рис. 8.54), величина двойного лучепреломления с увеличением напряжения сдвига меняется весьма резко. Поэтому экспериментальное изучение инверсии двойного лучепреломления, непосредственно отражающей процесс деформации макромолекул в потоке, может быть использовано как чувствительный метод получения динамических характеристик (упруго-вязких свойств) цепных молекул в разбавленных растворах. В частности, этот метод может оказаться плодотворным для изучения кинетической гибкости (внутренней вязкости) молекулярных цепей. [c.681]