Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Гантели упругой модель

    Грубую оценку для рассматриваемого вида трения можно получить с помощью следующей процедуры. Пусть г есть полное удлинение цепи в модели упругой гантели, а г = <1г/(11 есть производная удлинения по времени. Предположим, что цепь деформируется согласно линейному закону [c.226]

    Гантель — две частицы, связанные упругой силой,— является простейшей моделью, качественно передающей движение частиц, молекул или макромолекул, которые могут деформироваться при движении. [c.120]


    Модель раствора упругих гантелей [c.204]

    В разд. 6.1.2 было рассмотрено влияние внутренних конформационных барьеров на коэффициент трения макромолекулы. В модели упругой гантели для данного расстояния между концами цепи г и скорости изменения этого расстояния dr/dt = силы трения f содержат три различных вклада, описываемые ниже. [c.222]

    Чтобы зарегистрировать влияние сил /. и на наблюдаемые величины, необходимо исследование более тонких вопросов, например изучение времен релаксации клубка. В модели упругой гантели в отсутствие сил внутреннего трения существует лишь одно время релаксации (6.42) [c.223]

    Хотя на первый взгляд упругая гантель представляется слишком примитивной моделью, далекой от истинных свойств цепной молекулы, однако использование ее приводит к результатам, хорошо согласующимся с огромным числом экспериментальных данных. Кроме того, в окончательных формулах теории Куна, подлежащих сравнению с экспериментом, остаются лишь величины, непосредственно определяемые на опыте, тогда как неопределенные модельные параметры (например, X) из них выпадают. Поэтому упругая гантель может рассматриваться как удачно выбранная простая модель, позволяющая хорошо описывать гидродинамическое поведение гибких цепных молекул в растворах. [c.544]

    Модель упругой гантели, рассмотренная в предыдущем параграфе, дает наиболее простой способ описания динамооптических свойств цепных молекул. [c.561]

    Независимо от принятой модели (упругая гантель, субцепь), характеристическая величина [п] двойного лучепреломления во всех теориях оказывается связанной с характеристической вязкостью [т]] универсальным соотношением (7.133), которое оправдывается при всех значениях внутренней вязкости молекул. Напротив, выражение для характеристической величины угла [c.568]

    По данным А. Петерлина [13], использующего при анализе модель макромолекулы в виде упругой гантели, степень распрямления молекулярного клубка <Л >/ при сдвиге пропорциональна 1-ь2р З, а при растяжении пропорциональна 1/(1—2р). Здесь <Ло> — невозмущенный, а — текущий среднеквадратичный радиус инерции клубка р=Фо >т / ЯТ), где Фо — постоянная Флори, равная 2,2- 10 моль , а т — сдвиговое или продольное напряжение. [c.226]

    Модель Куна наиболее проста. В ней истинная цепь заменяется деформируемой (упругой) гантелью, длина которой равна /г и в каждой из двух конечных точек ее приложена гидродинамическая сила, фактически действующая на 1/4 часть молекулярной цепи в растворителе. Гидродинамическое взаимодействие частей цепи теоретически не вычисляется, но оценивается с помощью модельных экспериментов [3]. Рассматривается движение макромолекул лишь в плоскости потока (двумерное движение). [c.459]


    Наконец, использование упрощенной гидродинамической модели — упругой гантели без внутренней вязкости — позволило решить задачу о динамооптических свойствах растворов гибких цепных молекул для широкой области градиентов скорости с учетом не только собственной анизотропии [86] цепей, но также и анизотропии их формы [82, 84, 85], т. е. с использованием всех членов уравнения (XIV-25). [c.460]

    Гидродинамическая модель — упругая гантель. Оптические свойства выражены формулой (XIV-25). Величина двойного лучепреломления определяется выражением [82, 84, 85] [c.461]

    Таким образом, использование более совершенной гидродинамической модели субцепей, приводящее к значительному усложнению математической части задачи, по существу не вносит принципиальных изменений в окончательный результат теории упругой гантели (изменяя лишь величины численных коэффициентов). В то же время математические осложнения затрудняют полное использование оптических свойств макромолекул, весьма ограничивая этим возможности теории. Поэтому, несмотря на кажущуюся примитивность гидродинамической модели Куна, применение ее во многих случаях представляется плодотворным и вполне оправданным. [c.463]

    Это обстоятельство может быть связано как с несовершенством гидродинамической модели молекулы (упругая гантель), так и с проявлением внутренней вязкости, которая не учтена в уравнении (Х1У-26). Поэтому можно думать, что дальнейшие экспериментальные исследования эффекта инверсии знака Ап при больших р окажутся полезными в расширении наших сведений о кинетической жесткости и динамике макромолекул в растворе. [c.502]

    Попытаемся теперь лучше уяснить физический смысл фундамен тального времени т, которое является аналогом первого времени ре лаксации в картине мод. Для этого оказывается очень полезной так называемая модель "упругой гантели" (dumbbell model), введенная Куном [10, 24]. В этой модели, вместо того чтобы следить за пере менными г,. .., задающими положения всех звеньев цепи, пред- [c.201]

    Попытаемся теперь лучше уяснить физический смысл фундаментального времени т, которое является аналогом первого времени релаксации в картине мод. Для этого оказывается очень полезной так называемая модель "упругой гантели" (dumbbell model), введенная Куном [10, 24]. В этой модели, вместо того чтобы следить за переменными г,. .., задающими положения всех звеньев цепи, предлагается сконцентрировать внимание на единственной переменной -расстоянии между концами цепи г = г - г . [c.201]

    По-видимому, учет внутренней вязкости макромолекул при их растяжении и сжатии потоком, когда напряжения сдвига велики, а также использование молекулярной модели более совершенной, чем упругая гантель, смогли бы приблизить выводы теории к лучшему количественному согласию с эксиерименталь-нымн результатами. Следует заметить, что в области значений р, где анизотропия раствора меняет знак (рис. 8.54), величина двойного лучепреломления с увеличением напряжения сдвига меняется весьма резко. Поэтому экспериментальное изучение инверсии двойного лучепреломления, непосредственно отражающей процесс деформации макромолекул в потоке, может быть использовано как чувствительный метод получения динамических характеристик (упруго-вязких свойств) цепных молекул в разбавленных растворах. В частности, этот метод может оказаться плодотворным для изучения кинетической гибкости (внутренней вязкости) молекулярных цепей. [c.681]

    Описанные выше затруднения сказываются на различии между свободно иротекаемыми, частично протекаемыми и непротекаемыми клубками. Поэтому неудивительно, что в теориях двойного лучепреломления в потоке используются идеализированные модели, в которых подчеркиваются одни и игнорируются другие аспекты картины. Согласно модели В. Куна и Г. Куна [670, 707], макромолекула может быть изображена свободно протекаемой беспорядочной цепью, а ее гидродинамическое поведение достаточно хорошо аппроксимируется упругой гантелью, каждый из шаров которой имеет коэффициент поступательного трения, равный коэффициенту трения четвертой части цепи. Расстояние между шарами регулируется упругими силами и внутренней вязкостью ценной молекулы. Использованное В. Куном и Г. Куном определение внутренней вязкости (согласно которому r равно силе, необходимой для разделения концов цепи с единичной скоростью) позднее критиковалось Серфом [708], который использовал для цепи модель ожерелья и определял внутреннюю вязкость через силу, необходимую для создания разности радиальных компонент векторов скорости Ur двух следующих друг за другом бусинок [c.248]


Смотреть страницы где упоминается термин Гантели упругой модель: [c.130]    [c.223]    [c.225]    [c.228]    [c.119]    [c.225]    [c.228]    [c.177]    [c.543]   
Идеи скейлинга в физике полимеров (1982) -- [ c.0 ]

Идеи скейлинга в физике полимеров (1982) -- [ c.0 ]




ПОИСК







© 2024 chem21.info Реклама на сайте