Кубические ФДС третьего рода

Более обоснованным представляется подход к рассматриваемому вопросу с точки зрения внутренней задачи теплообмена в системе каналов сложной формы. Имеются теоретические решения при Рг ж 1 для каналов с простой формой сечения [64]. Например, при граничных условиях третьего рода получено Nu3. min == 3,7 — для круглого сечения (труба), 3,0 — для квадратного сечения и 2,7 — для сечения, имеющего форму равностороннего треугольника. При граничных условиях второго рода эти величины несколько больше. По мере усложнения формы сечения каналов и увеличения доли угловых зон Nu . тш уменьшается. Для зернистого слоя можно ожидать Ыцэ. min A 2 при условии равномерного распределения газа по сечению слоя, что реально осуществимо только в правильных укладках одинаковых элементов. В работе [65] теоретически получено значение Nua. min = 2,6 для кубической укладки шаров. [c.142]

Тогда ниже точки перехода появится упорядочение, соответствующее неприводимому представлению с номером п. Если у представления п существуют инварианты третьего порядка, то решение = О при = О не является минимумом, так как знак инварианта третьего порядка можно изменить, меняя знаки всех Это означает, что минимум при = О осуществляется конечными значениями 111" Очевидно, этот минимум появляется при >0 и переход происходит скачком фазовый перехо . первого рода). Необходимое условие фазового перехода второго рода в теории Ландау — отсутствие кубических инвариантов у представления п. [c.49]

Незаконченные фазовые переходы первого рода. Третий тип размытых фазовых переходов отличается от только что рассмотренного тем, что в новой структуре, возникающей в результате фазового перехода первого рода, остаются очаги прежней структуры, но уже в виде не отдельных слоев, а объемных образований поперечником в несколько десятков элементарных ячеек. Еще в [12], стр. 310 мы обратили внимание на обнаруженный в [24] факт застревания структуры а-Со в Р-Со после фазового перехода. Как известно ( 1.20—1.24), плотные упаковки кубическая и гексагональная проявляют большое сходство одинаковы координационные числа (12) и плотности упаковок (74%). Можно было бы полагать, что простые вещества, образующие одну из этих структур, легко переходят в другую. Для некоторых металлов это действительно имеет место (никель, кобальт, кальций, скандий, лантан, церий, празеодим), однако для других не наблюдается. Некоторые образуют только кубическую плотную упаковку (медь, серебро, золото, палладий, платина, родий, иридий). Другие — только гексагональную (рутений, осмий, рений, магний). Те простые вещества, в которых такой переход возможен, свидетельствуют о том, что наряду с линиями высокотемпературной фазы сохраняются в широкой области температур ниже и выше точки фазового перехода элементарные ячейки, объединенные в очаги второй фазы, обнаруживаемые рентгеновским анализом. [c.487]

Барий, имеющий среди щелочноземельных металлов самые низкие потенциалы ионизации s-электронов, в связи с обменным взаимодействием р -орбиталей ионов Ва от низких температур до температуры плавления обладает объемноцентрированной кубической структурой, однако при температурах ниже 0° С у бария можно ожидать появление плотной упаковки. Объемноцентрированную кубическую структуру, судя по низким значениям обоих ионизационных потенциалов Тв-электронов, должен иметь и радий. Третий ионизационный потенциал у щелочноземельных металлов, соответствующий отделению одного из электронов с внешней р-оболочки, очень высок, и в кристаллической решетке возможность такого рода ионизации, по-видимому, исключена. На это указывает и отсутствие валентностей выше 2-Ь. [c.218]

Кубические ФДС третьего рода 1. Связь четырехиндексных функций L... с функциями G.... [c.211]

Перейдем к рассмотрению кубических соотношений третьего рода, т. е. соогношений, связывающих четырехиндексные функции О12, р4. Qi23, 4, Qi234> определяемые равенствами (20.45), и импеданс Qi, 2si-Для упрощения выкладок будем считать, что квадратичная нелинейность равна нулю, т. е. что [c.211]

Другая форма кубических ФДС третьего рода. Из полученных выше соотношений нетрудно вывести соотношения, которые связывают четырехиндексные функции Z..., определяемые формулами (20.68), (20.69), а также модифицированные импедансы Z , аз4 (см. (20.7)). Так, из (30), (31) и (33) получаем соотношения для диссипационно-определяемых частей [c.219]

В Р-кубической решётке в первох сфере лежат 6 атомов, во второй—12, в третьей—8, в четвёртой—6, в пятой—24 и т. д. Приняв радиус первой сферы за 1 или, что то же, за 1, находим, что радиусы последующих сфер соответственно равны ] 2, 3, 4, у 5. С соображениями этого рода связаны расчёты энергии решётки (см. 75). [c.124]

Ландау решил в общем виде вопрос о том, какие из НП исходной группы не могут приводить к фазовому переходу второго рода [2]. Как бьшо видно уже из первого раздела данного параграфа, наличие кубических членов в термодинамическом потенциале неизбежно приводит к фазовому переходу первого рода. Следовательно, условие [1], ограничивающее список НП, описывающих фазовый переход второго рода, состоит в требовании, чтобы НП не допускало инвариантов третьего порядка. Поскольку величины третьего порядка, составленные из коэффициентов с, преобразующихся по НП О", сами преобразуются как симметричный куб этого представления, условием отсутствия инвариантов третьего порядка является отсутствие в этом представлении единичного представления группы С. Математически сформулированное условие можно записать в виде [c.15]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология