Модель парных цепочек

МОДЕЛЬ ПАРНЫХ ЦЕПОЧЕК [c.140]

Для модели молекулы в виде длинной зигзагообразной цепочки, нек-рые связи к-рой полярны, где возможно свободное вращение любой части молекулы вокруг каждой связи, как вокруг оси (при сохранении постоянными всех валентных углов), средний квадрат результирующего Д. м. равен, но Г. Эйрингу (1932), сумме квадратов Д. м. полярных связей цепочки плюс всевозможные удвоенные парные произведения атих Д,. м. на произведения косинусов всех углов, на к-рые [c.568]

Выражение для парной корреляционной функции в рассматриваемой одномерной модели также аналогично формуле (4.6) для двумерной модели Изинга. Корреляционная функция ( , Ц1+г) двух спинов, находящихся внутри цепочки, т. е. между I и N — I узлами (чтобы избежать влияния границ, поскольку мы рассматриваем разомкнутую цепочку), и отстоящих друг от друга на расстоянии г порядка единицы, определяется выражением [c.178]

Таким образом, принципиальное отличие модели парных цепочек от модели сцепленных вихревых колец состоит в том, что каждое крыло сбрасывает свое собственное кольцо. Именно эти кольца, независимо от их дальнейшей судьбы, связаны с генерацией аэродинамических сил. Необычный характер течения в спутной струе за телом высших мух был отмечен Дж. Вудом [246]. Измеряя с помощью микротермоанемометра скорость потока в плоскости, параллельной плоскости взмаха на уровне вершины брюшка, он зарегистрировал регулярные всплески скорости за серединой крыла каждой стороны тела. Эти данные ясно указывают на такой же, как у комара-долгоножки, характер вихреобразования в полете на крыле одной стороны замыкается вихревое кольцо, ускоряющее поток через середину размаха. Возможность образования каждым крылом своего кольца рассматривал (правда, в чисто теоретическом плане) [c.143]

Попытаемся с позиции модели парных цепочек представить целостную картину создания сил в ховеринге второго типа. [c.151]

Если хго 0,5, то без большой ошибки в (7) можно пренебречь силами близкодействия и перейти к модели точечных частиц. Последнее позволяет учесть эффект парных корреляций, которым мы выше пренебрегли при Фа =1= О уравнения получаются столь сложными, что их невозможно решить. Для решения поставленной задачи сделаем суперпо-зициопную апроксимацию, но пе в (71), а во втором уравнении цепочки Боголюбова (7з). В результате для симметричного бинарного электролита после довольно сложных преобразований по- [c.92]

Еще одним интересным с теоретической точки зрения типом ограничений являются ограничения на размерность систем. Начиная с самой первой работы по методу МК [25] и до самого последнего времени большое внимание уделялось системам стержней, твердых дисков — т. е. одно-, двухмерных сфер [7, 26], трехмерных сфер [27, 28]. Исследовался и довольно общий случай парно-аддитивного инверсивного потенциала отталкивания (мягкие сферы) [29], твердые кубы [30], сфероцилиндры [31, 32], эллипсоиды [33, 34], наконец, в последнее время — гантелей [35], цепочек [36]. Основной причиной интереса к подобным системам является возможность передать с их помощью важнейшие особенности структуры плотных систем. Как известно, отклонение реального ПМВ от названных моделей служит некоторым параметром малости. Таким образом, развивая теорию возмущений на основе модельных систем, можно значительно приблизиться к системам реальным. Немаловажным фактом является интерес к этим результатам, как к чистому эксперименту , с результатами которого имеет смысл сравнивать выводы менее трудоемких аналитических теорий (см., например, [37—39]). Подчеркнем также и самостоятельный интерес к разнообразной информации о возможностях самого метода МК. Значения максимального шага, длина цепи, число частиц в основной ячейке, характеристики датчиков случайных чисел, наконец, использование различных ансамблей вот то, что удобно осуществлять в рамках простейших расчетных процедур. [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология