Термы двухатомных молекул

В подавляющем большинстве случаев основной терм двухатомной молекулы — это а для гомоядерных молекул Есть и исключения, например [c.198]

Рис. А.23. Электронное основное состояние и вращательно-колебатель-ные термы двухатомной молекулы.

ЭЛЕКТРОННОЕ СТРОЕНИЕ И ТЕРМЫ ДВУХАТОМНЫХ МОЛЕКУЛ [c.40]

Рис. 2.3. Вращательные термы двухатомной молекулы.

Дипольные моменты молекул. ... Электронные термы двухатомных молекул [c.5]

Электронные термы двухатомных молекул [c.668]

Термы двухатомных молекул. ................. [c.5]

Термы двухатомных молекул [c.165]

Соответствие между термами двухатомных молекул и термами [c.32]

G(v), Gg v) — колебательные термы двухатомных молекул 0( 1, Vг, v ,. ..) — колебательные термы многоатомных молекул С(с>2, К) — электронно-колебательный терм линейных молекул Я — гамильтониан I — инверсия центр симметрии I — операция идентичности /, 1 , 1а, 1в, с — моменты инерции [c.193]

Полосы на спектрах, расположенные в диапазоне видимого и ультрафиолетового излучения, возникают в результате взаимодействия вращательных, колебательных и электронных переходов и имеют сложную структуру. На рис. А.23 и А.24 приведена упрощенная схема термов двухатомной молекулы. На рис. А.23 дана схема основного состояния с колебательными и вращательными уровнями энергии. Диссоциированная молекула, атомы которой могут принимать любое количество кинетической энергии, соответствует заштрихованным областям (рис. А.23 и А.24). Вращательные термы приведены в другом, значительно меньшем масштабе. На рис. А.24 показаны аналогичные термы электронных переходов возбужденной молекулы. Полоса электронных переходов состоит из ряда полос, соответствующих различным колебательным переходам, а те в свою очередь имеют тонкую структуру, связанную с вращением молекул. Энергию диссоциации молекулы можно определить, установив частоту, при которой полосатый спектр переходит в сплошной, однако при этом следует учитывать энергию возбуждения образовавшихся атомов. Положение колебательных уровней при электронных переходах в молекуле определяется принципом Франка — Кондона при электронных переходах расстоя- [c.66]

Различные по абсолютной величине значения ог, и определяют собой всевозможные электронные термы двухатомной молекулы. В систематике молекулярных термов приняты обозначения [c.435]

При сближении двух свободных атомов каждый из них попадает в электрическое поле другого спектральные термы каждого атома вследствие эффекта Штарка всё более и более расщепляются спектры обоих атомов всё более и более изменяются. При образовании устойчивой молекулы электронные оболочки образующих её атомов окончательно перестраиваются. Всё же, между электронными термами двухатомной молекулы и термами образовавших её атомов суп1ествует определённое соотношение. Переход атомных термов в молекулярные можно проследить. [c.372]

Полосы в видимой и ультрафиолетовой областях возникают в результате взаимодействия вращательных, колебательных и электронных переходов и имеют очень сложную структуру. На рис. 23 и 24 приведены упрощенные схемы термов двухатомной молекулы. На рис. 23 показано основное состояние с колебательными и вращательными уровнями. Заштрихованная граничная непрерывная область отвечает диссоциированному состоянию, при котором атомы могут иметь любую кинетическую энергию. Вращательные термы приведены в другом, намного меньшем масштабе. На рис. 24 показана аналогичная схема для молекулы, возбужденной в результате электронного перехода. Следовательно, полоса электронного перехода состоит из ряда отдельных полос, соответствующих переходам между разными колебательными уровнями. Последние, кроме того, снова обнаруживают тонкую структуру вследствие вращения. Из места слияния полос можно рассчитать энергию диссоциации молекулы, однако при этом необходимо учитывать энергию [c.80]

Рис. 75. Схема энергетических термов двухатомных молекул элементов II периода (межъядерные расстояния в молекулах даны около формул)

Справочник химика 21

Химия и химическая технология