Частицы, масса

Покажите, что в случае, когда на прямоугольный потенциальный барьер высотой С/о и шириной а падает частица массой т и энергией Е, то для случая Е<11о коэффициент прозрачности В определяется выражением [c.18]

Рассчитайте, с какой скоростью должны двигаться электрон, нейтрон и частица массой 1 г, чтобы соответствующая длина волны де Бройля составляла 0,1 нм. [c.5]

Для системы частиц массы т, движущихся в поле потенциальных сил и, волновое уравнение, известное как уравнение Шредингера [16], имеет вид [c.58]

T. e. здесь отсутствуют тангенциальные компоненты сил лобового сопротивления, действующих на твердые частицы в точках, расположенных на поверхности пузыря. Тангенциальная компонента силы тяжести для одной частицы массой т равна mg sin 0, значит [c.100]

Кинетическая энергия твердых частиц (масса частицы т , средняя скорость в псевдоожиженном слое возрастает с увеличением скорости ожижающего агента 7, так что, по аналогии с выражением (XI,2), можно записать [c.476]

Химический элемент Количество вещества, отвечающее I молю химического элемента (приблизительно 6-10 частиц) Масса 1 моля химического элемента Элемент сера Количество вещества, содержащееся в 1 моле серы при близительно 6-10 атомов серы) 32 г серы [c.18]

Если с помощью (1.23) вычислить значения X для различных объектов, то окажется, что для макрообъектов эти значения исчезающе малы. Так, для частицы массой 1 г, движущейся со скоростью 1 см/с, = 6,6" 10 см. Волновые свойства макрообъектов ни в чем не проявляются. Если длина волны значительно меньше размеров атома (10 см), то невозможно построить дифракционную решетку или какое-либо другое приспособление, позволяющее обнаружить волновую природу частицы. Иное дело — микрочастицы. Так, для электрона, ускоренного потенциалом в 1 В (и = 5,93-10 см/с), Я, = 1,23-10-7 см. [c.18]

Целесообразно определить фактор разделения как отношение движущих сил осаждения одиночной частицы в центрифуге и гравитационном отстойнике. В отстойнике частица осаждается под действием разности ее веса и выталкивающей силы, т. е. движущая сила Ро = тд — где т — масса частицы — масса жидкости, вытесненной частицей —ускорение свободного падения. [c.195]

S надо знать, чему равна величина w. Последняя колоссальна. Даже для совокупности из 10 частиц w имеет порядок Ю . Обычно приходится иметь дело с объектами, содержащими 10 и более частиц (масса 10 атомов железа составляет всего 10- г). Если согласно (2.15) провести логарифмирование, то получатся сравнительно небольшие значения — порядка десятков или сотен Дж/(моль-К). [c.176]

Здесь Qм — скорость поступления частиц в аппарат а (М) — доля частиц массы М на входе в аппарат Ь (М) — частота выхода частиц массы М из аппарата g (М) — частота дробления частиц массы М V М ) — среднее число частиц, образующихся нри дроблении частицы массы М р М М) — функция ядра дробления / (М, М) — эффективность коалесценции частиц с массами М и М к [М) — частота столкновений частиц массы М Мх — максимальная масса частицы в аппарате р М, т, t) — плотность функции распределения частиц системы по массе и времени пребывания. [c.76]

Показатель стереорегулярности Типичный размер частиц (масс, /о) менее чем 88,0 (мин.) [c.210]

Типичный размер частиц (масс, /о) менее чем [c.211]

При коксовании в слое теплоносителя соотношение теплоноситель сырье для данного сырья и условий процесса должно для предотвращения сращивания образующимся коксом частиц теплоносителя превышать некоторое минимально допустимое значение. На различных установках применяют соотношение теплоноситель сырье от 6 до 15. На установках контактного коксования минимально допустимое соотношение теплоноситель сырье (кратность циркуляции теплоносителя) выше, чем при коксовании в кипящем слое, так как удельная поверхность — суммарная поверхность частиц, масса которых равна единице, — значительно ниже. При прочих равных условиях средняя толщина слоя коксующегося сырья на поверхности частиц теплоносителя больше слипание и последующее сращение при коксовании частиц теплоносителя более вероятны. [c.129]

Пусть f (г ) — функция рассеяния в зависимости от косинуса угла рассеяния в системе центра масс д.чя случая столкновения частицы массой Л/1 с частицей массой [c.112]

Физические основы процесса. На частицу массой т, вращающуюся с угловой скоростью со на расстоянии г от оси, действует центробежная сила [c.339]

Рассмотрим общий закон сопротивления на примере движения твердой частицы в неподвижной среде. Пусть на частицу массой т действует некоторая сила Р (рис. 6-22). [c.173]

Таким образом, макроскопическое рассмотрение движения броуновской частицы массы т, помещенной в жидкость, приводит к уравнению [c.49]

Частица массой т находится в бесконечно глубокой одномерной потенциальной яме шириной а. Оцените степень влияния квантования энергии на характер движения частицы, [c.19]

При этом для частицы массой т [c.159]

Частица жидкости массой М, движущаяся поступательно со скоростью V и вращающаяся с угловой скоростью со вокруг точки О, имеет две составляющие ускорения радиальное ускорение аг = а г, окружное ускорение а,= 2<оу. Кориолисова сила, действующая на частицу массой М и действующая в обратном направлении на трубку, Г = а М = 2(о-у М. Любой отрезок трубки длиной А испытывает действие кориолисовой силы, равной АГ = 2(й-у-8 АЬ р, где 5 - площадь поперечного сечения трубки, р - плотность жидкости. [c.53]

Если вокруг некоторой оси вращения на расстоянии г от нее движется по окружности частица массой т, то на нее действует центробежная сила с, направленная радиально. Величина этой силы определяется выражением [c.228]

Выделим в двух подобных системах (натуре и модели) две частицы, движущиеся подобно. Пусть и натуре на частицу массой т действует [c.70]

Решение. Известно, что при испускании а-частицы масса атома уменьшается на четыре единицы, а заряд ядра — на две. В периодической системе элемент смещается на две клетки влево. При испускании -частицы масса атома не изменяется, а заряд ядра увеличивается на единицу. В периодической системе элемент смещается на одну клетку вправо. Это можно представить в виде ядерных реакций [c.107]

Вычислите длину волны а-частицы массой 6,6-10 кг, движущейся со скоростью 100 м/с. [c.17]

Квантовая механика описывает явление рассеяния как столкновение частиц — волн. Одну частицу считаем первичной, рассеиваемой, а другую частицу — рассеивающей. Первичная свободная частица массы т (нейтрон или электрон), до столкновения имеющая скорость v и импульс р = mv, описывается уравнением Шредингера [c.72]

Что же касается положительно заряженных а-лучен, то, как выяснилось, они состоят из частиц, масса которых ра на массе атома гелия, а абсолютная величина заряда — удаоекному заряду электрона. Прямым опытом Резерфорд доказал, что эти частицы представляв собой заряженные атомы гелия. Он поместил тонкостенную ампулу с небольшим количеством радия внутрь большой пробирки, из которой после этого был удален воздух. -Излучение проникало через тонкие стенки внутренней ампулы, но [c.58]

Пусть частица массы т вращается по шару радиуса г. Так как потенциальная энергия при вращении постоянна и может быть принята за уровень отсчета энергии, то уравнение Шредингера запишется для ротатора следующим образом [c.441]

Ядра атомов состоят из двух видов элементарных частиц — протонов и нейтронов, представление о таком строении ядра было впервые высказано и обосновано в 1932 г. Д. Д. Иваненко и Е. И. Гапоном (СССР) и Гейзенбергом (Германия). Протон — ядро атома легкого изотопа водорода Н — имеет положительный заряд, равный по абсолютной величине заряду электрона нейтрон — незаряженная частица. Массы протона и нейтрона почти одинаковы и близки к единице атомного веса. Они больше массы электрона соответственно в 1836,12 и 1838,65 раз. Заряд ядра определяется числом находяш,ихся в нем протонов сумма числа протонов 2 и нейтронов N массовое число А А = 2 -Ь /V. [c.11]

При испускании атомом -частиц масса его остается постоянной, [c.106]

Для макрообъектов значения Л, вычисленные по (1.23), исчезающе малы. Так, для частицы массой 1 г, движущейся со [c.19]

Уравнение Шредингера является дифференциальным уравнением в частных производных. Для стационарного состояния одной частицы массой т оно имеет вид [c.21]

Квантово-механическое описание системы из двух частиц массой ntl и М2, потенциальная энергия взаимодействия которых находится из уравнения (6.3), приводит к набору состояний, обладающих энергией [c.106]

Для макрообъектов длина волны чрезвычайно мала и волновые свойства не проявляются. Например, в случае частицы массой в 1-10-3 движущейся со скоростью 1 м/с, А,= 10- нм. Другое дело в случае микрообъектов. Например, для электронов с энергиями от 1,60-10- до 1,60-10 Дж (от 1 до 10 000 эВ) длины волн де Бройля лежат в пределах (1н-0,01) нм, т. е. в интервале длин волн рентгеновского излучения. Для них волновая природа обнаруживается достаточно четко.. Первое экспериментальное подтверждение гипотезы де Бройля было получено в 1927 г. в опытах по-дифракции электронов на монокристалле никеля и по дифракции электронов,, движущихся в поле "с ускоряющим потенциалом, на монокристалле никеля и поликристаллических пленках алюминия и золота. В первом случае при напряжении порядка 100—200 В длина волны становилась соизмеримой с раз- [c.46]

Частица Масса т, г Длина (а) [c.159]

Электрон — это отрицательно заряженная элементарная частица. Масса электрона составляет 1/1837 долю массы [c.11]

Резерфорд проводил опыты с а-частицами. Масса каждой из них равна 4 единицам атомного веса (тогда как масса электрона составляет лишь /1820 такой единицы). Заряд их положителен и по абсолютной величине равен удвоенному заряду электрона. При радиоактивном распаде атома а-частицы вылетают с большой начальной скоростью. [c.68]

Масса Земли равна б-Ю г, радиус6,5-108 см, гравитационная постоянная С = =6,67-10 (в единицах системы С08).а) Вычислить кинетическую энергию, необходимую для того, чтобы частица массы т была удалена с поверхности земли, б) Какая доля молекул Н2, Н2О, О2 при 300° К будет иметь скорость (в одном направлении), превышающую скорость, необходимую для того, чтобы эта частица была удалена с поверхности земли [c.584]

Из этого основного уравнения волновой механики де Бройля следует, что двил сению частиц массой т со скоростью V соответствует движение волны длиной К. Таким образом, любой частице соответствует волна определенной длины, в том числе и потокам электронов соответствует волновой процесс, что было подтверждено экснерименгальпо потоки электронов, проходя через кристаллическую решетку, подвергаются дифракции. [c.26]

Д( Рк кажущаяся плотиость твердых частиц (масса единицы объема), кг м Рсл. — плотность кипящего слоя, 1 г1лг. [c.81]

Явление дифракции электромагнитного излучения (света, радиоволн, у-- учей, рентгеновских лучей) доказывает волновую природу излучения. В то же время электромагнитное излучение обладает массой (производит давление), и его можно представить как поток частиц — фотонов. Иными словами, электромагнитное излучение проявляет как волновые, так и корпускулярные свойства. Луи де Бройль (1924 г.) показал, что движение любой микрочастицы можно рассматривать как волновой процесс частице массой т, движущейся со скоростью V, соответствует волна длиной [c.18]

Если частица массой т (и весом mg) начинает падать под действием силы собственного веса, то скорость ее движения первоначально возрастает со временем. При полном отсутствии сопротиЕ ления среды скорость W менялась бы во времени по известному закону w — gx. Однако с увеличением скорости будет расти, согласно уравнению (11,111), сопротивление движению частицы и соответственно уменьшаться ее ускорение. В результате через короткий промежуток времени наступит равновесие сила тяжести, под действием которой частица движется, станет равна силе сопротивления среды. Начиная с этого момента, ускорение движения будет равно нулю и частица станет двигаться равномерно — с постоянной [c.97]

Решение. При распаде тория (goTh ) до свинца ( ваРЬ ) атомная масса уменьшалась на 24 единицы (232—208). Уменьшение ее происходило за счет испускания а-частиц, масса которых равна 4 у. е. [c.107]

При седиментации каждая коллоидная частица или молекула растворенного полимера вытесняет в направлении, противоположном приложенной силе, объем растворителя, равный объему седи-ментируюшей частицы. Этот объем для частицы массой т равен тГуд, где Руд — удельный объем частицы в растворе (в случае растворенной частицы парциальный удельный объем — величина, аналогичная описанному в 9.5 парциальному молярному объему, но получающаяся дифференцированием полного объема по массе компонента раствора, в данном случае по массе полимера). Обратная величина называется плавучей плотностью вещества. Она [c.333]

Движение одного или нескольких электронов в поле атомного ядра описывается уравнением Шрёдингера. Для одной частицы массой т, находящейся в атомной системе в невозбужденном состоянии, уравнение Шрёдингера можно записать в следующем виде дщ [c.175]

Протон (греч. protos — первый) — устойчивая элементарная частица. Массу протона практически можно считать равной 1 уг. ед., заряд + 1. Радиус протона приблизительно равен 1,4-10" см. Обозначение протона р. [c.18]

Нейтрон (лат. neuter — ни тот, ни другой) — неустойчивая элементарная частица, масса которой приблизительно равна массе протона, т. е. также единице атомно-молекулярной массы. Однако в отличие от протона нейтрон —частица электронейтр-альная (заряд нейтрона равен нулю). Радиус нейтрона приблизительно равен радиусу протона. Обозначение нейтрона п. [c.18]