Дивергенция скорости

Рис. 8.3. Зависимость дивергенции скорости в акустическом поле скоростей от относитгльной интенсивности колебаний и температуры

Тогда для поверхностной дивергенции скорости, входящей в граничное условие (99,9). имеем аналогично выражению (73.10) [c.497]

V — вектор скорости течения скалярное произведение V V дает дивергенцию скорости потока. [c.17]

Таким образом, если рассмотреть в среднем плоское пламя, которое распространяется в неограниченном потоке, то лишь корреляция пульсаций давления и дивергенции скорости может обуславливать увеличение энергии турбулентности при горении. Следовательно, из теории, развитой в 6.5, вытекает, что именно эта корреляция характеризует роль неустойчивости пламени. [c.243]

Первая - влияние неустойчивости пламени на энергию турбулентности. Как было установлено в 6.6, этот процесс характеризуется корреляцией между пульсациями давления и дивергенцией скорости. По-видимому, решение указанной проблемы может основываться на анализе уравнения для энергии турбулентности, в котором для описания рассматриваемой корреляции используется некоторая аппроксимация. Эта аппроксимация должна быть такой, чтобы в предельном случае ( л> 1) из теории следовали [c.255]

VI (х), У (х) и Р (х). Отметим, что получаемые таким образом уравнения неудобны для использования, так как каждое уравнение содержит несколько неизвестных функций и все уравнения этой системы приходится решать одновременно. Однако оказывается, что эту систему уравнений можно преобразовать таким образом, что одно из уравнений будет содержать только функцию Е (л ), а другое — функции (х) и Е (х). Остальные неизвестные функции будут выражаться через Е (д ) и (х). Найдем такие уравнения для определения этих неизвестных функций. Уравнение для функции Е (х) получим, применяя операцию взятия дивергенции к обеим частям уравнения (3.3-13) и исключая дивергенции скоростей газовой (жидкой) и твердой фаз при помощи уравнений непрерывности. Подставим в найденное уравнение выражение для 1 вида (3,6-2). В результате получается следующее уравнение для функции Е (х) [c.101]

Из формул (В.2,35), (В.2,37) и (В,2,39) видно, что утверждение о равенстве нулю дивергенции скорости движения фазовых точек макросистем-копий ансамбля гамильтоновых систем эквивалентно утверждению о том, что функция / не меняется во времени. [c.27]

Дивергенцию скорости можно вычислить по соотношениям <11.8.15) и (11.8.16) [c.167]

В то же время при постоянном / эти уравнения означают, что горизонтальная дивергенция скорости равна нулю и, следовательно, вертикальное движение отсутствует. Но одновременно именно баланс между тенденцией к вертикальному движению, возбуждаемой топографией, и уравновешивающей силой тяжести, ей препятствующей, определяет характер течения По этой причине важно все же вычислять горизонтальную дивергенцию. [c.351]

Только на третьей стадии эволюции вида — на стадии филе-тического изменения, протекающего более или менее независимо от эволюции сестринских видов, — происходит основная дивергенция. Скорость этой дивергенции сильно варьирует по отношению к морфологическим изменениям, по крайней мере на ранних стадиях, так что заметные различия между видами-близнецами могут затрагивать от 10 до 50% генома однако даже в последнем случае дивергенция носит преимущественно количественный характер. Лишь в редких случаях виды различаются по аллелям, которые не полиморфны у их близких родичей, так что при дивергенции видов на ранних стадиях филетической эволюции используется но большей части уже имеющийся набор генетических вариантов, и процесс не ограничен частотой появления эволюционных новшеств в результате мутационного процесса. Это последнее положение — возможность значительного эволюционного изменения (включая видообразование и дивергенцию полных новых видов), не ограниченного частотой появления новых генов, — основное следствие (для процесса видообразования) бесконечного ряда генотипической изменчивости, существующей в популяциях организмов с половым размножением. [c.193]

Граничные условия. Требование конечности дивергенции скорости V V и дивергенции потока тепла V q во всем поле течения, в том числе и в центре г = 0, приводит к следующим условиям [c.181]

Следует подчеркнуть, что вязкие свойства ньютоновской сжимаемой жидкости характеризуются двумя постоянными — вязкостью (х и второй вязкостью С, входящей в уравнение движения как коэффициент при члене содержащем дивергенцию скорости. В несжимаемой жидкости с11у V = () и этот член не входит в уравнения движения, а вторая вязкость не проявляется. [c.12]

Если наща диффузионная система удовлетворяет условию, согласно которому плотность р постоянна и не зависит от времени, то из уравнения баланса масс (2.17) следует, что дивергенция скорости движения центра масс обращается в нуль, = 0. С другой стороны, если граничные условия для диффузионной системы таковы, что нормальная компонента скорости V равна нулю на границе систеглы, то скорость V равна нулю по всей системе. Этот так называемый бесконвекционный случай кажется весьма специальным с теоретической точки зрения, однако он очень часто встречается на [c.223]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология