Эйнштейна единица, определение

Идея многоквантовых процессов на первый взгляд кажется противоречащей основам квантовой теории. Эйнштейн показал, что наблюдающийся фотоэлектрический эффект согласуется с представлением об излучении как о потоке фотонов, чья энергия определена частотой или длиной волны интенсивность излучения измеряется числом фотонов (в единицу времени), но не влияет на энергию каждого отдельного фотона. Подобные рассуждения применимы и к фотохимическим изменениям. Приведенный в разд. 1.2 закон Штарка — Эйнштейна служил следующим подтверждением идей квантования. Только один фотон необходимо поглотить частице, чтобы вызвать ее различные фотохимические превращения. Следовательно, фотоны с энергией меньшей, чем необходимо для какого-то определенного превращения, например диссоциации, не могут быть эффективны, как бы ни была высока их интенсивность. Очевидно, что если частота излучения не соответствует разнице между двумя энергетическими уровнями молекулы или атома, то поглощение и, следовательно, реакция не могут произойти. Однако в последнее время выполнено большое число экспериментов, [c.73]

Однако масса атома гелия составляет всего 4,0039, что меньше указанной суммы на 0,0302 единицы массы. Это уменьшение, иногда называемое дефектом массы, эквивалентно определенному количеству энергии, так как в соответствии с уравнением Эйнштейна Е = тс . Дефект массы одного атома гелия равен [c.428]

Пусть атом находится на возбужденном уровне Л, т. е. на уровне, лежащем выше минимума энергии. Эйнштейн приписывает этому уровню определенную вероятность, отнесенную к единице времени А А, В), самопроизвольного (спонтанного) перехода с излучением на некоторый уровень В с меньшей энергией. Свет, излученный при этом процессе, имеет волновое число (Яд — в)/Лс согласно правилу Бора. [c.84]

Поглощение одного кванта излучения не обязательно приводит к образованию одной частицы продукта фотохимического превращения, несмотря на то что в соответствии с правилом Эйнштейна один квант поглощенного излучения возбуждает лишь одну молекулу. Имеется ряд причин для этого явления. Активированная молекула может вовсе не разлагаться химически, даже если поглощаемый квант имеет энергию большую, чем энергия диссоциации самой прочной связи в молекуле. Это обстоятельство можно проиллюстрировать на примере бензола, который может поглощать свет в области 2540 А, хотя наибольшая энергия, требуемая для диссоциации, составляет примерно 102 ккал/моль (427,05 -Ю Дж/моль) (см. ниже). Это связано с тем, что энергия, поглощенная определенным участком молекулы, может распределяться по различным связям в молекуле. Именно так осуществляется разложение ацетона связь С = О поглощает излучение, но гомолиз осуществляется лишь после того, как избыток энергии будет перекачан на одну из связей С — С, которые слабее связи С == О. Вторая причина заключается в том, что первоначально образующиеся радикалы могут рекомбинировать быстрее, чем реагировать с другими имеющимися веществами, и тем самым избыток энергии будет превращаться в кинетическую энергию. Эффективность процесса облучения измеряется квантовым выходом, который определяется как число прореагировавших молекул реагента на один поглощенный квант света. Некоторые реакции характеризуются квантовым выходом меньше единицы, для других (подобно обсуждаемым ниже цепным реакциям) этот выход может достигать 10 . [c.170]

Чувствительность фотоэлементов сильно зависит от длины волны и их использование требует специальной калибровки для различных длин волн и допустимо в фотохимии только для монохроматического света. Термоэлементы обладают не очень высокой чувствительностью и измеряют интенсивность света в энергетических единицах. Из-за этого определение числа фотонов оказывается возможным только для монохроматического света и требует использования пересчетного коэффициента, зависящего от длины волны (1 эйнштейн= 1,196-10 Д кДж, где Я — длина волны изучения, выраженная в нм). [c.325]

Несмотря на то, что законы распределения, выведенные для трех статистик, различны, однако в определенных условиях статистики Бозе—Эйнштейна и Ферми—Дирака, очевидно, дают практически те же самые результаты, что и статистика Максвелла—Больцмана. Это возможно при условии, когда частное очень велико по сравнению с единицей и когда можно написать, что [c.392]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология