Параболический спектрограф

Первые неточные масс-спектры были получены Вином [2179] и Томсоном, использовавшими один и тот же принцип для разделения пучка положительно заряженных ионов на компоненты по массам. В более совершенных опытах Томсона (1910 г.) коллимированный пучок положительных ионов проходил через комбинированное электростатическое и магнитное поля. Поля были параллельны одно другому и перпендикулярны направлению движения ионов. Под воздействием полей ионы отклонялись от своего первоначального пути, и смещения траекторий пучка были взаимно перпендикулярны. Положение ионов за пределами поля регистрировалось на фотопластинке. Если углы отклонения невелики, то на пластинке возникает ряд параболических кривых. Каждая кривая соответствует ионам с определенным отношением массы к заряду, а длина кривой характеризует распределение ионов по энергиям в исходном пучке. Позднее, перейдя к определению относительных количеств ионов различных типов, Томсон заменил фотографическую пластинку металлической, в которой была вырезана параболическая щель. Изменение напряженности магнитного поля обеспечило возможность развертки масс-спектра и регистрацию токов различных типов ионов. Таким образом, Томсону следует также приписать открытие и масс-спектрометра. Основные исследования были выполнены им на параболическом спектрографе. [c.14]

В масс-спектрографах Астона [71, 77, 85] так же, как и в приборе Коста [398], применяются последовательные электростатическое и магнитное поля. Астону [74] удалось осуществить фокусировку ионного пучка по скоростям при помощи устройства, схематически изображенного на рис. 1. Эта система полей не обеспечивает фокусировку по направлению, вследствие чего интенсивность и разрешение, хотя и повышены по сравнению с параболическим спектрографом, но все-таки не так высоки, как в приборах с двойной фокусировкой. [c.18]

Для изучения ионно-молекулярных столкновений может быть применен параболический спектрограф. В спектрах, полученных на таком приборе при высоком давлении, на параболических линиях обнаруживаются пузырьки . Масса иона определяется параболой, на которой он находится, а его энергия — положением на параболе. Расчет энергии иона, представленного в виде пузырьков на параболе, позволяет установить характер процесса, при котором он образуется [572, 603, 854, 856, 857, 1805]. [c.288]

Для приборов высокой светосилы (1 2—1 0,8) следует применять уже не сферические, а параболические зеркала или же сложную линзовую оптику типа оптики фотообъективов или микрообъективов. Это касается только объектива камеры, объектив коллиматора может иметь небольшое относительное отверстие и в соответствии с этим простую оптику. По такой схеме построен спектрограф СП-48 (рис. 14.13). Общий недостаток таких схем — хорошее качество изображения только вблизи середины поля зрения. [c.126]

Параболический масс-спектрограф Томсона [2021] не создает сфокусированного ионного пучка и вследствие этого обладает низкой разрешающей способностью и чувствительностью. В этом приборе ионный пучок проходит через параллельные электрическое и магнитное поля. Геометрическим местом точек для ионов с определенной массой после их отклонения является парабола положение любого иона на этой параболе определяется его импульсом. Приборов, использующих параллельные магнитные и электростатические поля, было предложено и построено немного, однако они нашли применение для решения специальных задач, так как они дают возможность получить дисперсию по массе и импульсу [891]. В настоящее время основное преимущество обычного параболического прибора связано с тем, что он обеспечивает простой метод изучения характеристик ионного источника и процесса диссоциации [c.17]

Первые измерения относительного содержания ионов в масс-спектре были осуществлены Томсоном на его параболическом приборе. Однако большинство ранних определений относительной распространенности изотопов элементов было проведено Астоном с использованием масс-спектрографа. Как будет показано ниже, такой прибор весьма далек от совершенства. Интерпретация полученного спектра не могла проводиться с уверенностью вследствие трудности измерения относительной интенсивности ионных пучков, резко отличающихся по величине, а также затруднений при установлении происхождения слабых линий в спектре, которые могли быть вызваны изотопами с малой распространенностью или примесью. Несмотря на эти затруднения, Астон делал мало ошибок при интерпретации полученных линий, хотя большое число малораспространенных изотопов осталось неоткрытым в течение многих лет. В качестве примера трудности правильной интерпретации спектра может быть приведено исследование железа и цинка. Первые измерения относительной рас- [c.70]

Если разность длин волн линий железа превышает 5—7 А, то приходится считаться с нелинейностью дисперсии спектрографа. В этом случае вычисления усложняются, так как их приходится проводить по так называемой параболической интерполяционной формуле. [c.173]

А, приходится считаться с нелинейностью дисперсии спектрографа и проводить вычисления по так называемой параболической интерполяционной формуле. В случае особо точных расчетов следует прибегать к нормалям второго порядка, в качестве которых служат некоторые линии в спектрах железа, неона и криптона. За международную нормаль первого порядка [c.145]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология