Траектория смещения

Рис. VII.20. Возможная траектория смещения частиц при сдвиге

Найдем фазовую траекторию одномерного гармонического осциллятора. Одномерным гармоническим осциллятором называют материальную точку, совершающую колебательное движение в одном измерении, если сила, действующая на нее, прямо пропорциональна смещению от положения равновесия [c.35]

Центробежные форсунки отличаются от других типов форсунок тем, что жидкость в них подается по тангенциальным каналам, смещенным относительно оси сопла. В результате движения жидкости по камере она приобретает момент количества движения относительно оси сопла. При выходе из сопла форсунки жидкие частицы разлетаются по прямолинейным траекториям, образуя факел. Угол этого факела и коэффициент расхода у этих форсунок можно менять в широком диапазоне. Теория центробежной форсунки для идеальной жидкости разработана рядом исследователей [1, 2, 43, 107, 148], исходя из представлений максимального расхода. Согласно этой теории, в сопле центробежной форсунки устанавливается воздушный вихрь такого радиуса, при котором коэффициент расхода при данном напоре принимает максимальное значение. Именно эти размеры вихря отвечают устойчивому режиму течения. Обзор исследований по центробежным форсункам и методы их расчета подробно приводятся в монографии В. А. Бородина и др. [13]. [c.118]

Отклонение от соосности отверстий или параллельности оси отверстия плоскости зависит от следующих факторов погрешностей собственно метода обработки (увода при сверлении, копирования погрешностей при растачивании погрешности обработки и установки плоскости, относительно которой определяют отклонение) и погрешностей станка. Наиболее существенное влияние оказывают такие погрешности станка, как погрешность позиционирования, включая погрещность, возникающую при повороте стола отклонение перемещений рабочих органов станка от заданной траектории. Смещения, обусловленные упругими и температурными деформациями технологической системы, учитывают при определении погрешности метода обработки. Неко- [c.575]

При движении шара все элементы жидкости описывают петлеобразные траектории, но по мере увеличения их расстояния от оси движения шара размеры петли быстро уменьшаются. Соответственно, линии тока становятся почти прямолинейными, вертикальными и параллельными. При этом характерное смещение жидкости Аж быстро падает с увеличением у и становится близким к нулю . [c.149]

В реальном МЦИ два разделителя светового пучка Mi и М изготавливаются в виде плоскопараллельных стеклянных пластин одинаковой толщины, на которые наносится отражающий слой. Параллельное смещение пучка этими плоскопараллельными пластинами зависит от длины волны Я используемого света (дисперсия в стекле). Дополнительное требование к регулировке при использовании полихроматического или белого света заключается в следующем соответствующие длины световых траекторий в стекле разделителей световых пучков Mi и М должны быть одинаковыми и обеспечивать симметричные условия, необходимые для плоского интерферометра (фиг. 36). Рассмотрим теперь луч света, проходящий через Mi и М , направление которого определяется вектором р. После прохождения через разделители светового пучка направления лучей должны быть одинаковыми. Это условие можно сформулировать в общем виде следующим образом [c.89]

Корректировочная парабола. Если плоскость фокусировки расположена в середине рабочей части (2тю=2(/2), то погрешность смещения Ат] равна нулю для параболической траектории лучей. На фиг. 54 показана корректировочная парабола, соответствующая ближайшему к стенке лучу (т)о = 0). На фиг. 53 ей соответствует линейный профиль показателей преломления с постоянным градиентом, равным градиенту на стенке. Если бы все траектории лучей, показанные на фиг. 54, были параболическими, то профили показателей преломления в пограничном слое аппроксимировались бы серией прямолинейных отрезков. Это эквивалентно представлению шлирной линзы серией мнимых клиньев, как уже упоминалось при обсуждении интерференционного контраста (разд. 3.1, п. б ). [c.139]

Если через волновод в виде стальной проволоки диаметром В распространяется поперечная ультразвуковая волна с волновым вектором qz (ось 2 - вдоль стержня), то, вследствие возникновения областей сжатия и растяжения в металле волновода, появляется переменное электрическое поле. Причина его появления связана со смещением ионов в узлах кристаллической решетки металла. При этом электроны практически не взаимодействуют с ультразвуком и движутся только под действием электрического поля ионов. Фактически возникают микротоки. Если приложить магнитное поле перпендикулярно смещению ионов, то под действием силы Лоренца электроны начнут отклоняться в плоскости, перпендикулярной магнитному полю, а само направление отклонения электронов определяется по правилу левой руки. Этот эффект называется магнитоакустическим эффектом. При соответствующем подборе размеров диаметра проволоки О волновода, величины магнитного поля В поплавка, и длины ультразвуковой волны траектория замкнется и по поверхности проволоки волновода будет протекать электрический ток. [c.83]

Существование пяти линий в спектре спина В нетрудно объяснить, если рассмотреть движение вектора намагниченности Мв вокруг эффективных полей = 1/2) на рис. 4.7.3. Проекция траектории вектора Мв(0 на плоскость х у дает эллипс, смещенный относительно начала координат. В лаб. системе координат компонента вектора Мв(0. соответствующая смещению этого эллипса, вращается с частотой Ш2, в то время как эллиптическое движение может быть разложено на компоненты, вращающиеся в противоположные стороны с частотами = 1/2) и 2 = - 1/2). [c.281]

И наконец, при регламентации скорости подачи нужно учитывать ширину звукового пучка. При ручном контроле на отражатель сначала попадает крайний луч звукового пучка дающий на экране лишь очень маленькое эхо внимательный оператор может заметить это и соответствующим смещением-искателя поймать отражатель центральным лучом, получив максимальную высоту эхо-импульса ( выращивание или формирование максимального эхо-импульса) напротив, при механизированном контроле сканирование ведется по строго заданным траекториям и обычно при строго заданных оценочных порогах. Поэтому в интересах равномерной оценки отражателей можно использовать только небольшую часть сечения звукового луча [c.403]

Второе условие эквивалентно событию, что наработка т, при которой появится ровно г — q — с — 1 отказов (что обеспечивает смещение траектории в область забракования), будет не более длительности интервала , Учитывая, что величина 2Лг при условии г — q — с — 1 отказов имеет распределение хи-квадрат, вероятность смещения [c.46]

Интересно, например, расположение пучков траекторий ректификации при различном числе нулевых концентраций в конечных фракциях. Как видно из рис. VI, 6, каждая динамическая система в зависимости от числа нулевых концентраций в конечных фракциях ректификации имеет свойственную ей структуру, сохраняя в общем структуру системы открытого испарения. Однако идентичные по типу особые точки оказываются смещенными по сравнению с последней, причем часть этих точек расположена вне треугольника Гиббса. [c.147]

Если точка питания лежит на этой а-линии, то в бесконечной колонне с обратимым смешением потоков в точке питания можно выделить воду в качестве верхнего продукта. Расчетные исследования [77] показывают, что в конечных колоннах выделение соответствующего чистого компонента с обратимым смещением потоков в точке питания возможно при 5-образном характере траектории ректификации, если фигуративная точка питания расположена в области обратимой ректификации, примыкающей к этому компоненту. В рассматриваемом случае это [c.289]

Значительный интерес представляет так называемая теорп.ч дислокации (Безекен), которая пытается объяснить и классифицировать явления катализа. В основу этой теории принято положение, что при физическом контакте между катализатором и компонентами реакций первый своим электростатическим полем изменяет траектории электронов (дислокация) реагирующих молекул, благодаря чему эти молекулы получают способность легче и быстрее вступать во взаимодействие. При дислокации в результате изменения энергии и смещения силовых полей образуются метастабильные системы, представляющие продукты взаимодействия катализатора с активированными молекулами. Связи в таких системах должны быть рыхлыми, и катализатор должен максимально деформировать активированные молекулы. Дислокация имеет электрическую (полярную) природу. [c.126]

При установке дифракционной решетки в приборе решетка должна быть установлена так, чтобы плоскость нарезанной грани решетки была параллельна вертикальной оси вращения столика (в случае невыполнения этого условия при повороте решетки будет наблюдаться смещение спектра по траектории, показанной на [c.93]

Уровень вращательных скоростей. Как уже указывалось выше, входная скорость оказывает заметное влияние на поведение капель в циклонном реакторе. При радиальном вводе капель диаметром 100 мкм через боковую поверхность реактора увеличение Швх с 10 до 20 м/с привело к сокращению времени их пребывания в объеме реактора вследствие роста относительных скоростей и к заметному смещению траектории движения к боковой поверхности за счет роста центробежных сил, действующих на капли. При дальнейшем увеличении входной скорости время пребывания капель в объеме сильно уменьшается, и при. к вх = [c.56]

Первые неточные масс-спектры были получены Вином [2179] и Томсоном, использовавшими один и тот же принцип для разделения пучка положительно заряженных ионов на компоненты по массам. В более совершенных опытах Томсона (1910 г.) коллимированный пучок положительных ионов проходил через комбинированное электростатическое и магнитное поля. Поля были параллельны одно другому и перпендикулярны направлению движения ионов. Под воздействием полей ионы отклонялись от своего первоначального пути, и смещения траекторий пучка были взаимно перпендикулярны. Положение ионов за пределами поля регистрировалось на фотопластинке. Если углы отклонения невелики, то на пластинке возникает ряд параболических кривых. Каждая кривая соответствует ионам с определенным отношением массы к заряду, а длина кривой характеризует распределение ионов по энергиям в исходном пучке. Позднее, перейдя к определению относительных количеств ионов различных типов, Томсон заменил фотографическую пластинку металлической, в которой была вырезана параболическая щель. Изменение напряженности магнитного поля обеспечило возможность развертки масс-спектра и регистрацию токов различных типов ионов. Таким образом, Томсону следует также приписать открытие и масс-спектрометра. Основные исследования были выполнены им на параболическом спектрографе. [c.14]

Источники с электронной бомбардировкой, используемые обычно на секторных масс-спектрометрах, снабжены, как правило, вспомогательным магнитом источника , магнитное поле которого, ориентированное по направлению электронного пучка, составляет несколько сот эрстед. Был сконструирован ряд источников без этого магнитного поля [216, 360, 361], однако до сих пор источники с вспомогательным магнитом имеются почти во всех аналитических, приборах, так как наличие магнита обеспечивает образование в источнике ионов на эквипотенциальной поверхности и улучшает разрешение и чувствительность. Общепринято мнение, что работа с подобным магнитным полем вводит нежелательную дискриминацию по массам, однако до сих пор не была проверена возможность включения влияния этого поля при вычислении дискриминации, возникающей в источнике. Инграм [1012] установил, что дискриминация масс, вызванная указанным выше фактором, не изменяется, если отношение этого поля к полю основного магнита поддерживается постоянным,. В этих условиях сравнительные измерения могут быть проведены с удовлетворительной точностью. Однако изменение траектории электронов, связанное с изменением поля источника, вызывает изменение траектории положительных ионов, что приводит к меняющейся дискриминации. Поэтому единственным путем устранения одной из причин дискриминации по массам может быть лишь исключение этого поля. Изменение электростатического ускоряющего или магнитного полей приводит к изменению поля внутри ионизационной камеры, однако эти колебания могут быть сведены к минимуму при тщательном расчете прибора. Было показано [1068], что колебания магнитного или электростатического полей в ионизационной камере приводят, благодаря смещению электронного пучка, к незначительным систематическим ошибкам при измерении относительного содержания различных ионов. Из-за смещения электронного пучка и изменения условий образования объемного заряда [108] в источнике ионы образуются в различных точках, что обусловливает дискриминацию,. [c.76]

Присутствие сингулярной точки налагает на кривую состав—свойство своеобравный отпечаток, который позволяет разделять все кривые свойств на сингулярные и несингулярные кривые. На рис. XXIX.3, а показаны примеры несингулярных кривых в случае образования диссоциированного соединения, констатируемого диаграммой состояния. На диаграмме ликвидуса (кривая 5) этому соединению отвечает непрерывная кривая ЕхМЕ , на которой образование соединения проявляется присутствием максимума (точка М). Изотермы вязкости 1—4 тоже представляют собой плавные кривые, причем химическому соединению при низких температурах, когда диссоциация соединения еще незначительна, отвечают резко выраженные максимумы вблизи ординаты состава этого соединения (точка т . При повышении температуры (кривые 3, 2, 1) по мере возрастания диссоциации максимумы становятся все менее резко выраженными и смещаются в сторону наиболее вязкого компонента (точки т , т ). В конце концов максимум исчезает окончательно, и об образовании соединения, теперь уже сильно диссоциированного, свидетельствует лишь направленная выпуклостью вверх изотерма (кривая 1). Если мы соединим на этих изотермах максимумы непрерывной линией (кривая т т т тг), то получим кривую, которую можно назвать траекторией смещения (термин, введенный Н. А. Трифоновым). Итак, траектория смещения при понижении температуры асимптотически подходит к ординате, отвечающей составу химического соединения (смещение максимума может вызываться и образованием второго соединепия, как указывается в гл. XXVI). Таков вид несингулярной кривой для системы с образованием диссоциированного соединения, как принято говорить, для несингулярной иррациональной системы. [c.449]

Здесь R - среднеквадратичное смещение молекулы растворителя, усредненное по 10 частицам или центра масс цепи за время t = и.т, D- коэффициент само-диффузии. Кроме того, строилась зависимость длины траектории молекулы растворктем и центра масс цепи от вел1иш1ы шага ее кзмергкия а в двойном логарифмическом масштабе, поскольку теоретическая зависимость имеет вид [c.105]

Истекающая газовая струя движется по спиралеообразной траектории, при этом из нее сепарируются частицы. Сила удара частицы о стенку зависит от многих параметров, важно, что при ударе она получает обратный импульс, отталкиваясь от стенки, а затем под действием центробежной силы вновь движется к стенке. Таким образом, частица совершает скачкообразное движение у стенки, а в нашем случае - у поверхности катализатора при одновременном смещении вдоль нее по спирали в струе газового потока, а также изменяет и свою аксиальную координату в струе под действием силы тяжести. [c.283]

Пример 1 - кулачковая пара. С ее помощью заготовка подается в рабочую зону станка-автомата в заданный момент времени. В соответствии с этой задачей определяется необходимый профиль кулачка, обеспечивающий при равномерном вращении требуемую закономерность возвратно-поступательного движения толкателя. Вследствие отклонения фактического профиля кулачка,от заданного зазора между осью и отверстием в кулачке, а также смещения центра отверстия относителыю заданного положения фактическая траектория движения толкателя будет отличаться от теоретической. В итоге заготовка будет подана в другую точку рабочей зоны или с опозданием или опережением. Это может вызвать или поломку станка-автомата, так как поступающая заготовка может столкнуться с предьщущей, или потерю производительности вследствие запаздывания поступления заготовки. [c.16]

В формуле (VI 1.59) и других величина имеет смысл максимальной величины силы Pv. действующей вдоль траектории 5 смещения частицы и необходимой для преодоления силы сцепления двух частиц (рис. VII.20). При сдвиговой деформации 3 в sin0 раз меньше, чем сила притяжения частиц, действуьэщая вдоль линии центров частиц. Если исходить из закона молекулярного притяжения сферических частиц U = — Klh, где —константа и /1—расстояние между поверхностями сфер, то получим [c.212]

Ко. I и честве ни ой меро переменю ния иастипы нри броуновском движении является величина среднего смещения (или сдвига) частицы за некоторый промежуток времени (. Смещением или сдвигом частицы называют расстояние Рис. 23.1. Схема перемещения между проекциями начальной / И конеч-частины при роуновском дви- траектории на ось смещений [c.370]

Тепловое движение молекул дисперсионной среды сопрово ждается ударами молекул о по-ве1)хность частиц дисперсной фазы и приводит к смещению последних под действием этих ударов. Общее число молекул в жидкой дисперсиошой срюде вб.1изи поверхности частицы с размером 1 мкм составляет- 10 . При частоте колеба-ншл 10 2 с число ударов молекул о поверхность частицы за одну секунду близко к 10 , столько же раз за секунду ча-и скорость своего движения. Поэтому в реальном эксперименте наблюдают некоторые усредненные траектории, описывающие последовательные смещения частиц. [c.170]

При смещении частицы с равновесной траектории на бесконечно малое расстояние уравнения ее движения в проекциях на подвижные оси координат можно записать в виде линеаризованной (с точностью до бесконечно малых высщих порядков) системы дифференциаль-нь1х уравнений [c.134]

Кривая / ц5 пересекает кривую Р,. слева снизу в одной точке М (рис. 4-8,а), т.е. при Ре = Рер с цб/с Ре>->йРс1йШ. Поскольку в требования Гурвица (4-42) не входят начальные условия, то характер движения частицы, вращающейся ранее по равновесной траектории, после нанесения ей бесконечно малого возмущения не зависит от направления действия этого возмущения (импульса силы). Поэтому будем рассматривать такой импульс, после действия которого частица в. новом положении имеет. скорость, равную скорости газа. в точке, соответствующей ее нов ому положению. Если под действием внешнего импульса частица сместилась к периферии на расстояние Лр, то в новом положении на нее действуег сила сопротивления Рс>Рцб, стремящаяся вернуть ее назад, к равновесной траектории. Аналогичный процесс происходит и при смещении частицы к центру вращения. Так, в этом случае равновесие пылинки устойчивое. На рис. 4-8 для этого и последующих случаев приведены простейшие механические аналогии. [c.137]

Кривая Рц5 пересекает кривую Рс слева сверху в одной точке М (рис. 4-8, б), т. е. при Ре =Рер " йРцй (1Ц.е<йРс (1Я,е. Имеется одно положение неустойчивого равновесия. Аналогично вышеизложенному легко показать, что при любом бесконечно малом смещении с равновесной траектории частица не может снова прийти в состояние равновесия. [c.137]

Основной недостаток головок такого типа — различная длина пути расплава от входа до кольцевой щели. Так, участок щели, расположенный ближе к входу, находится в более выгодных условиях, чем противоположный участок. Поэтому если не применять никаких специальных методов регулирования, толщина рукава со стороны входа оказывается больше. Применяемый на практике метод регулирования состоит в смещении матрицы 2, осуществляемом посредством болтов 7. При этом сечение щели со стороны входа уменьшается, соответственно уменьшается и толщина рукава. Однако поскольку в этом случае струя уже не имеет правильной цилиндрической формы (наружная поверхность располагается не концентрично внутренней), рукав оказывается неравно-толщинным. Для более полной компенсации различия в длине проходимого расплавом пути применяют эксцентричные держатели дорна 5, расширяющие канал на участке внешней удлиненной траектории. Наилучшие результаты получаются, если компенсация различия в длине пути достигается асимметрией конического зазора, а формующая щель имеет правильный цилиндрический зазор. В таких головках в зоне слияния двух частей потока может [c.330]

При пролете через диэлектрический слой тяжелой заряженной частицы в результате ионизации образуется некоторое количество первичных носителей заряда (электронов и ионов), затем формируется трек с большой локальной плотностью положительного заряда. Электроны термализуются за короткое время и захватываются на уровни, расположенные в запрещенной зоне, в результате происходит пространственное разделение зарядов и в области траектории частицы образуется ионная сердцевина с радиусом г 1 нм. Ионы 1юд действием электростатических сил отталкивания смещаются из положения равновесия в междоузлия, образуется область протяженных дефектов = 10 нм. Время, затрачиваемое на такое смещение, составляет всего 10с, поэтому процесс получил название ионного взрыва [9]. [c.94]

На рис. 1 показаны траектории двух иопов, проходящих через анализатор. Ион, траектория которого совпадает с оптической осью, имеет массу т и скорость v. Иои, траектория которого отклоняется от оптической оси, имеет ту же массу т, скорость v (1 + Р) и угловое отклонение а, причем а, Р < 1. След второго иона смещен в плоскости изображения на расстояние х от оптической оси. Величину х можно выразить степенным рядом членов, зависящих от а и р, т. е. как сумму угловых и скоростных аберраций [c.59]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология