Нернста тепловой закон

Формула (151) получена для газов, однако она может быть применена к переносу тепла в твердых телах, поскольку их можно рассматривать как среды, заполненные электронным или фононным газами. В зависимости от преобладающего влияния тех или иных сомножителей в формуле (151) происходит изменение теплопроводности вещества. В соответствии с законом Нернста при абсолютном нуле с = О, следовательно, теплопроводность равна нулю. Теплопроводность твердых тел возрастает с увеличением температуры, а затем снова уменьшается поскольку при этом уменьшается длина свободного пробега I. Возникает максимум тепло- [c.183]

В первых работах по диффузионной кинетике химических реакций, принадлежащих Нернсту и Лангмюру, принималось, что газ или жидкость в диффузионном пограничном слое неподвижны и перенос вещества и тепла сквозь него определяется только молекулярной диффузией. Согласно закону Фика, поток вещества р на единицу внешней поверхности частицы равен [c.113]

Аналогичными уравнениями описывается распространение тепла в твердом теле. Совпадение математического описания процессов диффузии и теплопроводности позволяет полностью использовать весь математический аппарат теории теплопроводности, рассматривающий методы решения уравнения (2.41), основы которого были разработаны Фурье [96]. Законы теплопроводности и диффузии, отраженные в уравнении (2.40), в сочетании с уравнениями Ньютона для тепловых потоков [97] или Щукарева— Нернста для потоков вещества [67, 98], где постулированы пропорциональность потоков разности температур между поверхностью твердого тела и окружающей средой или разности соответствующих концентраций, позволили распространить круг решаемых задач на гетерогенные системы. [c.88]

Несмотря на недостатки теории Нернста—Бруннера (невозмож-лссть теоретического расчета предельной плотности тока, физическая несостоятельность модели диффузионного слоя), потребовалось почти сорок лет для создания новой, более совершенной теории диффузионного перенапряжения. Успехи в этом направлении были, до тигнуты благодаря применению к явлениям диффузии основных положений тепло- и массопередачи, в частности законов гидродии , [c.311]

Исторически Т. возникла как учение о взаимопревращениях теплоты и механич. работы (механич. теория тепла). Толчком к созданию Т. послужило развитие теплотехники и, в частности, изобретенне паровой машины в конце 18 в. Однако значительную роль в создании Т. сыграли многие более ранние открытия в естествознании, в т. ч. изобретение термометра (Галилей, 1592), создание первых температурных шкал (Бойль, 1695, Цельсий, 1742), введение понятий о теплоемкости и так наз. скрытых теплотах — теплоте плавления и теплоте испарения (Блек, 1760—62), и, наконец, установление газовых законов. Непосредственно к открытию первого закона Т. привели опыты Румфорда (1798), к-рый наблюдал выделение большого количества теплоты нри сверлении пушечного ствола, и гл. обр. исследования Майера (1841—42) и Джоуля (1843) по установлению принципа эквивалентности между работой и теплотой и измерению механич. эквивалента теплоты. Основой второго закона Т., сформулированного Клаузиусом (1850) и Томсоном (Кельвином) (1851), послужил труд Карно (1823) Размышления о движущей силе огия и о машинах, способных развивать эту силу , в к-ром впервые был дан анализ работы идеальной тепловой машины (см. Карно цикл). Т. обр., Т. как наука сформировалась в середине 19 в. В последующем важнейшими этапами в развитии Т. явились создание общей теории термодинамич. равновесия (Гиббс, 1875—78) и открытие третьего закона Т. (Нернст, 1906). Параллельно расширялись области применения термоди-намич. законов в различных областях науки и техники. [c.47]

Разности энергий, непосредственно получгемые из термохимических измерений, вообще только условно применимы при теоретических рассмотрениях, если целью исследования не является лишь числовое сравнение запаса энергии в качестве физического свойства. Если же важно выяснить положение равновесия, например, если нужно сравнить стабильность изомеров, то тогда знание одного лишь различия в энергиях недостаточно. Только в том случае, когда разность велика, можно утверждать, что изомер, более богатый энергией, является менее устойчивым. Таким же образом истолковывались ранее (т. I, стр. 442, 443) разности между тепло- тами сгорания и теплотами гидрирования для выявления большей стабильности систем с сопряженными двойными связями по сравнению с соединениями с изолированными двойными связями. В основе этого рассуждения лежит принцип Бертло, согласно которому процесс должен развиваться в направлении максимального образования тепла. Этому принципу, однако, никоим образом нельзя приписать всеобщего значения. В случае детального изучения задачи равновесия следует вместо него применять третий закон термодинамики Нернста. Для положения [c.21]

Курс неорганической химии (1963) -- [ c.201 ]

Правило фаз Издание 2 (1964) -- [ c.120 ]

Методы практических расчетов в термодинамике химических реакций (1970) -- [ c.17 ]

Правило фаз Издание 2 (1964) -- [ c.120 ]

Курс неорганической химии (1972) -- [ c.180 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология