Фурье закон теплопроводности

Приравнивая основной закон теплопроводности Фурье и закон Ньютона, можно получить уравнение, характеризующее условия на границе раздела потока и стенки аппарата [c.720]

Основной закон теплопроводности, установленный Фурье, подтверждает, что количество теплоты dQ (кДж), переданное теплопроводностью, пропорционально градиенту температуры dt/dl, времени dz и площади сечения dF, перпендикулярного направлению теплового потока, [c.720]

Интересно отметить, что уравнение Фурье для теплопроводности совершенно аналогично закону Ома для электрического проводника. Закон Ома для проводника любой формы можно выразить так [c.50]

К таковым в частности относятся следующие законы закон теплопроводности Фурье [c.29]

Развитая в настоящее время наиболее общая теория внутреннего тепло- и массопереноса базируется на понятии единого потенциала переноса влаги, объединяющего все потенциалы возможных элементарных переносов влаги внутри влажного капиллярно-пористого тела. Согласно этой теории, поток влаги jm записывается аналогично закону теплопроводности Фурье [c.107]

Согласно закону теплопроводности Фурье [c.123]

Закон Фурье — см. теплопроводности уравнение Фурье. [c.310]

Фурье закон теплопроводности (288) — эмпирическое кинетическое уравнение для скорости переноса теплоты под действием градиента температуры. Математически аналогичен закону Фика и закону Ома. [c.316]

Это уравнение в специальной литературе известно как второй закон теплопроводности Фурье (аналогично для потока компонентов — второй закон Фика [1]). Уравнение (14-3) имеет довольно сложное решение [2]. Однако в инженерной практике нет необходимости рассматривать поток в трех направлениях, так как обычно преобладают потоки в одном направлении и, следовательно, изменениями по остальным двум координатам можно пренебречь. Может также оказаться, что из-за симметрии градиент в определенных направлениях будет равен нулю. [c.295]

Процесс распространения тепла в твердом теле описывается, как известно, законом теплопроводности Фурье [c.422]

Закон Фика устанавливает пропорциональность потока вещества градиенту концентраций. Знак минус указывает на взаимообратную ориентацию векторов градиента и потока — вещество а диффундирует в соответствии с (2.237) из области больших концентраций а в область меньших концентраций этого компонента. Имеется известная аналогия между законом диффузии Фика и законом теплопроводности Фурье (2.2). [c.207]

Вместе с законом теплопроводности Фурье в гомогенных телах [c.426]

С учетом закона теплопроводности Фурье для плот-ности радиальных тепловых потоков [c.435]

Закон Фурье для теплопроводности [c.507]

Поток тепла внутрь твердого тела можно найти, дифференцируя по х уравнение (9.3-10) и используя затем закон теплопроводности Фурье [c.261]

Действительно, по закону теплопроводности Фурье [c.307]

А. Фик (1855) по аналогии с известным законом теплопроводности Фурье постулировал, что диффузионный поток прямо пропорционален градиенту концентрации вещества в данной части системы. Уравнение, связывающее поток и градиент концентрации, имеет вид [c.136]

Таким образом, предположение о локальном равновесии можно ввести для процессов переноса, описываемых линейными законами, таких, как, например, закон Фурье для теплопроводности, или для не слишком быстрых химических реакций. [c.30]

Здесь не будут приведены ни доказательство теоремы Онзагера, ни условия ее применимости (литературные ссылки см. выше). Простейший пример относится к закону Фурье для теплопроводности. В этом случае обобщенные силы — это три компоненты температурного градиента Г -В соответствии с уравнением (3.2) тепловой поток определяется линейными соотношениями [c.45]

Например, условия теплового равновесия в твердом теле могут соответствовать заданным значениям температуры на границах или исчезновению теплового потока через границы. Во всех таких случаях теория устойчивости исходит из феноменологических законов, таких, как закон Фурье для теплопроводности. В результате [c.60]

Закон теплопроводности (Фурье) гласит, что количество переданного тепла прямо пропорционально градиенту температуры [c.66]

Уравнения (9,14) и (9,14а) получены из 1-го начала термодинамики (9.3), закона теплопроводности Фурье (9,7) и диссипации механической энергии вследствие трения по уравнениям механики сплошных сред (9,12). [c.48]

Согласно закону теплопроводности Фурье тепло, протекающее в элементарный объем вдоль оси х, можно записать в виде [c.51]

Поток тепла через стену можно получить из закона теплопроводности Фурье [c.58]

Тепловые потери для полубесконечной плиты получаем из закона теплопроводности Фурье [c.111]

Потенциалом переноса тепла является температура. Величина теплового потока зависит от градиента температуры в соответствии с законом теплопроводности Фурье [c.240]

Аналогично вводится понятие потенциала переноса влаги 0. Закон перенося влаги в капиллярно-пористых телах записывается аналогично закону теплопроводности Фурье [c.240]

Закон Фурье. На основанип опытного изучения нроцесса распространения тепла в твердых телах Фурье установил основной закон теплопроводности, который гласит, что количество тепла переданного теплопроводностью, пропорциоЕ[ально градиенту температуры [c.121]

Соотношения (101) и (102) справедливы только для систем, состояние которых мало отличается от равновесного, т. е. для систем в так называемой линейной области неравновесной термодинамики. Однако эта область охватывает широкий круг явлений, описываемых линейными законами Фурье для теплопроводности. Ома для электричества, Фика для диффузии и т. д. С помощью этих соотношений могут быть легко выведены основные соотношения для таких перекрестных явлений, как термодиффузия (появление градиента концентрации в первоначально гомогенной среде под влиянием градиента температур), термоэлектрический потенциал (возникновение электрического потенциала под действием градиента температур), диффузионный термоэффект (появление температурного градиента в результате диффузии газа), эффекты, обратные перечисленным, и т. д. [c.321]

Массопередача относится к числу диффузионных процессов. Простейшпм процессом массопередачи является молекулярная диффузия. Законы диффузии были разработаны Фиком в 1855 г. по аналогии с законами теплопроводности Фурье. В 1896 г. Щу-карев [1] впервые использовал уравнение молекулярной диффузии для описания массопередачи применительно к процессу растворения. Им была предложена формула [c.194]

Основным законом, описывающим все типы контактного теплообмена, является закон теплопроводности Фурье (см. уравнение (4) из 2.1.2). Основным законом п теории массопереноса является закон диффузии Фика, описываемый уравиеиием (5) 2.1.2. Это уравнение, однако, применимо только п том случае, когда коэффициенты диффузии всех компопемтов равны, а полный поток массы [c.88]

А. Тепло- и массопереиос к твердым телам и жидким средам прн внешнем обтекании тел и течении в каналах, при вынужденной и естественной конвекции. Перенос теплоты к твердым телам и жидким средам при ламинарном течении с заданными граничными условиями или условиями сопряжения полностью описывается законом теплопроводности Фурье, если только тепловые потоки не превышают своих физических пределов (фононный, молекулярный, электронный перенос н т. д.). Возможность решения сложных задач в большей или меньшей степени зависит только от наличия необходимой вычислительной техники. Для расчета ламинарных течений, включая и снарядный режим, к настоящему времени разработано достаточно много стандартных про1-рамм, и их число продолжает непрерывно увеличиваться. Случай движущихся тел включает в себя также и покоящиеся тела, так как координатную систему можно связать с телом и, таким образом, исключить относительное движение. Поэтому методы расчета теплопередачи к твердым телам и жидким средам при их ламинарном течении полностью аналогичны. Единственным фактором, влияющим на тепловой поток как при нестационарном нагреве твердого тела, так и при квазистационар-ном ламинарном течении, является время контакта. Хотя часто коэффициент теплоотдачи нри ламинарном течении представляется как функция скорости, необходимо обязательно помнить, что скорость течения есть только мера времени контакта или времени пребывания среды в теплообменнике. Эта концепция обсуждалась в 2.1.4, где было показано, каким образом и — а-метод, используемый обычно для описания ламинарного теплообмена, можно применить и для расчета нестационарного теплопереноса а твердом теле. В разд. 2.4 эта концепция получает даль- [c.92]

Основной закон массоотдачи, или конвективной диффузии, был впервые обнаружен Щукаревым при изучении кинетики растворения твердых тел. Нелишне заметить, что этот закон япляетея, в определенной мере, аналогом закона охлаждения твердого тела, сформулированного Ньютоном (как законы Фика являются аналогами законов теплопроводности, сформулированных Фурье). [c.266]

Уравнения (228) и (229) представляют собой основной закон теплопроводности (уравнения Фурье) для изотропных и анизо- [c.151]

Ос 1ов1юй закон теплопроводности — закон Фурье — постулирует пропорциональность вектора плотности теплового потока градиенту температуры [c.116]

Скорость каждой стадии м 6 выражена феноменологич ур-нием (напр, законом действующих масс для хим р-ции, ур-нием Фика для диффузии, ур-нием Фурье для теплопроводности, ур-нием Ньютона для вязкого течения) или кинетич ур-нием, установленным на основе представлений о механизме процесса Часто эти ур-ния линейны относи- [c.632]

Для решения рассматриваемой задачи был избран метод элементарных балансов [7]. Расчетные уравнения по этому методу получаются на базе гипотезы теплопроводности Фурье, закона сохранения эиергин, второго начала термодинамики. Применительно к данной задаче метод был дополнен внутренним источником тепла, обусловленным фазовым переходом гидрид — интерметаллид [4, 6]. [c.100]

Свободноконвективные течения, тепло- и массообмен Кн.2 (1991) -- [ c.75 ]

Свободноконвективные течения тепло- и массообмен Т2 (1991) -- [ c.75 ]

Явления переноса (1974) -- [ c.227 ]

Тепловые основы вулканизации резиновых изделий (1972) -- [ c.10 , c.13 , c.126 ]

Математическая теория процессов переноса в газах (1976) -- [ c.78 , c.138 , c.390 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология