Интенсивности штарковских компонент

Относительные интенсивности зеемановских и штарковских компонент линий. При исследовании зеемановского расщепления спектральных линий наблюдения обычно ведутся по двум направлениям распространения света —вдоль поля (по оси z) и перпендикулярно к полю (по оси х). В первом случае вектор к направлен по оси 2 , а векторы поляризации лежат в плоскости х, у. В качестве двух независимых направлений поляризации q = 1, 2 можно выбрать направления хну. При этом из (31.1) получаем [c.383]

Относительные интенсивности штарковских я- и а-компонент линии (имеется в виду квадратичный штарк-эффект) подсчитываются точно таким же образом. Отличие состоит лишь в том, что электрическое поле не снимает вырождения по знаку г -компоненты момента. Все уровни, за исключением уровня Ж = О, двукратно вырождены— к каждому относятся два состояния Ми —Ж. Поэтому интенсивности я-компонент пропорциональны [c.384]

Таким образом, первая задача, которая возникает при рассмотрении уширения ионами, состоит в нахождении статистического распределения интенсивности с учетом одновременного воздействия на атом большого числа ионов. Если условия применимости статистической теории выполняются, то каждая из штарковских компонент линии уширяется независимо от всех остальных. [c.501]

Общее распределение интенсивности в линии /(со) можно получить, просуммировав (38.3) по всем штарковским компонентам с учетом их относительных интенсивностей [c.501]

Полученные спектры люминесценции ИАГ и АИТ с европием не отличаются от приведенных П, А. Арсеньевым и другими исследователями и соответствуют центрам люминесценции, образующимся при замещении иттрия европием. Точечная группа симметрии центров люминесценции европия в ИАГ и ЛАГ близка к D2. В этом случае электродипольные переходы менее интенсивны, чем магнитодипольный Dq— F переход, поэтому при получении спектров возбуждения ИАГ и ЛАГ люминесценция регистрировалась в области штарковских компонент Dq— F перехода (табл. 56). При возбуждении АИТ люминесценция регистрировалась в области Dq— 2 перехода. Для интерпретации ЭК-полосы в спектрах люминесценции ЛАГ, ИАГ и АИТ (участки спектров в области >Do—То перехода иона Еи +, см, рис. 79) использовались ИК и КР спектры гранатов и алюминатов, изученные В. П. На-реллом, П. Алэном, Дж, Мейсом, а также ЭК спектры неодима [13] н иттербия, изученные Р. А. Бучаненом в гранатах. Согласно [c.200]

В спектрах люминесценции активированных кристаллов максимальную интенсивность свечения имеет обычно одна группа линий, связанная с переходами между штарковскими компонентами одной пары мультиплетов. Напрпмер, для иона это переходы а для иона Но — переходы /7 —На этих переходах (назовем их условно основными) в обычных условиях, т. е. с использованием широкополосных зеркал оптического резонатора и широкополосной накачки, и возбуждается стимулированное излучение. Для большинства известных. лазерных активаторных ионов основные переходы связаны с самыми нижними метастабильными состояниями в их энергетическом с пектре. Для получения генерации па частотах других линий, обусловленн.лх переходами, которые связаны с высоко расположенными метастабильными состояниями или с другими парами мультиплетов (такие переходы в дальнейшем будем называть дополнительными) и которые обычно имеют меньшие поперечные сечения, необходимо искусственно формировать конту]) усиления системы такилг образом, чтобы оно было максимальным па частоте возбуждаемых линий. [c.30]

Длина волны генерации соответствует длине волны максимума полосы люминесценции, контур которой при 300° К обусловлен наложением нескольких интенсивных линий люминесценции, связанных со штарковскими компонентами мультиплета Поэтому нриведенное значение Xj, не соответствует точно длине волны ни одному из участвующих в образовании этого контура штарковских переходов. [c.180]

Особо важное значение для лазерных сред имеет величина оптимальной концентрации активаторных ионов, так как от нее зависят энергетические параметры ОКГ. Оптимальное содержание ионов N(1 + в иттрий-алюминие-вом гранате можно определять путем сравнения при 300 К интенсивностей линий люминесценции /люм концентрационной серии кристаллов, не имеющих заметного типдалевского рассеяния. Для этих целей удобнее всего анализировать интенсивности линий, связанных с переходом или оценивать Сопт по поведению линий 9382 и 9458 А, обусловленных переходами на верхнюю штарковскую компоненту состояния Этот уровень отстоит от основного на 852 см ш при 300° К практически не заселен. Результаты измерений зависимости /люм(С ) кристалла У3А15О12—N(1 + для самой интенсивной линии перехода определяющей стимулиро- [c.196]

Функция / (Е, V) должна давать положение всех штарковских компонент данной спектральной линии, в зависимостилет напряженности поля. Очевидно, выражение такой функции весьма громоздко, и использовать ее для вычислений практически не представляется возможным. Поэтому Хольцмарк воспользовался довольно грубым приближением. А именно, он предположил, что под влиянием электрического поля линия растягивается в полоску, постоянную по интенсивности ширина полоски для линейного эффекта Штарка полагается равной расстоянию между крайними компонентами штарковского расщепления. Обозначая ширину этой полоски через 2v, можно написать [c.496]

Фиг. 62. Штарковское расщепление четырех первых линий -серии Бальмера. Теоретические относительные силы компонент каждой линии изображены длинами черточек, очень слабые компоненты отмечены полукружками. Поперечные штрихи отмечают измеренные значения относительных интенсивностей (главным образом по Фостеру и Чалку) некоторых компонент при той же

Справочник химика 21

Химия и химическая технология