Квадратичный эффект Штарка

Квадратичный эффект Штарка [c.232]

Из (70,8) следует, что поправка к уровням энергии пропорциональна квадрату электрического поля квадратичный эффект Штарка). Вследствие вырождения уровней т и —т коэффициент пропорциональности может быть только четной функцией т, поэтому [c.328]

Линейный эффект Штарка, характерный для водорода (в не слишком сильных полях), пропадает в тех случаях, когда уровни не вырождены по отношению к квантовому числу I. Поэтому у неводородных атомов в слабых внешних электрических полях линейный эффект, как правило, отсутствует, и наблюдается лишь квадратичный эффект Штарка. [c.383]

Рассмотрим теперь в общем виде характер группы линий, которые должны наблюдаться при квадратичном эффекте Штарка для состояний, описываемых квантовыми числами aJM. Выражая в формуле второго приближения (2.90) зависимость матричных элементов от М согласно (3.83), мы получим для смещения [c.392]

Для определения концентрации электронов можно воспользоваться результатами измерения ширины или сдвига изолированных спектральных линий, обусловленных квадратичным эффектом Штарка. К сожалению, в данном случае нельзя дать общей формулы (как в случае водородных линий), однако в литературе можно найти расчеты указанных параметров линий для атомов различных элементов. [c.290]

Благодаря квадратичному эффекту Штарка все термы смещаются в сторону меньших энергий. [c.380]

Различные значения п соответствуют различным типам взаимодействий. В случае, если возмущение вызывается свободными электронами и ионами и возмущаемая частица обнаруживает линейный эффект Штарка, я = 2 для квадратичного эффекта Штарка — 4 в случае взаимодействий между нейтральными частицами с силами Ван-дер-Ваальса п — . При п — 2 контур линии симметричен и не смещен по отношению к ее первоначальному положению. При я — 4 и = 6 происходит сдвиг линии. Значения ширины линий Ду и их сдвигов для всех трех случаев приведены ниже ) [c.498]

Таким образом, для линий с квадратичным эффектом Штарка должен наблюдаться значительный сдвиг, приблизительно равный самому расширению линии для линий, расширенных возмущающим действием ван-дер-ваальсовских сил, сдвиг меньше. И ширина и сдвиг линии во всех случаях растут линейно с концентрацией атомов т. е. с давлением (при постоянной [c.499]

Для нейтрального гелия (Hel) были исследованы линии, дающие как линейный, так и квадратичный эффекты Штарка. Из линий, обнаруживающих линейный эффект Штарка, контур измерялся в следующих случаях [c.507]

Далее, были исследованы шесть линий Hel, длины волн и сериальная принадлежность которых приведены в табл. 107. Эти линии обнаруживают квадратичный эффект Штарка. Их расширение в основном вызвано возмущающим действием электронов, так как ширина линий при этом явлении пропорциональна (см. 86). К большей части контуров применима ударная теория. Полученные экспериментальные данные приведены на рис. 279. [c.508]

Расширение линий натрия и таллия с квадратичным эффектом Штарка в электрической дуге постоянного тока, горящей на воздухе, экспериментально исследовано в работе [c.509]

В начале этого параграфа указывалось, что ширина и сдвиг ряда линий Не I с квадратичным эффектом Штарка измерялись также Вульфом полученные им значения нанесены на рис. 284 крестиками. [c.513]

Расширение и сдвиг в этом случае были вызваны, как и при наблюдениях В. Ф. Китаевой и Н. Н. Соболева, возмущением со стороны заряженных частиц (квадратичный эффект Штарка, и 8V4) и со стороны нейтральных частиц (силы Ван-дер-Ваальса, Avg и 8vg). Была сделана попытка разделить оба эффекта, причем другим методом, чем применявшийся в работе В. Ф. Китаевой и Н. Н. Соболева. А именно использовались соотношения [c.514]

Кваитовомеханическое вычисленг е электронной поляризуемости сводится в методе Кирквуда к исследованию квадратичного эффекта Штарка. Смеп1.ение электронных уровней атома в электрическом иоле, квадратично зависящее от величины поля, связано с его поляризуемостью. В самом деле, возмущающее действие электрического поля сводится к работе поляризации данного атома [c.41]

Большая экспериментальная работа проведена и по изучению формы, ширины и сдвига спектральных линий с квадратичным эффектом Штарка [11—14]. Мазинг установила невозможность сох ласовать экспериментальные данные по сдвигу и полуширине линий с квадратичным эффектом Штарка с теорией Линдхольма [3]. Эти результаты побудили Вайнштейна и Собельмана [14] построить нестационарную теорию штарковского уширения спектральных линий в плазме, которая гораздо лучше соответствовала экспериментам. [c.7]

Некоторые процессы лоренцевского уширения сопровождаются сдвигом по длине волны всего контура на величину б, имеющуюся в формуле (8). Он происходит в сторону более длинных волн, когда б — положительная величина. Приближенная теория Лнндхольма для адиабатических столкновений предсказывает не только лоренцевскую форму профиля, но и сдвиг по длине волны вследствие непрерывного изменения сил (приближенно пропорциональных 1/г "), действующих при столкновении между двумя частицами, отстоящими друг от друга на меняющееся расстояние г. И сдвиг, и ширина линии пропорциональны концентрации возмущающих частиц. Силы притяжения типа ваидерваальсовских (т = 6) вызывают красный сдвиг. Бемепбург [24] показал, что голубые сдвиги объясняются силами отталкивания (яг =12), которые действуют вместе с силами притяжения. Наблюдались и красный и голубой сдвиги. Взаимодействие атомов с другими атомами того же элемента вызывает резонансное уширение (т = 3). Взаимодействие с заряженными частицами, папример электронами, вызывает уширение Штарка. Линейный эффект Штарка, обусловленный прямым кулоновским взаимодействием (т = 2), обычно важен только для линий водорода п некоторых линий гелия. Квадратичный эффект Штарка (т = 4) возникает в результате появления диполя, индуцированного в поглощающем атоме приближающимся заряженным партнером по столкновению. [c.144]

Квадратичный эффект Штарка на линиях бальмеровской серии водорода был впервые изучен Рауш фон Троубенбергом, а затем рядом других [c.381]

Когда смещение терма под влиянием внешнего электрического поля становится таким, что он приближается к соответствующему водородному терму R/ 2, то квадратичный эффект Штарка сменяется линейным. В еще более сильных полях снова начинают сказываться квадратичные и более [c.385]

Эффект Штарка, кроме водорода и гелия, подробно изучен в спектрах щелочных металлов и некоторых других элементов. У щелочных металлов головные линии главных серий обнаруживают лишь квадратичный эффект. Впервые он был наблюден Ладенбургом в поглощении на В-линиях натрия (Зз — Зр Ру , з/,). Несколько позже Гротриан и Рамзауер ( - наблюдали квадратичный эффект Штарка на составляющих второго и третьего дублетов главной серии калия 4з — 5р Ру , [c.386]

Рис. 212. Квадратичный эффект Штарка на линии калия, К 1, X4047,20 и 4044,14A.

Рис. 213. Квадратичный эффект Штарка на линиях магния, Mgl, ЗзЗр Р,— — 3s/id Dj, X 4352,18 4703,33 5528,75A

Штарковское расщепление линии водорода теоретически исследовано в ряде работ Шпитцера [2 ]. Вопрос о расширении водородных линий в газоразрядной плазме при высокой температуре подробно разобран В. И. Каганом Квадратичный эффект Штарка, ведущий к смещению линий, может объяснить сдвиг линий под влиянием давления. Однако, как мы увидим ниже, существуют и другие причины для сдвига линий. Наконец, отметим, что нарушение правила отбора для квантового числа L в электрическом поле ( 69) объясняет появление некоторых запрещенных линий в электрических дугах (например, линии Lil, 2Р—5Р, Х4148А). [c.496]

Хольцмарк, как уже отмечалось, использовал этот метод для атомов с линейным эффектом Штарка, а Унзольд и Маргенау [26.27] — ддя квадратичного эффекта Штарка при этом они считали, что имеется лишь одна штарковская компонента, смещающаяся на величину [c.499]

Расчет эффективных сечений, определяющих ширину и сдвиг линий, проведен Л. А. Вайнштейном и И. И. Собельманом для случая квадратичного эффекта Штарка. При этом для каждого данного энергетического уровня атома надо учитывать его взаимодействие с другими уровнями. С целью упрощения расчет сделан при условии, что основной вклад в сдвиг фазы г) дает только один из двух уровней атома, при переходе между которыми излучается спектральная линия. Кроме того, предполагается, что можно ограничиться возмущением рассматриваемого уровня только со стороны одного ближайшего уровня, у которого матричный элемент дипольного момента, соответствующего переходу между возмущаемым и возмущающим уровнями, отличен от нуля. Тогда значения а и а, выражаются через их значения [c.504]

Контуры линии Nal, 3 2S,/,—3 2Рз, , Х5890А и ТП. 6 2р,, —7 2S./,, Х5350А симметричны. Расширение их вызвано допплеровским эффектом и столкновениями с молекулами азота действие последних относится к области применения ударной теории. Возмущения со стороны заряженных частиц, присутствующих в плазме дуги, для указанных двух линий, ввиду малости для них постоянной квадратичного эффекта Штарка, пренебрежимо малы, na рис. 280 сравнены теоретически вычисленные контуры с экспериментальными точками для линий натрия и таллия. Вычисления проводились по формуле для смешанного допплеровского и лоренцовского контура ( 84). При [c.509]

Отношения Av4/8v и Avg/ovg могут быть положены равными 1,16 и 2,8 (в соответствии с теорией Линдхольма) или вычислены по нестационарной теории. Тогда получаются два уравнения, позволяющие по известным значениям Ау и 8у найти раздельно значения А>4 и 8vg, связанные соответственно с квадратичным эффектом Штарка и с силами Ван-дер-Ваальса. По определенным таким образом величинам А>4 и Avg были получены соответственно концентрации электронов и постоянные ван-дер-ваальсовского взаимодействия С . Их значения, вычисленные по разным линиям кальция, достаточно хорошо сошлись между собой. [c.514]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология