Домены Вильямса

При наблюдении в поляризованном свете обнаружено появление. цилиндрических вихрей (чередующихся полос) для суспензий парафина с ПАВ в однородном электрическом поле. Эта с1т)уктура подобна доменам Вильямса-Капустина, образующихся в нематических жидких кристаллах. [c.119]

Заметим, что Фредерикс впервые обнаружил в электрическом поле суперструктуры, которые назвал фестонами — это своего рода распад жидкости На отграниченные рои, границы между которыми образованы дисклинация-ми — аналогами дислокаций в обычных кристаллах, и в которых направления директоров меняются. Этот эффект был, ,переоткрыт сравнительно недавно Де Женн [243] фестоны Фредерикса уже именует доменами Вильямса-, этот термин принят в зарубежной литературе. [c.351]

В тонких образцах (й 10 мкм) возникают домены, перпендикулярные доменам Вильямса см. примечание на стр. 227.— Прим. ред. [c.231]

Рис. 8.3. Тип структур, наблюдаемых в режиме доменов Вильямса в нематическом слое, заключенном между двумя параллельными пластинами Л и В и подверженном действию переменного напряжения (приложенного между А и В).

Рис. 8.4. Сдвиг критических точек, соответствующих возникновению доменов Вильямса Ус и переходу к турбулентности как функция интенсивности шума напряжения, [8.25].

Каи и др. [8.25] изучали влияние внешнего шума не только на переход в режим доменов Вильямса, но также и на переход в режим динамической рассеивающей моды , т. е. турбулентности. Их экспериментальные результаты представлены на рис. 8.4 кривой V. Результат этого эксперимента весьма удивителен в противоположность интуиции оказывается, что шум затрудняет переход в турбулентный режим. Внешний шум, т. е. стохастичность окружения, стабилизирует систему по отношению к переходу в состояние хаоса, т. е. состояние внутренней стохастичности. Этот результат выглядит еще более поразительным, если мы примем во внимание, что имеем дело с нелинейным шумом. Напомним, что + о /2, так что этот [c.317]

Здесь не рассматривается влияние поверхностных эффектов и вклад проводимости последний эффект приводит к появлению так называемых доменов Вильямса. [c.399]

Условия появления доменов Вильямса в ЖК гребнеобразном полиакрилате с замораживанием регулярной доменной текстуры подробно рассмот ревы в работе [61]. [c.418]

Рис. 3.10,1. Схема эксперимента по исследованию доменов Вильямса.

Пороговое напряжение обычно составляет несколько вольт и практически не зависит от толщины образца. Однако оно сильно зависит от частоты [69] (рис. 3.10.3). Существует граничная частота сОс, выше которой домены не появляются, причем величина сОс увеличивается с ростом электропроводности образца. Ниже сОс, т. е. в так называемом режиме проводимости, регулярная картина доменов Вильямса становится неустойчивой при напряжениях, примерно в два раза превышающих пороговое, и вещество переходит в режим динамического рассеяния. Выше (Ос, в диэлектрическом режиме, наблюдается картина доменов другого типа. В средней части образца возникает система параллельных полос, также перпендикулярных начальной ори- [c.182]

Структура латексных ВПС сложна, особенно в свете модели Вильямса оболочка — ядро, обсужденной в разд. 3.1.2.2 и 13.4. Важными переменными являются состав композиции, очередность синтеза, плотность сшивания и конечные размеры латексных частиц. Относительно последних следует отметить, что размеры фазовых доменов имеют размеры того же порядка, что и диаметры частиц. [c.230]

Более широко представлены в литературе вопросы образования доменов в электромагнитных и гидродинамических полях, что объясняется практическим использованием этого эффекта. Причиной возникновения периодических картин считают упорядоченное изменение направления оптической оси молекул под влиянием внешнего поля. В терминологии низкомолекулярных жидких кристаллов для элементов рисунков, возникающих в препарате, помещенном в электрическое поле, также укоренилось название домены , хотя иногда их называют полосками Вильямса , вихревыми ячейками , трубка.ми и т. п. Для многих жидких кристаллов при изменении напряженности и частоты поля наблюдается возникновение ряда оптических эффектов, последовательно сменяющих друг друга [128]. [c.191]

Рис. 13. Схема структуры доменов Капустина — Вильямса. Стрелки указывают направление потоков в вихрях. Касательная к жирной линии определяет локальное направление директора

Для того чтобы ориентирующее влияние поля и гидродинамических потоков конкурировали, т, е. стремились ориентировать молекулы в различных направлениях, необходимо, чтобы диэлектрическая анизотропия Аб< 0. Поэтому домены Капустина — Вильямса всегда наблюдаются в нематиках с Л8< 0, а для их наблюдения при Де>0 требуется выполнение еще ряда требований на условия эксперимента. В конечном итоге домен- [c.50]

При наклонной ориентации директора по отношению к электродам наблюдается другая доменная структура, в которой полосы располагаются перпендикулярно доменам Вильямса. Их образование теоретически предсказали Пикин и Инденбом [161 ] и экспериментально нашли Пикин, Ришенков и Урбах [162 ]. Однако впервые, по-видимому, этот тип доменной структуры наблюдал Вистинь [16.3 ].— Прим. ред. [c.227]

В экспериментах Каи и др. [8.25] и Кавакубо и др. [8.26] исследовался эффект влияния внешнего шумового напряжения на переход в режим доменов Вильямса в нематике МББА. Частота переменного напряжения равнялась 25 Гц (в эксперименте Каи) [c.312]

Экспериментальное устройство для наблюдения доменов Вильямса ) показано на рис. 3.10.1. Нематическая пленка, имеющая отрицательную анизотропию диэлектрической проницаемости (например, ПАА или МББА), ориентирована так, что директор параллелен поверхности стекол, покрытыл прозрачным проводящим веществом. Когда к прозрачным электродам приложено постоянное поле или поле низкой частоты, при напряжениях выше порогового появляется регулярная картина параллельных полос, перпендикулярных начальрюй невозмущенной ориентации директора (фото 10, а). Можно заметить, что частицы пыли, находящиеся в поле зрения, участвуют в периодическом движении. Это свидетельствует о том, что домены возникают из-за гидродинамического движения. Искажение [c.180]

Рис. 3.10.2. Картина (а) течения и (б) ориентации молекул в доменах Вильямса. Периодичность ориентации и соответствующее изменение показателя преломления вызывает фокусировку света, поляризованного в плоскости рисунка. Это приводит к появлению светлых линий в доменах, на рисунке обозначенных звездочками над образцом и под образцом (Пенц [68]).

Пока что, говоря о холестериках, мы предполагали, что в образце не проявляются электрогидродинамиче-ские неустойчивости (за исключением случая Де<СО). Однако так же, как в нематике, наложение достаточно сильного поля на холестерик приводит к возникновению гидродинамических потоков. Эти потоки так же, как в случае доменов Капустина—Вильямса, могут быть пространственно упорядоченными, а могут быть и турбулентными. В последнем случае в холестерике также наблюдается динамическое рассеяние света, в результате которого холестерик сильно рассеивает свет и перестает быть прозрачным. [c.63]

Физика жидких кристаллов (1977) -- [ c.225 , c.226 , c.231 ]

Индуцированные шумом переходы Теория и применение в физике,химии и биологии (1987) -- [ c.312 , c.313 ]

Жидкокристаллические полимеры с боковыми мезогенными группами (1992) -- [ c.399 , c.407 , c.418 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология