Источники света фокусировка

Положение плоскости фокусировки можно определить, например, путем обращения направления лучей, как показано на фиг. 43. Прозрачный растр, расположенный в плоскости ti — ti (экран фотокамеры), освещается вспомогательным источником света LSi. Действительное изображение растра получается на экране (плоскость tm tm [c.118]

Для приготовления образца каучука, нерастворимого, но хорошо набухающего в том или ином растворителе, можно применить метод расплющивания набухшего образца между пластинками, прозрачными в ИК области. Растворитель, в котором производится набухание, либо полностью испаряется, либо его поглощение компенсируется поглощением растворителя в кювете сравнения. Набуханию подвергают либо мелкую крошку каучука, либо тонкий срез, полученный на микротоме. В последнем случае кусочек каучука замораживают, поливая его жидким азотом. Размер полученного среза должен быть не меньше размера изображения источника света на образце в спектрометре. Если не удается получить срез достаточно большой площади, удобно применить микроскоп-приставку - совокупность двух оптических систем, смонтированных в одном корпусе. Каждая система (одна - для образца, другая - для сравнения) состоит из двух объективов, расположенных один под другим и способных к независимому перемещению для фокусировки. Один из объективов дает уменьшенное изображение источника света, одновременно фокусируя его на образец. После прохождения образца изображение увеличивается до первоначальной величины и направляется на входную щель. [c.218]

Использование этого эффекта для приемных головок дает некоторые преимущества. Конструкция выполняется по принципу, показанному на рис. 8.18. Звук вводится в отклоняющий элемент. Этот элемент заполнен соответствующей средой, например ксилолом. Освещенность фотоэлемента увеличивается в зависимости от звукового давления и яркости источника света. При использовании интенсивного источника света на фотоэлементе получают электрический сигнал большой амплитуды. При современном уровне техники идеальным источником света для таких целей являются лазеры, благодаря высокой интенсивности их света и фокусировке. При этом достигаются гораздо большие амплитуды, чем при пьезоэлектрических искателях. [c.182]

Источники света относительно больших размеров, нанример неоновые или ртутные лампы, можно располагать на близком расстоянии от щели, с тем, чтобы обеспечить заполнение коллиматора без применения конденсора. Небольшими но размеру источниками, например, дугой, лучше всего пользоваться для освещения щели рассеянным светом. Рассеиватели целесообразно применять, если можно воспользоваться для фокусировки яркими линиями. [c.150]

При измерении разностей показателей преломления стекол с одинаковой дисперсией источником света служит лампочка накаливания. Ее нить проектируется на щель коллиматора. Если фокусировка изображения нити выполнена правильно, то при [c.244]

До сих пор мы предполагали, что источник имеет одинаковую яркость по всей площади, и при этих условиях наилучшее использование энергии источника достигается в том случае, когда изображение источника точно соответствует полностью открытой входной щели. На практике, однако, яркость источников неоднородна, и при фокусировке источника в этом случае входная щель не будет освещена равномерно. Для получения большей однородности освещения желательно располагать источник света на расстоянии от линзы Ll, немного меньшем, чем соответствующее фокусное расстояние, при этом на входной щели получается размытое пятно света площадью, несколько превышающей площадь щели. Устанавливая лампу немного не в фокусе, мы тем самым получаем дополнительное преимущество в том, что легкое смещение дуги во время работы лампы будет вызывать меньшее изменение в интенсивности выходящего из монохроматора света, чем в том случае, когда изображение точно сфокусировано. Наилучшее расположение подбирается опытным путем. [c.142]

Для юстировки микроскопа поступают следующим образом. Перед микроскопом помещают осветитель и регулируют вогнутое зеркало, отражающее свет через отверстие в столике на фронтальную линзу объектива. Диафрагму конденсора открывают как можно шире. При работе с естественным светом поступают так же, предварительно определив, какая сторона зеркала (вогнутая или плоская) дает более сильное освещение. Затем на предметный столик помещают чистое предметное стекло так, чтобы одна из длинных сторон его проходила. по центру отверстия в столике. Медленно смотря сбоку на объектив, опускают тубус примерно до половины рабочего расстояния объектива. Затем начинают медленно поднимать тубус, наблюдая через окуляр появление резкого изображения края стекла. Если рабочее расстояние было неверным или предметное стекло помещено неправильно, изображения видно не будет и фокусировку следует повторить. После этого производят окончательную регулировку освещения поворотом плоской и вогнутой поверхностей зеркала до получения наибольшей освещенности. Если свет слишком ярок, то перед конденсорной линзой осветителя помещают матовое стекло или кусок белой бумаги. При наличии у микроскопа конденсора и диафрагмы наиболее яркое освещение получают, перемещая конденсор вверх и вниз. Интенсивность освещения окончательно регулируют, уменьшая размер диафрагмы. Если резкого изображения края предметного стекла получить не удается, можно сделать заключение, что на линзах микроскопа имеется грязь или что освещение неправильное. Последнее легко устраняется соответствующей регулировкой расстояния от источника света до микроскопа. [c.32]

Чувствительность анализа, особенно в длинноволновой области спектра, зависит от выбранного источника света (рентгеновская трубка, электронная пушка или радиоактивный изотоп), от его параметров, выбранного кристалл-анализатора и метода его фокусировки, от типа применяемого детектора и т. д. С повышением напряжения на трубке интенсивность линий растет быстрее, чем интенсивность фона. Однако рост контрастности (отношения интенсивности линии к интенсивности фона) заметно замедляется, когда напряжение на трубке будет иметь значение, равное тройному значению потенциала возбуждения линии, а при дальнейшем увеличении напряжения он даже падает. Поэтому нет смысла работать с напряжением на трубке, превышающем 50 кв, если потенциалы возбуждения спектральных линий не более 10—20 кв. [c.247]

В последнее время при исследовании гидродинамики двухфазных систем в химико-технологических аппаратах оптическими методами в качестве источников света все более широко используются лазеры. Основными преимуществами лазеров в сравнении с обычными источниками света являются высокая когерентность излучения, малая расходимость пучка (которая обычно составляет 2—3 мин), высокая интенсивность пучка света. Малая расходимость пучка света, излучаемого лазером, позволяет технически легко решать задачу фокусировки пучка в заданной точке исследуемой области двухфазной системы. В частности, для трансформации [c.94]

Общее описание. Существует много разнообразных по конструкции осветителей, отличающихся по типу, числу и расположению осветительных ламп,и по назначению— для исследования газов, жидкостей и твердых тел и т. п. Остановимся кратко на описании наиболее распространенного однолампового эллиптического осветителя. Внутренняя зеркальная поверхность осветителя представляет собой эллиптический цилиндр, у которого вдоль одной фокальной оси помещается источник света, вдоль другой — сосуд с исследуемой жидкостью. В любом сечении, перпендикулярном фокальным осям, по свойству эллипса всякий луч, выходящий из одного фокуса, отразившись, проходит через второй фокус (рис. 135,а). Таким образом, свет лампы должен был бы сильно концентрироваться по оси рассеивающего сосуда. Практически, однако, резкая фокусировка не достигается. Прежде всего лампа дает лучи не только в плоскостях, перпендикулярных к фокальным осям. Светящийся столб лампы, равно как и столб рассеивающего вещества, имеет конечную толщину и при монтаже оказывается не совсем точно на оси эллиптического цилиндра световые лучи, прежде чем попасть в толщу вещества, преломляются на ряде поверхностей — на баллоне лампы, тепловом и спектральном фильтрах и, наконец, на поверхности сосуда с Веществом. Кроме того, поверхность осветителя не является идеальным эллиптическим цилиндром. Совокупность этих причин приводит к тому, ЧТО вершина светового пучка размазывается вдоль некоторой области вблизи оси рассеивающего сосуда. Если исследовать распределение освещенности вдоль диаметра рассеивающего сосуда, то оказывается, что небольшая область вблизи центра освещена более или менее равно- [c.292]

В. К. Прокофьев. Фотографические методы количественного спектрального анализа металлов и сплавов. М,— Л., ГИТТЛ, 1951, ч. 1, Приборы, 368 с. Призменные спектрографы общие свойства, описание различных типов, фокусировка, правила ухода. Источники света дуга, искра. Вспомогательная аппаратура микрофотометры, спектропроекторы, измерительные микроскопы и компараторы. [c.173]

Корпус 4 содержит три диспергирующие призмы и прямоугольную призму. Последняя необходима для поворота световых лучей на 90°, чтобы увеличить угол между коллиматором и зрительной трубой и удалить источник света от наблюдателя. Установка призм производится при сборке стилоскопа и ни в коем случае не должна меняться. Коробка с призмами закрывается крышкой и плотно соединена с коллиматором и камерой. Камера зрительной трубы 5 в своей части, обращенной к призмам, имеет объектив с другого конца к ней прикреплено окулярное устройство 6, позволяющее перемещать окуляр 7 вдоль спектра и получать резкое изображение различных областей спектра. Фокусировка осуществляется вращением накатанного кольца 9 на окуляре 7. В поле зрения окуляра находится указатель в виде острия, устанавливаемого на отдельные спектральные линии. [c.16]

Лампы малых размеров применяются в лабораториях для калибровки и фокусировки приборов как источники света в поляриметрии, рефрактометрии и интерферометрии, иногда в калориметрии и фотометрии, а также для возбуждения фосфоресценции и флюоресценции. Более мощной лампой для видимой и близкой ультрафиолетовой областей является 400-ваттная лампа с внутренним стеклянным баллоном длиной 19,4 см и около 2,5 см диаметром, рабочее давление паров в которой несколько больше 1 атм. Эта лампа горит только в вертикальном положении, но имеются подобные лампы с внутренней кварцевой трубкой и внешней стеклянной, которые горят и в горизонтальном положении. При работе 400-ваттной лампы необходима хорошая вентиляция, так как перегрев может вызвать расплавление внутренней трубки. [c.55]

ДОМ замечательных свойств. Он распространяется на большие расстояния и имеет строго прямолинейное направление. Луч — это очень узкий пучок с малой степенью расходимости. Так, лазерный луч достигает Луны с фокусировкой сотни метров. Лазерный луч выделяет много тепловой энергии и может пробивать отверстия в любом материале. Интенсивность луча может быть больше, чем интенсивность самых сильных источников света. [c.15]

Поле интерференционных полос можно рассматривать также как интерференционную картину от фазового объекта, расположенного в сечении tm—tm и соответствующего мнимому клину (образованному плоскостями зеркала до поворота и после него. Подходящим фазовым объектом может быть, например, реальный очень тонкий двойной стеклянный клин, расположенный, как и зеркала интерферометра, под углом 0 относительно оптической оси (на фиг. 37, а он показал штриховыми линиями в сечении т — т)- Поскольку в данном случае рассматривается идеальный точечный источник света, излучающий незатухающие непрерывные волны, мнимую ннтерференцию можно наблюдать в любом сечении измерительного пучка. Следовательно, плоскость фокусировки может находиться в других сечениях, помимо сечения, показанного на фиг. 37, б. В случае реальных источников света, не обладающих указанными выше свойствами, мнимая область интерференции ограничивается окрестностью мнимого клина (или в других случаях— окрестностью фазового объекта), симметричной относительно оси вращения С. Этот вопрос будет подробно обсуждаться в дальнейшем. [c.97]

Фазовый объект такого типа реализован в примере, приведенном в гл, 5, разд, 2.3, Температура в исследуемой среде между нагретой (<)оо-ЬАО/2) и охлажденной (Ооо —А /2) поверхностями, где градиент показателя преломления йп1йТ считается постоянным, уменьшается по линейному закону (фиг. 43). Поэтому линейный профиль температуры в рабочей части Т8 пропорционален профилю показателя преломления. Постоянный градиент показателя преломления в конечном итоге вызывает отклонение волновых фронтов т, которое можно рассматривать как влияние мнимого клина в дальнейшем он будет служить заменой фазового объекта, В плоскости изображения ti — объектив 2 дает изображения (суммирующихся) волновых фронтов, расположенных в плоскостях фокусировки — tm И tr—В фокальной ПЛОСКОСТИ // — // объектива Ьг отклонение е плоских волновых фронтов измерительного пучка проявляется как смещение е = е-/ (/ — фокусное расстояние г) изображений источника света в сравнительном г и измерительном т пучках (ср, такл<е фиг. 37), [c.113]

Это можно использовать для облегчения фокусировки путем временного уменьшения пространственной когерентности с помощью большой диафрагмы, установленной у источника света (большой угол апертуры ы). Тогда пространственное пнтерференционное поле будет ограничено непосредственной окрестностью оси клина. Такпм способом легче найти правильное положение плоскости [c.119]

Примерное равенство энергий возбуждения линий х п г приводит к практически одинаковым изменениям интенсивности этих линий, обусловленным различиями в условиях возбуждения в разных зонах источника света. Так, на относительную интенсивность не влияют в заметной степени флюктуации, которые появляются из-за неодинаковой оптической фокусировки разных зон источника света на соответствующие участки щели диспергирующего прибора. Наиболее важное для спектрографического анализа оптическое требование состоит, например, в том, чтобы профили линий хл,г были бы как можно ближе друг к другу. Это приводит к минимальным флюктуациям отношения Ix/Ir за счет разъюстиров-Kft спектографа, обусловленной изменением температуры. [c.276]

Для избирательного возбуждения различных типов волн использовались два метода освещения. На рис. 1 приведена схема первого метода. Выходная щель монохроматора фокусировалась на торец волокна линзой с фокусным расстоянием в 127 мм, что создавало световой конус у волокна примерно в 5°. Устройство Р для вращения волокна вокруг оси, перпендикулярной волокну, применялось для изменения угла падения светового пучка на торец волокна. При фокусировке источника света на входную щель или на коллимационные линзы монохроматора или при использовании линз с фокусным расстоянием 76 мм или 178 мм для фоку- сирования выходной щели монохроматора на волокно в возбужденных типах волн наблюдались различия лишь на их периферийных участках. При заданной длине волны доминирующее влияние на характер возбужденных типов волн оказывает угол падения светового пучка на торец волокна. [c.196]

Указанный процесс осуществлялся для каждой из двух длин волн (5770 и 5461 А) и для двух длин (14,5 и 25,4 мм) волокон с диаметром жилы 2 и 50 мкм. Относительное расположение источника, модулятора, рещетки, конденсора, входного апертурного отверстия и объективов во всех опытах было постоянным изменялись лишь фокусировка (с точностью до нескольких микрометров) объектива микроскопа и положение диафрагмы диаметром 50 мкм для центрирования ее изображения на волокне. Поскольку числовая апертура источника света (0,95) была значительно больше, чем у волокна (0,136), нельзя было устранить возбуждение сигнала в оболочке. Однако диафрагма диаметром 1,1 мм, установленная перед фотоумножителем, устраняла большую часть сигнала из оболочки (только 1/10 000 площади оболочки изображалась на фотоумножителе). [c.231]

Особенностью интерферометра Рэлея, описанного в гл. XI, является то, что сравниваются два ряда интерференционных полос, один из которых является стандартным и может играть роль образцовой шкалы , или базовой линии , упоминавшихся выше. Поэтому дополнительные нелинейные искажения оптической картины,, в частности при седиментации (см. п. 2), могут быть автоматически исключены при использовании рэлеевскоГо интерферометра. Наиболее простая схема была предложена Филпотом и Куком [32]. Введение в обычную схему интерферометра цилиндрической линзы, дающей вертикальную фокусировку кюветы на фотопластинке, позволяет получить серию интерференционных полос, форма которых соответствует распределению показателя преломления (но не его градиента) в кювете. Вариант этой схемы, предложенный Лонгсворсом [35] приведен на рис. XIV, 10. Источником света является точечная диафрагма 1, освещенная зеленым светом от ртутной лампы. Линза 2 фокусирует этот точечный источник на фотопластинку 5, расположенную в той же плоскости, что и в диффузометре Гуи. Между пластинкой и линзой расположена кювета 3 электро- [c.300]

При измерении разностей показателей преломления стекол с одинаковой дисперсией источником света служит лампочка накаливания. Ее нить проецируется на щель коллиматора. Если фокусировка изображения нити выполнена правильно, то при раскрытии щели на 0,03—0,05 мм центральная часть поля зрения оказывается освещенной равномерно. Перед началом измерений, до того как образец вставлен в оправу, проверяют положение нулевой точки компенсатора, отвечающей, как уже было сказано, ахроматичности и симметричному расположению внутритеневой полосы. Затем устанавливают образец в держателе прибора так, чтобы выступающие части более длинной половины плотно прилегали к упорам держателя (короткая половина должна находиться между упорами). Если окажется, что дифракционные картины образца и компенсатора совмещены неточно, то корректировку установки образца можно произвести при помощи винта 4 (рис. Х1.27). [c.210]

Правильная установка кювет в вертикальном направлении связана с несколько большими трудностями, поскольку соответ-ствуюш,ие установочные винты находятся внутри держателя. При закрытом затворе фотоэлемента снимают крышку держателя и устанавливают обе кюветы приблизительно на высоте светового пучка с таким расчетом, чтобы входное отверстие кюветы было рас-лоложено против отверстия диафрагмы. Накрывают держатель крышкой, открывают затвор фотоэлемента и производят отсчет величины пропускаемости для одной из кювет. Затем помешкают на пути светового пучка вторую кювету и также производят отсчет величины пропускаемости. Если оба отсчета не совпадают, то вновь закрывают затвор фотоэлемента, открывают крышку держателя и производят дополнительную установку кювет в вертикальном направлении. Если же отсчеты величин пропускаемости для обеих. кювет при их перестановке остаются одинаковыми, то установку можно считать законченной. Для того чтобы не нарушить установку капиллярных кювет, выключателем, помещенным на коробке с источником света, пользоваться не рекомендуется. Лучше оставить его включенным на все время. Включение же и выключение лампы можно производить с помощью выключателя, введенного в линию, идущую от батарей аккумуляторов, и жестко не связанного с прибором. В качестве такого выключателя может служить двухполюсный перекидной рубильник, центральные отводы которого присоединены к батарее один боковой отвод — к прибору, л другой боковой отвод — к агрегату для зарядки аккумуляторов. После проведения серии измерений рубильник следует перевести в противоположное положение, при котором батареи будут заряжаться. Если рубильник отключить, то все соединения нарушатся. Указанная предосторожность обусловлена неустойчивостью коробки с источником света, в которой находится не только источник света, но также зеркало для фокусировки светового пучка, которое при включении выключателя может сместиться и сместить световой пучок, что приведет к неправильному отсчету величины пропускаемости. Когда прибор и кювета отъюстированы, то в целях предосторожности следует избегать пользоваться контактами, расположенными на коробке с источником света. [c.299]

Обычно при измерении спектров поглощения растворов источник света помещается на некотором расстоянии от щели и для заполнения объектива коллиматора светом между источником и щелью необходимо ставить конденсорную линзу. Нет смыслд применять линзу, которая в нужном положении на оптической ос прибора будет находиться под большим углом зрения от щели, чем ъектив коллиматора, так как в этом случае часть светаГ будет срезаться стенками коллиматорной трубы. Для большинства работ подходит кварцевая линза с фокусным расстоянием около 15 см для видимого света и диаметром 4—5 см. Следует помнить об уменьшении фокусного расстояния для ультрафиолетового излучения по сравнению с видимым и, если для некоторых целей необходима резкая фокусировка ультрафиолетового излучения на щель, то ее можно выполнить при помощи флюоресцирующего экрана, помещающегося перед щелью. [c.62]

Независимо от класса инвертированных микроскопов им присущи ледующие, кроме описанных выше, конструктивные особенности [аличие объективов с большим фокусным расстоянием от 6 до 24 мм численной аппертурой 0.1—0.6) и устройствами коррекции на олщину стекла сосуда фокусировка изображения путем перемеще-1ИЯ головки с объективами, что позволяет применять прибор с устройствами для микрохирургии, требующими, как известно, неподвижного тола микроскопа микроскопы имеют стол большог ) размера до 20Х330 мм), обеспечивающий размещение и фиксацию различных шдов культуральной посуды осветители инвертированных микроско-юв поставляются с конденсорами, фокусное расстояние которых [О 70—80 мм и более. Мощность и тип источников света позволяют )аботать с использованием всех методов, реализуемых прибором. [c.27]

Для подготовки микроскопа к работе необходимо провести следующую регулировку I) источник света и все его компоненты должны быть отцентрированы по оптической оси прибора 2) объектив необходимо сфокусировать и 3) требуется отрегулировать освещение. В большинстве обычных (стандартных) микроскопов конденсор, объектив и окуляр коаксиальны, поэтому центрировать требуется только источник света. Это достигается путем фокусировки на микроскопном стекле, удаления окуляра и перемещения источника света с помощью регулировочного винта до тех пор, пока свет (при наблюдении в тубус) не будет находиться в центре объектива. Если регулируется и установка по центру конденсора, то конденсор вначале вынимают, источник света центрируют, как описано выше, затем конденсор ставят на место и с помощью регулировочного винта центрируют по источнику света. Затем конденсор фокусируют на объекте для критического освещения или, как обсуждалось выше, для освещения Кёлера. Промежуточная диафрагма (рис. 2-8, Б) должна быть постоянно отрегулирована таким образом, чтобы ЫА линзы была заполнена это можно установить, если из тубуса вынуть окуляр и посмотреть, полностью ли освещен объектив. Для того чтобы избежать влияния рассеянного и отраженного света, полевую диафрагму следует уменьшить так, чтобы освещен был только объект. Если интенсивность освещения мешает удобному наблюдению, то ее можно уменьшить. Для уменьшения интенсивности ни в коем случае нельзя изменять апертуры, для этого либо вводят перед источником света нейтральные плотные фильтры, либо уменьшают напряжение, подаваемое на источник. [c.39]

Для получения фазового контраста необходимо, чтобы изображение кольца конденсора (иногда его называют фазовым кольцом) точно фокусировалось на фазовой пластинке. Этого достигают следующим путем. Конденсор и окуляр удаляют, после чего источник света устанавливают таким образом, чтобы он находился примерно по центру объектива, если смотреть вниз через тубус. Затем на столик помещают объект, окуляр вставляют на место, выбирают объектив с желаемым увеличением, ввинчивают его в тубус и фокусируют на объекте. Затем конденсор устанавливают так, чтобы изображение диафрагмы лампы было в фокусе на плоскости объекта (условия освещения Кёлера). Под окуляром помещают специальную линзу, называемую линзой Бертрана, с помощью которой можно видеть заднюю фокусную плоскость объектива, т. е. положение фазовой пластинки. Затем навинчивают требуемое кольцо конденсооа (для каждого объектива существует свое кольцо, поскольку размер кольца должен соответствовать размеру фазовой пластинки). Кольцо конденсора с помощью регулировочной ручки передвигают до тех пор, нока оно не будет концентрическим по отношению к фазовой пластинке. После этого обычно проводят окончательную фокусировку конденсора, для того чтобы изображение кольца конденсора точно совмещалось с фазовой пластинкой. Далее линзу Бертрана удаляют, после чего система готова к работе. [c.58]

ИЛИ водородом. Излучение лампы фокусируется зеркалами А[ и Лг на входную щель 4 монохроматора. При помощи зеркала на диспергирующее устройство / (призму из высококачественного кварца или дифракционную решетку) направляется параллельный пучок излучения. На диспергирующем устройстве излучение разлагается в спектр, изображение которого тем же зеркалом Лз фокусируется на выходной щели 5 монохроматора. Выходная щель из полученного спектра источника вырезает узкую полосу спектра. Чем уже щель, тем более монохрома тичная полоса спектра выходит пз монохроматора. Излучение называется монохроматическим, если в нем все волны имеют одинаковую частоту. Средняя длина волны, характеризующая данную полосу спектра, определяется углом поворота диспергирующего устройства вокруг оси. Затем зеркалом Л4 монохромахизированный пучок света разделяется на два одинаковых по интенсив 0ст и луча луч, проходящий через кювету сравнения я через кювету с образцом. Вращающейся диафрагмой 6 перекрывают попеременно то луч сравнения, то луч образца, чем достигается разделение данных лучей во времени. Зеркалами Л5 лучи сравнения и образца фокусируются на кювете сравнения и образца соответственно. Требования к фокусировке пучка лучей на кюветах в современных приборах очень высокие ширина пучка должна быть порядка 1—2 мм на расстоянии 10— 40 мм. Только с такими узкими пучками света, проходящими через кюветы, возможно использование микрокювет. После прохождения кювет световой поток зеркалами Ав направляется на детектор 7, которым обычно служит фотоэлемент или фотоумножитель. [c.12]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология