Стефана формула

Если бы мы применили указанный выше способ рассмотрения процессов самодиффузии и диффузии самой примеси к взаимной диффузии двух различных газов, паходяш,ихся в соизмеримых количествах, то при постоянном давлении смеси получили бы различные потоки диффузии и соответственно коэффициенты диффузии для каждого из газов. Такая ситуация привела бы к нарушению постоянства давления в смеси [1, 2], что противоречит опыту. Правильная теория должна давать одно и то же значение коэффициента взаимной диффузии для обоих диффундирующих газов. Однако коэффициент взаимной диффузии может зависеть от состава газовой смеси, т. е. зависеть от координаты. При элементарном рассмотрении взаимной диффузии Майер (1877) [3] предположил, что постоянство давления поддерживается течением газа как целого. Учет этого течения приводит к тому, что коэффициенты диффузии обоих газов одинаковы, но зависят от состава смеси, и поэтому изменяются от места к месту. Стефан (1872) [4] вывел формулу для коэффициента взаимной диффузии, предполагая, что оба диффундирующих газа движутся навстречу друг другу и действуют друг на друга с силой, пропорциональной произведению плотностей и относительной скорости. При этом оказалось, что коэффициент взаимной диффузии не зависит от отношения, в котором смешаны газы. Однако Стефан предполагал, что у диффундирующих газов — равновесное распределение скоростей это вносит некоторую погрешность. [c.38]

При таком понимании течения процесса испарения диффузия молекул пара в воздухе при статических условиях испарения является одним из основных факторов скорости испарения. Учитывая это положение, Стефан дал две формулы [c.334]

Это есть математическое выражение закона Стефана — Больцмана, который был опытным путем устаиовлен Стефаном и теоретически доказан Больцманом. Согласно этому закону энергия излучения абсолютна черного тела пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры. Излучательная спосо бность абсолютно черного тела в я раз больше нергии излучения, определяемой по формуле (13-13). Поэтому [c.447]

Лучеиспускание. Если тело помещено в замкнутую со всех сторон оболочку, то тепло, передаваемое им оболочке, вычисляют по формуле Стефан-Больцмана [c.16]

Аналогичные рассуждения справедливы и для батарей, покрашенных блестящей краской-из-за меньшего теплового излучения они будут хуже обогревать помещение. Насколько хуже, точный расчет провести очень сложно, так как тепло от батарей передается в помещение тремя способами одновременно излучением, теплопроводностью и конвекцией. Кое-какие прикидочные расчеты сделать можно. Для этого надо знать, как зависит излучение тел от температуры. В 1879 г. Ж. Стефан установил, что излучение абсолютно черного тела пропорционально его абсолютной температуре в четвертой степени. Это положение теоретически обосновал Л. Больцман, и с тех пор закон, связывающей мощность излучения Р с температурой тела Т и площадью его поверхности X, называют законом Стефана-Больцмана, а коэффициент пропорциональности а в уравнении Р = = (у8Т называется постоянной Стефана-Больцмана, эта постоянная равна 5,7 10 ВтДм К ). Для реального серого тела необходимо учесть также его излучательную способность е кроме того, излучающее тело с Т1 само поглощает тепло, испускаемое окружающей средой, находящейся при температуре Т2, поэтому для реальных тел формула имеет вид [c.158]

Выражаемая формулой (2.5) поправка на эффект стефанов-ского течения имеет таким образом значение лишь при не очень малой величине отношения Ро Р- Для водяных капель при 20° и атмосферном давлении поправка эта немного более 1 %, [c.14]

Модель Хигби требует, чтобы время контакта было достаточно коротким и в пограничном слое у поверхности капли был бы большой градиент концентрации. В противном случае дополнительно нужен учет конвективной диффузии вдоль поверхности капли. В этом отношении модель Хигби близка модели Данквертса [54, 55]. Выражение, похожее на (4.73), может быть получено непосредственно из формулы Данквертса (3.28) путем подстановки в нее времени обновления поверхности контакта фаз по Хигби. Тур и Марчелло [56] сравнивали результаты, полученные при расчете с помощью уравнений Хигби и Данквертса, и пришли к выводу о близости этих двух моделей. Аналогичный вывод был сделан также и Кишиневским [57]. Модель Хигби является развитием работ, начатых в прошлом веке Врублевским [58] и Стефаном [59] и продолженных далее Таманом и Иезеном [60], Кадераром [61] и др. [62, 63]. [c.97]

Формула (15.6) называется формулой Стефана. Чтобы воспользоваться (15.5) для нахождения г,(у), предварительно по (15.6) надо рассчитать значение У]. Формулы (15.5) и (15.6) справедливы и для процесса конденсации парогазовой смеси. В этом случае г,оо > < О и стефанов поток направлен к межфазной границе. [c.399]

Формула (16.17) носит Аазвание закона смещения Вина (значение величины смещается в сторону более коротких длин волн с ростом 7). Закон Стефана—Больцмана. Австрийский физик Й. Стефан в 1879 г. [c.430]

Попытки применить формулу Даль тона при изучении испарения воды листь ями не дают, как правило, удовлетвори тельных результатов. В данном случае более применимой оказалась формула, разработанная В. Стефаном для случаев диффузии паров воды через малые круглые отверстия. [c.339]

Выведенная Стефаном закономерность нащла выражение в следующей формуле [c.340]

И. Стефан и Б. И. Срезневский установили закономерность, согласно которой испарение из малых отверстий происходит пропорционально периметру, к предлон<или формулу [c.129]

Идсо и Гильберт [248] в качестве постоянного множителя в этой формуле дают цифру 1,7, а не 1,9 (аналогичное исследование фотосинтетически активной радиации (ФАР) осуществлено Стефаном и др. [519]). [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология